Pobieranie prezentacji. Proszę czekać

Pobieranie prezentacji. Proszę czekać

Wykład 4 dr hab. Ewa Popko

Podobne prezentacje


Prezentacja na temat: "Wykład 4 dr hab. Ewa Popko"— Zapis prezentacji:

1 Wykład 4 dr hab. Ewa Popko

2 Siły zachowawcze Jeśli praca siły przemieszczającej cząstkę z punktu A do punktu B nie zależy od tego po jakim torze poruszała się cząstka, to ta siła jest nazywana siłą zachowawczą. A B Wszystkie inne siły nie są zachowawcze. (Twierdzenie) Praca siły zachowawczej przemieszczającej cząstkę po torze zamkniętym jest równa zeru. Sily zachowawcze : grawitacji, sprężystości, elektrostatyczna.

3 Energia Potencjalna Jeśli na cząstkę działa siła zachowawcza, to zmiana energii potencjalnej związana ze zmianą położenia cząstki U jest zdefiniowana jako praca - W wykonana przez tę siłę. U = - W Ta definicja określa energię potencjalną z dokładnością do stałej. Praca siły równoważącej siłę pola zachowawczego jest równa przyrostowi energii potencjalnej U = W rów

4 Twierdzenie o równoważności praca -energia Praca siły wypadkowej działającej na cząstkę jest równa zmianie jej energii kinetycznej:

5 Zasada zachowania energii 1. Z twierdzenia o równoważności praca- energia kinetyczna: 2. W polu siły zachowawczej U = - W Podstawiając 1) do 2) : U = - K Przenosząc K na lewą stronę : U + K=0 (U+K)=0 E K + U=const

6 E K + U Energia związana z ruchem Energia związana z położenie m Zasada zachowania energii mechanicznej Całkowita energia układu izolowanego jest zawsze stała.

7 Energia potencjalna w polu grawitacyjnym U g = mgh h UgUg

8 Zasada zachowania energii mechanicznej w polu grawitacyjnym

9 Energia potencjalna w polu grawitacyjnym M m r dr F Energia potencjalna w polu grawitacyjnym cząstki o masie m, położonej w odległości r od cząstki o masie M:

10 Przykład wykorzystania ZZE: Oblicz V II tzn.prędkość ucieczki ciała z pola grawitacyjnego Ziemi. M m v satelity v Ziemia W układzie odnies. związanym z Ziemią: Zasada zachowania energii mechanicznej

11 Energia potencjalna w polu sił sprężystości

12 ZZE w polu sił sprężystości

13 Środek masy x y z mimi Dla układu dyskretnego j est to punkt dla którego wektor położenia jest zdefiniowany następująco: gdzie M jest całkowitą masą r

14 Całkowity pęd i środek masy Całkowity pęd układu cząstek jest związany z prędkością środka masy tego układu

15 Układ punktów materialnych zastępujemy punktem o masie równej masie całego układu, położonym w punkcie, w którym znajduje się środek masy. Jeśli

16 Ruch środka masy – przykład I Eksplodująca petarda. Układ izolowany: położenie środka masy nie zmienia się!

17 Centre of mass End of hammer 1. Ruch postępowy środka masy 2. Obrót wokół środka masy Ruch bryły sztywnej

18 Moment bezwładności A A Układ cząstek : r i mimi

19 Momenty bezwładności R R L L

20 Energia kinet. ruchu obrotowego i prędkość kątowa Praca i energia kinetyczna: K = W wyp Powyższe twierdzenie obowiązuje też dla ruchu obrotowego. Dla ciała obracającego się wokół ustalonej osi:


Pobierz ppt "Wykład 4 dr hab. Ewa Popko"

Podobne prezentacje


Reklamy Google