Pobieranie prezentacji. Proszę czekać

Pobieranie prezentacji. Proszę czekać

Własności magnetyczne mokrych nadprzewodników B. Andrzejewski Instytut Fizyki Molekularnej, Polskiej Akademii Nauk Poznań Kazimierz Dolny05.

Podobne prezentacje


Prezentacja na temat: "Własności magnetyczne mokrych nadprzewodników B. Andrzejewski Instytut Fizyki Molekularnej, Polskiej Akademii Nauk Poznań Kazimierz Dolny05."— Zapis prezentacji:

1 Własności magnetyczne mokrych nadprzewodników B. Andrzejewski Instytut Fizyki Molekularnej, Polskiej Akademii Nauk Poznań Kazimierz Dolny05

2 WSPÓŁPRACA M. Mierzejewski M. M. Maśka T. Klimczuk J. R. Cava M. L. Foo Wydział Fizyki Teoretycznej Instytut Fizyki Uniwersytetu Śląskiego, Katowice Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej, Politechnika Gdańska, Gdańsk Wydział Chemii, Uniwersytet w Princeton USA Kazimierz Dolny05

3 PLAN mokre nadprzewodniki górne pole krytyczne H c2 a parowanie trypletowe dolne pole krytyczne H c1 - anomalne zachowanie linia nieodwracalności prądy krytyczne wnioski PLAN Kazimierz Dolny05

4 mokre nadprzewodniki 6 marca 2003 K. Takada, H. Sakurai, E. Takayama-Muromachi, F. Izumi, R.A. Dilanian, T. Sasaki Nature, 422 (2003) 53 płaszczyzny Co-O - elektrycznie aktywne płaszczyzny Na – rezerwuar ładunku trójkątna sieć jonów Co w płaszczyźnie Co-O T. Klimczuk, X Szkoła, 2004

5 Kazimierz Dolny05 mokre nadprzewodniki silne zmiany stałej c – konsekwencje dla budowy kryształów i ziaren Na 0.7 CoO 2 c=10.88Å Na 0.3 CoO 2 c=11.2Å Na 0.3 CoO 2 1.3H 2 O c=19.6Å Na 0.3 CoO 2 0.6H 2 O c=13.8Å

6 Kazimierz Dolny05 mokre nadprzewodniki proszek otwór uformowany w płaszczyźnie ab przez heksagonalne ziarna dwa ziarna połączone przez złącze (Josephsona?) nadprzewodzące ziarna Critical current density and magnetic field irreversibility of Na 0.35 CoO 2 1.3H 2 O P. Badica, T. Kondo, K. Togano, Applied Phys. Lett., 84 (2004) 559

7 Kazimierz Dolny05 mokre nadprzewodniki dwa kwazi-kryształy Na 0.35 CoO 2 ·1.3H 2 O pofałdowana struktura warstwowa domeny heksagonalne w płaszczyźnie ab kwazi-kryształ Superconducting Properties under Magnetic Field in Na 0.35 CoO 2 ·1.3H 2 O Single Crystal T. Sasaki, P. Badica, N. Yoneyama, K. Yamada, K. Togano, N. Kobayashi, cond-mat/

8 Kazimierz Dolny05 górne pole krytyczne H c2 Possible singlet to triplet pairing transition in Na x CoO 2 yH 2 O M. Maśka, M. Mierzejewski, B. Andrzejewski, M.L. Foo, R.J. Cava, T. Klimczuk; PRB 70 (2004) parowanie trypletowe ! przejście singlet tryplet czy parowanie trypletowe istnieje?

9 Kazimierz Dolny05 górne pole krytyczne H c2 NIE! (pomiary transportowe) Superconducting Properties under Magnetic Field in Na 0.35 CoO 2 ·1.3H 2 O Single Crystal T. Sasaki, P. Badica, N. Yoneyama, K. Yamada, K. Togano, N. Kobayashi cond-mat/

10 Kazimierz Dolny05 górne pole krytyczne H c2 Variation of Specific Heat with x and y in Na x CoO 2 yH 2 O/D 2 O R. Jin, B.C. Sales, S. Li, D. Mandrus cond-mat/ TAK! (pomiary ciepła właściwego)

11 dolne pole krytyczne H c1 Kazimierz Dolny05 Evidence of large anisotropy in the magnetization of Na 0.35 CoO 2 ·1.3H 2 O quasi-single-crystal superconductors P. Badica et al. cond-mat/ proszekkwazi-kryształ Unconventional upper- and lower-critical fields and normal-state magnetic susceptibility of the superconducting compound Na 0.35 CoO 2 ·1.3H 2 O H. Sakurai et al. PRB 68 (2003) H c1 (T)=H c1 (0)(1-(T/T c ) 2 )

12 Kazimierz Dolny05 dolne pole krytyczne H c1 dwie metody – dwa wyniki

13 Kazimierz Dolny05 dolne pole krytyczne H c1 stos nadprzewodzących i normalnych(izolujących) płaszczyzn S-N-S(S-I-S) efekty bliskości The first critical field H c1, and the penetration depth in dirty superconducing S/N multilayers A.A. Golubov V.M. Krasnov, Physica C 196 (1992) 177 S-N-S S-I-S

14 Kazimierz Dolny05 dolne pole krytyczne H c1 N d N / S d S : 1) 0 (S-I-S) 2) 2 3) 5 4) 10 5) 100

15 Kazimierz Dolny05 linia nieodwracalności H irr M H wyznaczanie linii nieodwracalności na podstawie szerokości histerezy kryteria: =5·10 -4 emu/g 1·10 -3 emu/g 2·10 -3 emu/g

16 Kazimierz Dolny05 linia nieodwracalności dopasowanie

17 Kazimierz Dolny05 linia nieodwracalności wpływ kryterium na wartość wykładnika n n1.4 n=1.5 odpowiada linii nieodwracalności typu Almeida-Thoulessa obserwowana w silnie zbliźniaczonych kryształach HTS lub próbkach polikrystalicznych

18 Kazimierz Dolny05 linia nieodwracalności proszekkwazi-kryształ Critical current density and magnetic field irreversibility of Na 0.35 CoO 2 1.3H 2 O P. Badica, T. Kondo, K. Togano Applied Phys. Lett., 84 (2004) 559 Evidence of large anisotropy in the magnetization of Na 0.35 CoO 2 ·1.3H 2 O quasi-single-crystal superconductors P. Badica et al. cond-mat/ n=3.4

19 Kazimierz Dolny05 prądy krytyczne M M H model Beanamodel Beana zawodzi w przypadku próbek niejednorodnych S S R r jak wyznaczyć r i J c ? r JcJc

20 Kazimierz Dolny05 prądy krytyczne metoda Angadiego H r -2J c H JcJc J c r 2Jc2Jc r t Non-destructive determination of the current-carrying length scale in superconducting crystals and thin films M.A. Angadi, A.D. Caplin, J.R. Laverty, Z.X. Shen Physica C 177 (1991) 479

21 Kazimierz Dolny05 prądy krytyczne metoda Angadiego m H m dm/dH

22 Kazimierz Dolny05 prądy krytyczne metoda Angadiego niejednorodnych (granularnych) cienkich warstw r1r1 r2r2 N dysków f= f0.9 dla sieci trójkątnej

23 Kazimierz Dolny05 prądy krytyczne metoda Angadiego dla niejednorodnych (granularnych) próbek 3D F r1r1 r2r2 N dyskówN dysków f0.74 gęste upakowanie

24 Kazimierz Dolny05 prądy krytyczne pomiary prądów krytycznych metodą Angadiego z badań mikroskopowych; r2.75 m t0.7 m 2.95

25 Kazimierz Dolny05 prądy krytyczne wyniki uzyskane metodą Angadiego J c (2.0K,5mT)= A/cm 2

26 Kazimierz Dolny05 prądy krytyczne Critical current density and magnetic field irreversibility of Na 0.35 CoO 2 1.3H 2 O P. Badica, T. Kondo, K. Togano Applied Phys. Lett., 84 (2004) 559 szacowanie prądów krytycznych na podstawie modelu Beana J c (1.9K,0T)= A/cm 2

27 Kazimierz Dolny05 wnioski w mokrych nadprzewodnikach istnieje parowanie trypletowe (pierwsze potwierdzenia) dolne pole krytyczne H c1 (T) mokrych nadprzewodników wykazuje dodatnią krzywiznę (efekt bliskości ?) linia nieodwracalności H irr (T) opisywana jest zależnością Almeida-Thoulessa i leży poniżej wartości charakterystycznych dla HTSC gęstość prądów krytycznych mierzona metodą Angadiego wynosi J c (2.0K; 5mT)2·10 5 A/cm 2


Pobierz ppt "Własności magnetyczne mokrych nadprzewodników B. Andrzejewski Instytut Fizyki Molekularnej, Polskiej Akademii Nauk Poznań Kazimierz Dolny05."

Podobne prezentacje


Reklamy Google