Pobieranie prezentacji. Proszę czekać

Pobieranie prezentacji. Proszę czekać

Elektryczno ść i Magnetyzm Wykład: Jan Gaj Pokazy: Tomasz Kazimierczuk/Karol Nogajewski, Tomasz Jakubczyk Wykład dwudziesty pierwszy 29 kwietnia 2010.

Podobne prezentacje


Prezentacja na temat: "Elektryczno ść i Magnetyzm Wykład: Jan Gaj Pokazy: Tomasz Kazimierczuk/Karol Nogajewski, Tomasz Jakubczyk Wykład dwudziesty pierwszy 29 kwietnia 2010."— Zapis prezentacji:

1 Elektryczno ść i Magnetyzm Wykład: Jan Gaj Pokazy: Tomasz Kazimierczuk/Karol Nogajewski, Tomasz Jakubczyk Wykład dwudziesty pierwszy 29 kwietnia 2010

2 Z poprzedniego wykładu Pomiar podatności ferromagnetyka – znaczenie geometrii Temperatura Curie Domeny: obserwacja (efekt Faradaya, MFM), powstawanie, ścianki, efekt Barkhausena Histereza: parametry, praca, klasyfikacja magnetyków, rola anizotropii, etapy magnesowania

3 Faza napi ę cia w zwojnicy Po wprowadzeniu ferromagnetyka zwiększa się składowa napięcia zgodna w fazie z natężeniem Wniosek: rdzeń jest źródłem strat energii Mechanizmy strat: prądy wirowe, histereza U -I

4 Pomiar przenikalno ś ci magnetycznej Zwojnica toroidalna z rdzeniem magnetycznym (liniowym) – model wyidealizowany U ~ XY

5 Rdze ń zamkni ę ty: gdzie s ą zwoje? Przybliżenie: cały strumień w rdzeniu Prawo Ampèrea l L1L1 L2L2 Porównajmy: indukcyjność zwojnicy bez rdzenia zależy od jej długości Przenikalność rdzeni ferromagnetycznych jest rzędu setek, tysięcy, i więcej S

6 Rdze ń ze szczelin ą Zwojnica toroidalna z rdzeniem magnetycznym (liniowym) – model wyidealizowany U ~ XY

7 Rdze ń zamkni ę ty: szczelina L1L1 Prawo Ampèrea Jedno B z warunku ciągłości L bardzo maleje ze względu na czynnik L2L2 Ze zmiany L można obliczyć

8 Nasycenie rdzenia pr ą dem zmiennym Natężenie prądu (i pola H) Krzywa namagnesowania B(H) Strumień pola B Napięcie indukcji H B Czas

9 Mikroskopowy moment magnetyczny Model: elektron krążący po orbicie kołowej o promieniu R Moment pędu Natężenie prądu Moment magnetyczny Namagnesowanie

10 Diamagnetyzm: indukcja w mikroskali Strumień magnetyczny przez orbitę elektronu (jeśli jest prostopadła do pola) Moment siły Pole elektryczne indukcji Zmiana momentu magnetycznego daje

11 Diamagnetyzm idealny w nadprzewodniku Duży rozmiar Rząd wielkości w metalu: dziesiątki nanometrów Równania Londonów (1935) Elektrony w polu elektrycznym Z prawa indukcji Faradaya Z prawa Ampèrea: Heinz i Fritz Londonowie (1953) Jeśli stała całkowania = 0

12 Równania Londonów Zakładają stałą całkowania równą zeru, dzięki temu opisują efekt Meissnera. Stosują się tylko do nadprzewodników I rodzaju Głębokość wnikania pola określa warstwę, w której płyną prądy wirowe ekranujące wnętrze nadprzewodnika

13 Jak wylosowa ć przypadkowo kierunek? x y z Mała powierzchnia – będzie gęściej Losowanie kąta ?

14 Całkowanie po k ą cie bryłowym x y z Pole paska Rozwiązanie: trzeba losować cos

15 Paramagnetyzm: odpowiednik polaryzacji orientacyjnej Energia momentu magnetycznego w polu Gęstość prawdopodobieństwa ustawienia momentu magnetycznego Przybliżenie klasyczne: wszelkie ustawienia momentu magnetycznego możliwe

16 Przypadek skrajnie kwantowy – spin 1/2 Tylko dwie warto ś ci p mz = p m gdzie


Pobierz ppt "Elektryczno ść i Magnetyzm Wykład: Jan Gaj Pokazy: Tomasz Kazimierczuk/Karol Nogajewski, Tomasz Jakubczyk Wykład dwudziesty pierwszy 29 kwietnia 2010."

Podobne prezentacje


Reklamy Google