Dobroć obwodu w stanie rezonansu: Ponieważ w warunkach rezonansu Stwierdzamy, że napięcia i są Q razy większe od napięcia.

Prezentacja na temat: "Dobroć obwodu w stanie rezonansu: Ponieważ w warunkach rezonansu Stwierdzamy, że napięcia i są Q razy większe od napięcia."— Zapis prezentacji:

1

2 1 -1

3 Dobroć obwodu w stanie rezonansu:
Ponieważ w warunkach rezonansu Stwierdzamy, że napięcia i są Q razy większe od napięcia

4 ROZSTROJENIE WZGLĘDNE
I BEZWZGLĘDNE Wniosek: Przy tym samym rozstrojeniu bezwzględnym x w obwodzie o większej dobroci występuje mniejsze rozstrojenie względne

5

6 Szerokość pasma przepuszczania
Pasmo przepuszczania obwodu rezonansowego jest to przedział pulsacji w otoczeniu pulsacji rezonansowej , na krańcach którego wartość skuteczna prądu I jest równa:

7 czyli lub W PAŚMIE PRZEPUSZCZANIA moc czynna na krańcach pasma przepuszczania jest dwukrotnie mniejsza od mocy czynnej w stanie rezonansu:

8 wynika to z relacji:

9 Z rozwiązania równania
wynikają zależności Skąd mamy

10 WYPROWADZENIE WZORU NA SZEROKOŚĆ
PASMA PRZEPUSZCZANIA: (3dB) Rozstrojenie względne Dobroć w stanie rezonansu

11 Stąd wynikają wzory

12

13

14 Z przyrównania co dla dostatecznie dużej dobroci obwodu prowadzi do zależności

15 Rezonans równoległy (prądów)

16 OBWÓD O CHARAKTERZE POJEMNOŚCIOWYM

17 OBWÓD O CHARAKTERZE INDUKCYJNYM

18 OBWÓD O CHARAKTERZE REZYSTANCYJNYM

19 Stąd wynika, że:

20 Niech DLA Tworzymy iloraz:

21 cewki magnetycznie sprzężone
Obwody zawierające cewki magnetycznie sprzężone Mówimy, że cewki są magnetycznie sprzężone, jeżeli leżą blisko siebie i strumień magnetyczny jednej z nich przenika przez uzwojenie drugiej. Z prawa indukcji Faraday`a wynika, że jeśli strumienie są zmienne w czasie, to w cewkach powstaje napięcie wywołane zmianami pradu w cewce sąsiedniej.

22 M12 Strumień skojarzony z uzwojeniem cewki: Prąd własny cewki
Indukcyjność własna L: Prąd cewki sąsiedniej Indukcyjność wzajemna M: M12 Indeksy: gdzie skąd

23

24

25

26

27

28

29

30

31

32

33

34 I1 jωMI1 jωL2I2 U1 I1R1 I2R0 jωMI2 I2 jωL1I1