Wykład z cyklu: Nagrody Nobla z Fizyki:

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Laser.
Advertisements

Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Podsumowanie W2 Widmo fal elektromagnetycznych
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation (LASER)
Wprowadzenie do optyki ultraszybkiej
Wstęp do optyki współczesnej
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Wykład 6
Wykład no 14.
Diody świecące i lasery półprzewodnikowe
Rozpraszanie światła.
Dr hab. Ewa Popko pok. 231a
PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW
Prezentację wykonała: Anna Jasik Instytut Fizyki Zachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny Badanie właściwości nieliniowych światłowodów i innych tlenkowych.
Kondensat Bosego-Einsteina
Optoelektronika i fizyka materiałowa1 Lasery telekomunikacyjne (InP) Lasery przestrajalne dzielimy na: -lasery przestrajalne w wąskim zakresie długości.
Radosław Strzałka Materiały i przyrządy półprzewodnikowe
WYKŁAD 7 a ATOM W POLU MAGNETYCZNYM cz. 2 (wewnętrzne pola magnetyczne w atomie; poprawki na wzajemne oddziaływanie momentów magnetycznych elektronu; oddziaływanie.
Jadwiga Konarska Widma wibracyjnego dichroizmu kołowego i ramanowskiej aktywności optycznej sec-butanolu: Pomiary eksperymentalne i obliczenia.
Dr hab. Ewa Popko pok. 231a
Wykład XIII Laser.
Lasery Marta Zdżalik.
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Kwantowa natura promieniowania
Podstawy fotoniki rezonatory laserowe zastosowanie laserów
Zadanie 1. Stałe kilometryczne linii wynoszą C=0.12μF/km, L=0.3mH/km. Ile powinna wynosić rezystancja obciążenia, aby nie występowała fala odbita. Impedancja.
Wykład no 10 sprawdziany:
Wykład no 6 sprawdziany:
Prędkość światła.
Ultrakrótkie spojrzenie na przetwarzanie częstości światła
Metody badań strukturalnych w biotechnologii
Metody modulacji światła
1 WYKŁAD WŁASNOŚCI PRZEJŚĆ WYMUSZONYCH 1.Prawdopodobieństwo przejść wymuszonych jest różne od zera tylko dla zewnętrznego pola o częstości rezonansowej,
Wykład 10 Regulacja dyskretna (cyfrowa i impulsowa)
mgr Aldona Kwaśniewska
PRZESTRAJALNE LASERY DIODOWE Z ZEWNĘTRZNYM REZONATOREM
Zegary Atomowe. Częstotliwość i zegary Piewsze zegary atomowe Definicja sekundy Cezowy zegar atomowy Rubidowy zegar atomowy Zastosowanie Stabilność zegarów.
atomowe i molekularne (cząsteczkowe)
W kierunku zegarów idealnych
FIZYKA I dr hab. Ewa Popko, prof. Politechniki Wrocławskiej.
Generacja krótkich impulsów, i metoda autokorelacyjna pomiaru czasu trwania impulsów femtosekundowych.
Definicje metra.
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Temat: Zjawisko fotoelektryczne
Maciej Gwiazdoń, Mateusz Suder, Szymon Szymczk
Optyczne metody badań materiałów
ZAAWANSOWANA ANALIZA SYGNAŁÓW
 Podsumowanie W12 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej
LABORATORIUM SPEKTROSKOPII RAMANA I PODCZERWIENI
EMISJA POWIERZCHNIOWA CZY KRAWĘDZIOWA ?
Masery i lasery. Zasada działania i zastosowanie.
Widzialny zakres fal elektromagnetycznych
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Efekt fotoelektryczny
Fizyka Jednostki układu SI.
Budowa atomu Poglądy na budowę atomu. Model Bohra. Postulaty Bohra
Promieniowanie rentgenowskie
Nieliniowe efekty przy powstawaniu impulsów laserowych Jakub Supeł, Kamil Rychlewicz Prowadzący: Radosław Chrapkiewicz, Patryk Drobiński Marzec 2011, Wydział.
prezentacja popularnonaukowa
Prowadzący: Krzysztof Kucab
Jak przeliczać jednostki miary
Podsumowanie W Obserw. przejść wymusz. przez pole EM
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Streszczenie W9: stany niestacjonarne
E = Eelektronowa + Ewibracyjna + Erotacyjna + Ejądrowa + Etranslacyjna
Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie.
Optyczne metody badań materiałów
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Zapis prezentacji:

Wykład z cyklu: Nagrody Nobla z Fizyki: Spektroskopia laserowa. Nagroda Nobla  2005, cz.2.

Laureaci Roy J. Glauber John L. Hall Theodor W. Hänsch Joint institute of the University of Colorado at Boulder and the National Institute of Standards and Technology Max Planck Institute for Quantum Optics and a professor of physics at Ludwig Maximilians University in Munich

Za wkład w rozwój spektroskopii laserowej, w szczególności za skrajnie precyzyjne pomiary częstości światła emitowanego przez atomy.

Sekunda i metr w układzie SI 1 sekunda - jest to czas równy 9 192 631 770 okresom promieniowania związanego z przejściem miedzy dwoma nadsubtelnymi poziomami stanu podstawowego atomu cezu Cs133. (od 1967r) F=4 9 192 631 770 Hz 6S1/2 F=3 1 metr - jest równy drodze jaka przebywa w próżni światło w ciągu czasu 1/299792458 sekundy. (od 1983r)

Laser generujący ciągłą w czasie wiązkę światła Zwierciadło półprzepuszczalne Zwierciadło Element aktywny Wiązka wyjściowa Pompa

Mody lasera l/2 Z1 Z2 E Df df Gęstość energii/df fM-1 fM fM+1 f

Struktura widmowa lasera Df df Gęstość energii/df Gęstość energii/df częstość częstość fM-1 fM fM+1 f0 Df Df df Gęstość energii/df częstość fM-1 fM fM+1 częstość

Laser ze stabilizowaną częstością Df df Gęstość energii/df fM-1 fM fM+1 f

Laser ze stabilizowaną częstością Df df Gęstość energii/df fM-1 fM fM+1 f

Lasery impulsowe I(ω)=F2(t) I(t)=E2(t) częstość czas E(t)↔F(ω) 300μs

cos2 (t) czas [cos (t)+ cos (2t)]2 czas [cos (t)+ cos (2t)+ 1 cos2 (t) czas 4 [cos (t)+ cos (2t)]2 czas 16 [cos (t)+ cos (2t)+ cos (3t)+ cos (4t)] 2 czas 90 [cos (t)+ cos (2t)+ +…+ cos (9t)] 2 czas 400 [cos (t)+ cos (2t)+ +…+ cos (20t)] 2 czas 4 Pierwsze trzy rysunki czas

Modulacja dobroci rezonatora Zwierciadło półprzepuszczalne Zwierciadło Element aktywny Modulator Wiązka wyjściowa Pompa

Zależność pomiędzy przestrzenią czasową i częstotliwościową I(t) dt czas E(t) ↕ F(ω) Transformacja Fouriera Df I(f) częstość

Istota pomiaru

Widmo lasera z synchronizowanymi modami jako skala Df I(f) częstość

Koncepcja bezwzględnego pomiaru częstości Df I(f) częstość f 2f Warunki konieczne: 1. Dowolna częstość f i jej druga harmoniczna 2. Szerokie widmo częstości lasera obejmujące obie częstości

Samoogniskowanie r n z r

Dyspersja t t

Laser femtosekundowy =830nm±70nm 10fs piezo-element Nd:YVO4 zwierciadło wyjściowe Nd:YVO4 Ciąg impulsów wyjściowych 5W, =532nm Ti:Al2O3 Układ pryzmatów o ujemnej dyspersji prędkości grupowej piezoelement

Transformacja Fouriera

Koncepcja pomiaru fprze

Włókna zbudowane w oparciu o kryształy fotoniczne Dla lasera 25fs, 125mW Log(I()/I0())  [nm]

Schemat „linijki do mierzenia częstości w obszarze optycznym” Piezoelement Zegar 133Cs Sterownik frep Pomiar frep Dioda Pomiar frep Sterownik fprze Pomiar fprze 520nm BBO Filtr 520nm Dioda Pomiar fprze 1040nm 520+1040nm

Bezwzględny pomiar częstości Siatka dyfrakcyjna Laser femtosekundowy z dobrze określonymi: frep i fprze Stabilizowany laser o pracy ciągłej i częstości f=? Przesłona Układ mierzący częstość dudnień fdud Dioda fdud=f-(n·frep+fprze)

Dziękuję za przybycie i za uwagę.

Samoogniskowanie i samosynchronizacja fazy t t

Regulacja frep i fprze Przesunięcie zwierciadła Kąt pochylenia zwierciadła