Pobieranie prezentacji. Proszę czekać

Pobieranie prezentacji. Proszę czekać

Podstawowe sygnały przejścia fazowego cząstki z kwarkami powabnymi, leptony, rezonanse... Zderzenia Ciężkich Jonów 2002/2003 Tomasz Liwiński, Jan Pluta.

Podobne prezentacje


Prezentacja na temat: "Podstawowe sygnały przejścia fazowego cząstki z kwarkami powabnymi, leptony, rezonanse... Zderzenia Ciężkich Jonów 2002/2003 Tomasz Liwiński, Jan Pluta."— Zapis prezentacji:

1 Podstawowe sygnały przejścia fazowego cząstki z kwarkami powabnymi, leptony, rezonanse... Zderzenia Ciężkich Jonów 2002/2003 Tomasz Liwiński, Jan Pluta

2 (Zderzenia relatywistycznych ciężkich jonów) = (wycieczka do stanu plazmy kwarkowo-gluonowej) Powrót do domu i pamiątki z wycieczki: Nie ma jednoznacznych dowodów przejścia fazowego

3 Hadronization (Freeze-out) + Expansion Pre-equilibrium Thermalization QGP phase Mixed phase pK e Space (z) Time Au etc.. jet Hadrons reflect the bulk property of created system and its evolution! Space-time Evolution of System at RHIC

4 Leptony produkowane w oddziaływaniach kwark-antykwark nie oddziaływają silnie i łatwo opuszczają materię jądrową; ich droga swobodna jest duża i nie doznają oddziaływań wtórnych. Ich krotności i pędy zależą od rozkładów kwarków i antykwarków w plazmie, które z kolei określone są przez termodynamiczny stan plazmy w momencie produkcji tych leptonów. Formacja plazmy nie jest jedynym źródłem par leptonów. Występują także inne procesy, które trzeba umieć oddzielić. Drell-Yan - mechanizm: szczególnie ważny dla dużych mas inwariantnych. Sygnały (pamiątki ) leptonowe

5

6 Anatomia rozkładu inwariantnych mas di-leptonów

7 Tu – prezentacja Tomasza Liwińskiego Część pierwsza

8 Produkcja powabu – Eksperyment NA38 Grupa NA 38 używała istniejących spektrometrów miuonowych w CERN-ie do pomiarów produkcji cząstek J/ dla trygerów o różnych wartościach przepływu energii poprzecznej E T. Rysunek przedstawia dane otrzymane dla 200 A GeV/c 16 O U. ZCJ

9 Produkcja powabu – Eksperyment NA38 Przedstawione zostały wydajności J/ znormalizowane do kontinuum –tj. rozkładu tła pochodzącego od innych efektów. Dla dwóch różnych wartości E T : E T 0 50 GeV (prawo). Stosunki J/ powyżej kontinuum, zdefiniowane przez N /N C mają następujące wartości: N /N C = 9,3 ± 0,6 dla peryferyjnego i 5,9 ± 0,4 dla centralnego Widoczna jest więc 40% redukcja wydajności J/ (względem kontinuum) dla zderzeń centralnych w stosunku do zderzeń peryferyjnych. ZCJ

10 Poniższy rysunek pokazuje zmienność pędu poprzecznego p T w produkcji J/ Tłumienie jest większe w regionie niskiego p T - w przybliżeniu około 2 razy między wysokim a niskim regionem p T. Produkcja powabu – Eksperyment NA38 ZCJ

11 Produkcja powabu – Eksperyment NA38 Matsui i Satz przewidywali, zanim eksperyment wystartował iż tłumienie J/ powinno być szczególnym sygnałem dla tworzenia się plazmy kwarkowo- gluonowej. Zaprezentowany rysunek przedstawia ich koncepcję: Oddziaływania pomiędzy kwarkami i c w wolnej przestrzeni rosną tak jak rośnie ich wzajemny dystans. W plazmie kwarkowo-gluonowej natomiast V(c ) jest prawie równy temu w w wolnej przestrzeni jedynie w regionie r r 0, wtedy kwark,dla przykładu, zaczyna oddziaływać raczej z sąsiednimi kwarkami u i d niż z odległym c, tworząc mezon (u,...) ZCJ

12 Innymi słowy, oddziaływania pomiędzy c i są tłumione. – analogia QCD do ekranowania Debyea. Jeżeli J/ jest zdefiniowany jako stan związany w wolnej przestrzeni to produkcja J/ w QGP powinna być tłumiona w wysokiej gęstości kwarków. W szczególności silne tłumienie (czy też zanikanie) J/ będzie występować gdy r 0

13 Produkcja powabu – Eksperyment NA38 Powinniśmy być jednak ostrożni w związku z tym scenariuszem. W gazie hadronowym J/ oddziaływują z innymi mezonami i nukleonami. Absorpcja J/ przez mezony wektorowe może nie być niemożliwą. Ten efekt oddziaływania w stanie końcowym jest bardziej ważny dla zderzeń centralnych niż dla peryferyjnych, więc wydajność J/ może być dla nich bardziej tłumiona. Poza tym efekt ten powinien być bardziej zdecydowany w rejonie niskich p T J/. ZCJ

14 Wnioski Interesującym faktem zaobserwowanym w eksperymencie NA38 jest ponad 50% tłumienie J/. Jest ono duże dla wysokich wartości E T a także duże dla J/ z małymi wartościami p T. Obserwacje te wskazały jedną z dróg którymi można podążać kierując się ku tworzeniu plazmy kwarkowo-gluonowej, czy też oddziaływaniom w stanie końcowym w gazie hadronowym. ZCJ

15 Ekranowanie Debyea w QGP Matsui i Satz W QGP, następuje ekranowanie ładunku kolorowego wskutek obecności swobodnych kwarków, antykwarków i gluonow. Oddziaływanie kwarków c i anty-c jest osłabione i uformowanie stanu związanego jakim jest J/psi jest utrudnione - cząstki te ulegają dysocjacji. Mechanizm: Potencjał oddziaływania kwarków na odległości r: Hamiltonian układu Stąd wynika cała spektroskopia układu

16 W plazmie: Zmienia się współczynnik naprężenia struny => zanika Zmieniają się gęstości kwarków i gluonów wokół c i anty-c. Potencjał kulombowski zmienia się w potencjał Yukawy Długość ekranowania jest odwrotnie proporcjonalna do temperatury. W wysokich temperaturach następuje dysocjacja układów c-any-c i bardziej prawdopodobna staje się produkcja np. mezonów D. Dla wyznaczenia temperatury (krytycznej) zapisuje się hamiltonian i określa warunki na istnienie (i nieistnienie) stanów związanych. Kluczowa jest zależność długości ekranowania od temperatury. (tym mniejsza im wyższa temperatura.) Temperatura krytyczna jest rzędu MeV.

17 Proces Drella-Yana. (Drell-Yan Process) Inne źródła produkcji dileptonów. Przykład: Mechanizm: 1. Kwark z jednego protonu anihiluje z antykwarkiem z drugiego 2. W rezultacie produkowany jest wirtualny foton 3. Foton konwertuje na parę lepton - antylepton Ogólnie:

18 Prawdopodobieństwo w zderzeniach jądro-jądro: Proces Drella-Yana. (Drell-Yan Process)

19 QM2002, NA50

20 Efekty prowadzące do tłumienia Wtórne oddziaływania z hadronami: (Zależność wtórnych oddziaływań od drogi w materii jądrowej)

21 Jak więc wydzielić mechanizm odpowiedzialny za tłumienie Rozkłady pędu poprzecznego w funkcji gęstości energii Fig 15.5

22 Tu – prezentacja Tomasza Liwińskiego Część druga

23 Ostatnie wyniki dotyczące J/ z eksperymentu NA50 ZCJ

24 Produkcja cząstek J/ w oddziaływaniach Pb-Pb przy wiązce 158 GeV/c jest badana w funkcji centralności jako oszacowanie z energii poprzecznej lub z bardzo wczesnej energii hadronowej zderzenia. Wydajność J/ wykazuje podobny schemat z pierwszym spadkiem dla mid-peripheral zderzeń i silny spadek dla najbardziej centralnych reakcji. Konwencjonalne modele hadronowe nie są w stanie odtworzyć tego trendu, który odnajduje naturalne wyjaśnienie w scenariuszu uwolnienia fazy kwarkowo- gluonowej ZCJ

25 Przejście fazowe ze zwykłej materii hadronowej do nowego stanu uwolnionych kwarków i hadronów jest przewidziane przez nie- perturbacyjną Chromodynamikę Kwantową [1] przy szczególnych warunkach, które mogą być osiągnięte w reakcjach indukowanych przez ultrarelatywistyczne wiązki ciężkich jonów jak dostępny w CERN-ie SPS. W tym kontekście eksperyment NA50 jest głównie przywiązany do badania specyficznej sygnatury przejścia do fazy kwarkowo-gluonowej – przewidywanego tłumienia stanów charmonium [2]. Faktycznie więc, ostatnie obserwacje NA50 anomalnego tłumienia J/ [3], efektu odcięcia [4] i dwu schodkowego schematu tłumienia są silnym wskaźnikiem dla uwolnieniowego przejścia. ZCJ

26 Warunki eksperymentalne i warunki analizy Aparatura eksperymentu NA50 głównie składa się ze spektrometru muonowego, zsegmentowanej aktywnej tarczy i trzech niezależnych detektorów centralności: elektromagnetycznego kalorymetru, który mierzy neutralną energię poprzeczną (E T ) produkowaną w oddziaływaniu, zero degree calorimeter mierzący bardzo początkową energię hadronową (E ZDC ) nukleonów-widzów i silicon strip multiplicity detector. ZCJ

27 Wstępne rezultaty reakcji p-A przytoczone dalej oparte są na nowych danych zebranych z wiązek protonów uderzających w różne cele (Be, Al, Cu, Ag, W i Pb). Dwie próbki zdarzeń wzięte z różnymi natężeniami wiązek, z krótkim LI (małe natężenie) i HI (wysokie natężenie), są tu rozpatrywane. Zostały one otrzymane z protonami o 450 GeV/c (odpowiednio 400 GeV/c) przy natężeniu ~ 5·10 8 (odpowiednio ~ 4·10 9 ) protons/burst. Pary miuonów analizowane były w następujących warunkach: 2,92 y lab 3,92 (0 y cms 1, dla Pb-Pb przy 158 GeV/n) i cos CS 0,5 co odpowiada interesującemu obszarowi masy i zgodności rzędu 15% [6]. ZCJ

28 Produkcja J/ Stosunek J/ do przekroju czynnego Drell-Yana jako funkcja E T Systematyczne badania zachowania się przekroju czynnego D-Y w obszarze systemów od p-p i p-A do S-U i Pb-Pb zobrazowane są na rysunku, przedstawia on stosunek zmierzonego do obliczonego przekroju czynnego, określanego mianem współczynnika K, jako funkcję produktów pocisku i liczby masowej tarczy A·B. Ta stała wartość dowodzi, że przekrój czynny DY zachowuje się normalnie i jest proporcjonalny do liczby elementarnych kolizji nukleon-nukleon. Może więc być używany jako punkt odniesienia. ZCJ

29 Produkcja J/ Przekrój czynny J/ na zderzenie nukleon-nukleon może więc być badany ze stosunku J/ do przekroju czynnego DY. Ten stosunek jest prawie wolny od błędów systematycznych, które są identyczne w obydwu próbkach i dlatego znoszą się (tylko 1,5%). ZCJ

30 Produkcja J/ Rysunek przedstawia stosunek przekrojów czynnych dla dużej liczby oddziałujących systemów (od p-p i p-A do S-U i Pb-Pb) w funkcji L, długości ścieżki wzdłuż której podążają przed- rezonansowe stany c d w materii jądrowej ( pozwala to na wstępny opis różnych systemów). ZCJ

31 Produkcja J/ Prostą ekspotencjalną parametryzację zastosowano do lżejszych systemów (dane z NA38 i NA51 z zakresu od p-p do S-U wraz z nowymi danymi p-A z NA50), a mianowicie przyjęto B μμ σ ψ /σ DY e -ρLσabs, daje przekrój czynny na absorpcję stanów c g w materii jądrowej σ abs =5,4 ± 0,4 mb, zgodnie z poprzednimi wynikami otrzymanymi z danych NA38 i NA51 (σ abs =5,8±0,6 mb, pełne przeliczenie prowadzi do 6,4 ± 0,5 mb). Podczas gdy bardziej peryferyjne punkty Pb-Pb mieszczą się na krzywej absorpcji, bardziej centralne wykazują nagły 20% spadek przy L 8 fm, sugerujący inny mechanizm tłumienia J/. ZCJ

32 Produkcja J/ Jak widać na rysunku obydwie metody prowadzą do bardzo podobnych rezultatów. Ten sam rysunek przedstawia również wyniki oparte o dane z roku 1998, przy czym są to dane typu minimal bias będące w zgodzie z analizami z 1996 r kiedy badano wyższe wartości E T bez zanieczyszczeń związanych z oddziaływaniami wtórnymi. Ciągła linia zgodna jest ze zwykłą absorpcją otrzymywaną z danych dla lżejszych systemów (od p-p do S-U) które prowadzą do σ abs =6,4 mb. Całkowity, przedstawiony rozkład pokazuje prócz tego 20% spadek dla 40 GeV (odpowiadający L 8 fm) i punkt przegięcia około 90 GeV po którym następuje silny stromy spadek. ZCJ

33 Stosunek J/ do Minimal bias i zależność E ZDC od produkcji J/ Widoczne jest na rysunku odchylenie od modelu absorpcji przytoczonego wcześniej, obserwowane jest ono przy E T 40 GeV podczas gdy przy E T 90 GeV szczególnie zmienia swe zachowanie. Obydwie obserwacje są zgodne z analizą J/ /DY, popierają tym samym anomalny obraz tłumienia J/. Stosunek przekroju czynnego J/ do przekroju czynnego minimal bias ZCJ

34 Stosunek J/ do minimalnego odchylenia przekroju czynnego i zależność E ZDC od produkcji J/ Wstępne rezultaty niezależnej analizy J/ / DY używając początkowej energii E ZDC mierzonej w zero degree kalorymetrze (ZDC) jako estymator centralności pokazane są na rysunkach. Ponownie obserwowany jest tu schemat stopniowego tłumienia J/. ZCJ

35 Porównanie z teorią Różne teoretyczne modele oparte na absorpcji typu comoving hadrons [12-16] czy też na przejściu fazowym plazmy kwarkowo- gluonowej [17,18] były rozwijane i porównywane z obserwacjami NA50. Porównanie jest widoczne na poniższym rysunku ZCJ

36 Porównanie z teorią Konwencjonalne modele (lewy i środkowy rysunek) zwykle wykazują słabą zgodność z całym zbiorem wyników eksperymentalnych, np. kompletny zbiór wyników dla słabo i silniej oddziałujących systemów. Co więcej, nie są one w stanie odtworzyć specyficznego, krokowego schematu tłumienia. Z drugiej strony modele zawierające uwolnienie kwarkowo-gluonowe (prawy rysunek) z dwoma odcięciami związanymi odpowiednio z χ c i punktami topnienia J/ [17] wraz z fluktuacjami E T [18] są jakościowo w znacznie lepszej zgodności z obserwacjami eksperymentalnymi. ZCJ

37 Rozkład pędów poprzecznych Przedstawiony rysunek przedstawia odwrotność parametru nachylenia T dla Pb-Pb i S-U oddziaływań, odpowiednio dla 200 GeV/nukleon i 158 GeV/nukleon w funkcji gęstości energii. Parametr T silnie rośnie wraz z gęstością energii., zarówno dla S-U jak i Pb-Pb z oczywistą zależnościom od energii wiązki. ZCJ

38 Rozkład pędów poprzecznych Zależność w funkcji L, która może być związana z z oddziaływaniami w stanie początkowym przez rozpraszanie gluon-nukleon co jest pokazane na poniższym rysunku dla reakcji 200 GeV/nukleon i 158 GeV/nukleon. zależy od energii wiązki, ale fity zgadzają się z (ET)= pp +a gN L(E T ) Dają podobne nachylenie dla protonów, siarki i ołowiu. Numeryczna wartość a gN =0,080±0,003 GeV 2 /c 2 fm -1 jest otrzymany z χ 2 /ndf = 0,065, a wszystkie fitowane dane sa z podobnym nachyleniem. ZCJ

39 Rozkład pędów poprzecznych Stosunek R(p T ) rozkładu p T cząstek J/ dla danych rejonów E T z uwzględnieniem najniższego regionu E T, znormalizowany do stosunku odpowiednich zdarzeń Drell-Yana przedstawiony jest na rysunku. Wyniki wyraźnie przedstawiają tłumienie J/, będące znacznie silniejszym dla niskich p T. Stosunek R(p T ) zmierza do nasycenia w wysokim p T dla reakcji Pb-Pb. ZCJ

40 Konkluzje ZCJ Otrzymane w eksperymencie dane pokazują anomalny schodkowy schemat tłumienia J/. W czasie gdy produkcja J/ zgadza się z normalną absorpcją jądrową dla większości peryferyjnych reakcji Pb-Pb, odchylenie o około 20% od tego normalnego zachowania się zdarza się dla semi-peryferyjnych zderzeń, a następnie, ze wzrostem centralności, przez punkt załamania i i silny schodkowy spadek dla najbardziej centralnych reakcji. Ten schemat może być interpretowany jako droga do sukcesywnego topnienia granicy stanów charmonium – jak przewiduje się dla uwolnienia kwarkowo- gluonowego. Z rozkładu pędu poprzecznego wnioskujemy że J/ jest bardziej tłumione w niskich wartościach p T.

41 QM2002, NA50

42

43

44

45

46

47

48

49

50

51

52

53

54

55

56

57

58 J/ ee and J/ Measurements in Au-Au and p-p Collisions at s = 200A GeV Quark Matter 2002, Nantes France, July 2002 A. D. Frawley Florida State University For the PHENIX Collaboration

59 Motivation Began with prediction by Matsui and Satz (Phys. Lett. B178, 416 (1986)) that Debye color screening will lead to suppression of charmonium production in heavy ion collisions, if a quark-gluon plasma is formed. More recent predictions of increased J/ production at RHIC from recombination. The best test is to measure charmonium yields in pp, pA, and AA PHENIX can measure charmonium decay yields to ee and for pp, pA and AA collisions with colliding beams of 100A GeV/c. First results from PHENIX for J/ production at s = 200A GeV in pp and AuAu collisions will be presented in this talk.

60 PHENIX Experiment in Run 2 Electrons ( | | < 0.35) Charged tracks (Beam-Beam, Drift Chamber, Pad Chambers) + RICH rings + EM Calorimeter clusters Muons (1.2 < < 2.2) Muon Identifier roads + Muon Tracker tracks

61 Same plots as previously but now on a linear scale. p-p ee Invariant Mass Spectrum This analysis All triggers N J/ = (stat) + 4 (sys) Bd /dy = (stat) + 18 (sys) nb

62 pp Invariant Mass Spectrum 1.2 < y < 1.7 N J/ = (sys) B d /dy = % + 29% (sys) nb 1.7 < y < 2.2 N J/ = (sys) B d /dy = % + 29% (sys) nb

63 pp at 200A GeV J/ Rapidity Distribution (pp->J/ ) = (stat) (sys) b Gaussian and PYTHIA shape fits give essentially the same integral. The quoted result is the average of the two fits.

64 Au-Au ee Invariant Mass Spectra N J/ = (stat) (sys) N J/ = (stat) (sys)

65 200A GeVAu-Au J/ ee Fit of normal nuclear absorption curve to our data has high confidence level BUT See next slide!!

66 We can not discriminate between scenarios, given our present statistical accuracy 200A GeVAu-Au J/ ee Phys. Lett B 521 (2002) 195 All curves normalized to pp data point (bit of a hoax)

67 200A GeV pp J/ Transverse Momentum distribution 1.2 < y < 2.2

68 Summary PHENIX has measured J/ yields at s = 200A GeV for: pp -> ee and AuAu -> ee in < < pp -> in 1.2 < < 2.4 Preliminary results were presented here from an analysis of about 1/2 of the pp data, and about 1/2 of the AuAu data Clearly, we will need improved statistics to draw any conclusions about J/ suppression at RHIC

69 Skoro J/psi są tłumione, to D-mezony powinny być... wzmocnione

70

71 Patricia Fachini Brookhaven National Laboratory for the STAR Collaboration Motivation Data Analysis Results Conclusions 0 (770), K * (892) 0 and f 0 (980) Productions in Au + Au and pp Collisions at s NN =200 GeV STAR

72 Why measure short-lived resonances? Lifetimes comparable to lifetime of dense matter (few fm) resonance properties sensitive to lifetime of dense matter –K *0 /K sensitive to mass modification and dynamic evolution of source Comparison to other resonances and particles information on chemical and thermal freeze-out conditions (thermal models) If resonance decay inside dense matter before kinetic freeze- out not reconstructed due to re-scattering of daughters probe time between chemical and kinetic freeze-out Resonance v 2 momentum space comparison hadrons v 2 information on the geometry of the system STAR Measure hadronic decay mode of K *0 (892) K (B.R. 2/3), 0 (770) + - (B.R. 1) and f 0 (980) + - (B.R. 2/3) at |y| 0.5 Motivation

73 + - Invariant Mass Distribution from Monte Carlo HIJING events with a realistic simulation of TPC response 0 (770) + - Use and K* 0 shape from HIJING to fit the data K* 0 signal is fixed using our measurement STAR Preliminary s NN = 200 GeV 0 K0SK0S K 0 S + - (782) ( + - ) 0 and ( + - ) 0 and ( + - ) ( + - ) and ( + - ) 0 K*(892) 0 K with K misidentified as K *0 + K *0 misidentified

74 + - Invariant Mass Distribution from Data Au+Au minimum bias events and pp events Follow previous e + e - and pp measurements that do not extract l = 1 0 production Breit-Wigner fixed width 0 = 150 MeV and f 0 = 75 MeV 0 and f 0 masses working on understanding of scale p T vs. m T Au+Au 40% to 80% 0.2 p T 0.9 GeV/c |y| f 0 K 0 S K *0 STAR Preliminary 0 f 0 K 0 S K *0 0.2 p T 0.8 GeV/c |y| 0.5 pp Statistical error only s NN = 200 GeV

75 Chemical freeze- out Kinetic freeze- out K * lost K * measured K K*K* K K*K* K*K* K K*K* K K K * measured K *0 Survival Probability K *0 (c = 4 fm) survival probability time between chemical and kinetic freeze-out, source size and p T of K *0 Chemical freeze-out elastic interactions K K *0 K regenerate K *0 (892) until kinetic freeze-out Difference K *0 /K in Au+Au and pp K *0 survival probability consistent with short time Long time only if K *0 regeneration is assumed K *0 /K cannot be used in thermal fits (chemical freeze-out)

76 K *0 Elliptic Flow v 2 Coordinate phase space K*K* K K*K* K X Y Momentum phase space K*K* K*K* K X Y No daughters re-scattering K *0 v 2 = hadrons v 2 Daughters re-scattering K *0 v 2 sensitive coordinate phase space K X Y K*K* Ψ Reaction plane STAR Preliminary Statistical error only STAR Preliminary Statistical error only

77 Significant 0 (770), K *0 (892) and f 0 (980) productions observed from hadronic interactions from RHIC data at s NN = 200 GeV First 0 (770) and f 0 (980) measurements indication productions increase with s NN K *0 / - comparable to those at pp and e + e - no enhancement observed in contradiction to other strange particles (K,,,, ) /K *0 from Au+Au higher than those at pp and e + e - information on strangeness enhancement and re-scattering Au+Au K *0 /K lower than pp K *0 /K by a factor of 2 at s NN = 200 GeV consistent with short time (few fm) K *0 (892) production at RHIC rule out long time (~20 fm) without regeneration First K *0 (892) v 2 measurement Short-lived resonances can provide information on the collision dynamics Conclusions

78 Referencje: 1. C. Baglin et al., NA38 Collaboration, Z.Phys, C38,117, (1988), Phys.Lett. B220, 471 (1989), B251, 465 (1990), B251, 472 (1990), B (1991), B268, 453 (1991), B (1991), B272, 449 (1991) 2. S.D.Drell, T.M.Yan, Phys.Rev.Lett. 24, 181 (1970), Ann.Phys, 66, 595 (1971) 3. T.Matsui, H.Satz, Phys.Lett.,B178, 416 (1986), T.Matsui, Z.Phys, C38, 245 (1988)

79 Referencje TOWARD NEW FORMS OF NUCLEAR MATTER WITH RELATIVISTIC HEAVY-ION COLLISIONS - Shoji NAGAMIYA Nuclear Physics A488 (1988) 3~30~ Recent Results on J/PSI from experiment NA50 Nuclear Physics A698 (2002) 127c-134c ZCJ

80 Referencje CD. ZCJ


Pobierz ppt "Podstawowe sygnały przejścia fazowego cząstki z kwarkami powabnymi, leptony, rezonanse... Zderzenia Ciężkich Jonów 2002/2003 Tomasz Liwiński, Jan Pluta."

Podobne prezentacje


Reklamy Google