„Fizyka statystyczna modelowych agregatów cząsteczkowych”

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Energia wewnętrzna jako funkcja stanu
Advertisements

Cele wykładu - Przedstawienie podstawowej wiedzy o metodach obliczeniowych chemii teoretycznej - ich zakresie stosowalności oraz oczekiwanej dokładności.
TERMODYNAMIKA CHEMICZNA
Technika wysokiej próżni
Metody badania stabilności Lapunowa
Wykład Fizyka statystyczna. Dyfuzja.
Parametry ogniska sejsmicznego
Równania różniczkowe cząstkowe
WYKŁAD 3 KORPUSKULARNY CHARAKTER PROMIENIOWANIA ELEKTROMAGNETYCZNEGO (efekt fotoelektryczny i efekt Comptona, światło jako fala prawdopodobieństwa) D.
WYKŁAD 6 ATOM WODORU W MECHANICE KWANTOWEJ (równanie Schrődingera dla atomu wodoru, separacja zmiennych, stan podstawowy 1s, stany wzbudzone 2s i 2p,
Ludwik Antal - Numeryczna analiza pól elektromagnetycznych –W10
ENTALL baza eksperymentalnych danych termodynamicznych układu Li-Si
Wstęp do geofizycznej dynamiki płynów. Semestr VI. Wykład
BUDOWA MODELU EKONOMETRYCZNEGO
DYNAMIKA WÓD PODZIEMNYCH
DIELEKTRYKI TADEUSZ HILCZER
DIELEKTRYKI TADEUSZ HILCZER
Autor: Aleksandra Magura-Witkowska
KINEMATYKA Kinematyka zajmuje się związkami między położeniem, prędkością i przyspieszeniem badanej cząstki – nie obchodzi nas, skąd bierze się przyspieszenie.
Wykład VIIIa ELEKTROMAGNETYZM
Wykład 14 Termodynamika cd..
Termodynamika cd. Wykład 2. Praca w procesie izotermicznego rozprężania gazu doskonałego V Izotermiczne rozprężanie gazu Stan 1 Stan 2 P Idealna izoterma.
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Układy i procesy termodynamiczne
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Przejścia fazowe Zjawiska transportu
DYNAMIKA Zasady dynamiki
Podstawy fotoniki wykład 6.
Program przedmiotu “Metody statystyczne w chemii”
Wykład 5 Dynamika molekularna
Wykład 9 Wielki zespół kanoniczny i pozostałe zespoły
Wprowadzenie do fizyki Mirosław Kozłowski rok akad. 2002/2003.
O niektórych zasadach skupiania się materii – na przykładach Adam Gadomski Wykład Inauguracyjny 2004 (WI04) Instytut Matematyki i Fizyki ATR Bydgoszcz,
OPORNOŚĆ HYDRAULICZNA, CHARAKTERYSTYKA PRZEPŁYWU
Zagadnienia do egzaminu z wykładu z Technicznej Mechaniki Płynów
STATYKA PŁYNÓW 1. Siły działające w płynach Siły działające w płynach
Fraktale i chaos w naukach o Ziemi
Wybrane aspekty stabilności nanodyspersji
Marcin Kolasa Narodowy Bank Polski Szkoła Główna Handlowa
Metody Lapunowa badania stabilności
ODDZIAŁYWANIE PROMIENIOWANIA Z MATERIĄ
WPŁYW pH i SIŁY JONOWEJ NA LEPKOŚĆ ROZTWORÓW POLIELEKTROLITÓW
A. Krężel, fizyka morza - wykład 3
MECHANIKA 2 Wykład Nr 11 Praca, moc, energia.
Homogenizacja Kulawik Krzysztof.
Łukasz Łach Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej
Sterowanie – metody alokacji biegunów
Metody badawcze wykorzystywane w analizach – ĆW 2
Podstawy statystyki, cz. II
Modelowanie fenomenologiczne II
Drgania punktu materialnego
Dynamika układu punktów materialnych
W2 Modelowanie fenomenologiczne I
TERMODYNAMIKA – PODSUMOWANIE WIADOMOŚCI Magdalena Staszel
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Przykład 5: obiekt – silnik obcowzbudny prądu stałego
MECHANIKA 2 Wykład Nr 12 Zasady pracy i energii.
Rozkład Maxwella i Boltzmana
Mechanika i dynamika molekularna
Program przedmiotu “Opracowywanie danych w chemii” 1.Wprowadzenie: przegląd rodzajów danych oraz metod ich opracowywania. 2.Podstawowe pojęcia rachunku.
Układy dynamiczne Zamiast "układ równań różniczkowych" Smale wprowadził termin "układ  dynamiczny". W klasycznym determinizmie równania jednoznacznie.
Entropia gazu doskonałego
1 Zespołu statystyczny Zespołu statystyczny - oznacza zbiór bardzo dużej liczby kopii rozważanego układu fizycznego, odpowiadających temu samemu makrostanowi.
Średnia energia Średnia wartość dowolnej wielkości A wyraża się W przypadku rozkładu kanonicznego, szczególnie zwartą postać ma wzór na średnią wartość.
1 Klasyfikacja przemian fazowych Współczesna klasyfikacja przemian fazowych Landaua-Ginsburga (ok. 1970), będąca uogólnieniem klasyfikacji Ehrenfesta (1933)
Statystyczna analiza danych
Przygotowała; Alicja Kiołbasa
Niech f(x,y,z) będzie ciągłą, różniczkowalną funkcją współrzędnych. Wektor zdefiniowany jako nazywamy gradientem funkcji f. Wektor charakteryzuje zmienność.
DYFUZJA.
STATYSTYKA – kurs podstawowy wykład 11
Podstawy automatyki I Wykład 3b /2016
Elementy fizyki kwantowej i budowy materii
Zapis prezentacji:

„Fizyka statystyczna modelowych agregatów cząsteczkowych” Adam Gadomski Instytut Matematyki i Fizyki Akademia Techniczno-Rolnicza w Bydgoszczy agad@atr.bydgoszcz.pl; http://www.man.bydgoszcz.pl/~agad/pl/ Akademia Medyczna (... Collegium Medicum U.M.K.), Bydgoszcz, 19 listopad 2004

Plan prezentacji: 1. Co to jest agregacja, a co aglomeracja materii, rozumiana na poziome jednego klasteru cząsteczkowego i jego skupień zwanych mega-klasterami (definicja robocza) ? 2. (Nie)uporządkowana agregacja na 1 zarodku – mechanizm z dołączaniem klasterów, równoważny tworzeniu skupionego mega-klasteru: scenariusz wg Smoluchowskiego-Kirkwooda-Stokesa (SKS) 3. (Nie)uporządkowana agregacja na 1 zarodku – mechanizm z tworzeniem warstwy podwójnej wokół agregatu molekularnego oraz stref zubożenia jonowego wokół pojedynczych klasterów: scenariusz wg Frenkela-Sterna-Poissona (FSP) 4. (Nie)uporządkowana agregacja na wielu zarodkach – mechanizm typu przemiany fazowej porządek –nieporządek: scenariusz wg Boltzmanna-Gibbsa-Onsagera (BGO)

Próba wielowątkowego, acz możliwe prostego, przedstawienia CEL PREZENTACJI: Próba wielowątkowego, acz możliwe prostego, przedstawienia złożoności i trudności wieloparametrowego procesu (nie)uporządkowanej agregacji materii wielkocząsteczkowej za pomocą technik modelowania opartych o koncepcje nierównowagowej fizyki statystycznej

Sposoby modelowania agregacji (wielkich) cząsteczek – przegląd * Wielkość dynamiczna * Typ dynamiki N>1 BGO Objętość pojedynczego agregatu – zmienna stochastyczna v Potencjały i ‘siły’ termodynamiczne, obecność entropowych barier N=1 FSP   Promień zlepka cząsteczkowego R Fluktuująca prędkość cząsteczek – korelacje czasowo-przestrzenne, gł. typu algebraicznego, obecność sił losowych typu Stokesa-Langevina w środow. lepkim SKS Masa zlepka M (parametr oddziaływania typu Flory’ego-Hugginsa) Proces stochastyczny (np., Poissona) N( t ) i jego charakterystyki Legenda do Tabeli: POZIOM MODELOWANIA   BGO : Boltzmann-Gibbs-Onsager   SKS : Smoluchowski-Kirkwood-Stokes   FSP : Frenkel-Stern-Poisson

Różnica między agregacją mało- i wielkocząsteczkową [na podstawie: M. Muthukumar, Advances in Chemical Physics, vol. 128, 2004]

Schemat ideowy agregacji materii z tworzeniem skupisk cząsteczkowych w środowisku entropowym Agregacja na pojedynczym zarodku w środowisku lepkim – schemat „obrazkowy”, (B) J.w., lecz agregacja na wielu zarodkach w środowisku lepkim

ROLA TZW. WARSTWY PODWÓJNEJ W MODELOWANIU ZJAWISK AGREGACJI MATERII: Cl- WARSTWA STERNA Powierzchnia rosnącej kulki Na+ Dipol wodny Makrojon proteiny błądzenie

Perły smektyczne „zjednoczone” łącznikiem entropowym (N = 2000). [na podstawie: M. Muthukumar, Advances in Chemical Physics, vol. 128, 2004]

Podstawowe założenie o dążeniu do stałego TEMPA WZROSTU ! BO TO WAŻNE Z PKT. WIDZENIA TECHNOLOGII (JAKICHKOLWIEK!) BO TO PROCES Z MAŁYMI STRATAMI, PRAWIE NIEDYSYPATYWNY ?! BO ... ŁATWIEJ LICZYĆ BO DOŚWIADCZENIA PODAJĄ TAKIE WARUNKI WZROSTU ...

WZROST KULKI W DOWOLNYM POLU ZEWNĘTRZNYM wg GLOBALNEGO PRAWA ZACHOWANIA

MECHANIZM ŁĄCZENIA KLASTERÓW: „SIEDZI” W KONSTRUKCJI WSPÓŁCZYNNIKA DYFUZJI parameter oddziaływania typu polimer-rozpuszczalnik Flory’ego-Hugginsa parametr geometryczny (wymiar fraktalny zlepka cząsteczkowego) - masa początkowa zlepka - zależna od masy zlepka konstrukcja współczynnika dyfuzji wg Kirkwooda-Risemana proporcjonalny do lepkości  czas charakterystyczny środowiska

STOCHASTYCZNA CZĘŚĆ MODELU Z WARSTWĄ PODWÓJNĄ Równanie Langevina z tzw. szumem multiplikatywnym V(t): Jego (Fokkera-Plancka-Kołmogorowa) reprezentacja: z oraz (współcz. dyfuzji; A (R)-znane!) + warunki początkowo-brzegowe

Model wzrostu agregatu na bazie MNET (Mesoscopic Nonequilibrium Thermodynamics, Vilar & Rubi, PNAS 98, 11091 (2001)): strumień materii specyfikujemy w przestrzeni rozmiarów klasterów Energia swobodna (entropowy potenciał): + funkcja dyfuzji: Strumień materii w tzw. przestrzeni konfiguracyjnej: Cześć czasowo-zależna D(R,t): (kinetyka dyspersyjna) Dla bardzo małych  mamy ... superdyfuzję !

WIELOZARODKOWY MECHANIZM ŁĄCZENIA SIĘ KLASTERÓW

TYPOWA DWUWYMIAROWA MIKROSTRUKTURA W TZW TYPOWA DWUWYMIAROWA MIKROSTRUKTURA W TZW. OBRAZIE MOZAIKI DIRICHLETA-VORONOI (WIGN.-SEITZ) POCZĄTEK KONIEC

Dla agregacji z ciasnym upakowaniem w mega-klasterze d-wymiarowa formuła na tempo wzrostu Odwrotność powierzchni zlepka Przed-czynnik zawierający ilościową miarę efektów porządku-nieporządku Pochodna po czasie t objętości własnej mega-klasteru

PLATFORMA STARTOWA MODELOWANIA W NAJOGÓLNIEJSZEJ POSTACI: RÓWNANIE PRODUKCJI ENTROPII GIBBSA potencjał chemiczny, zależny od zmiennej stanu i czasu ozn. wariację entropii S (f-funkcja rozkładu klasterów) POTENCJAŁY DLA CIASNYCH I ‘ROZSUNIĘTYCH’ MEGA-KLASTERÓW (-> MATRYCA LEPKOSPRĘŻYSTA !!!):

WNIOSKI & KIERUNKI „DALSZEGO ROZWOJU MODELU” Modele BGO oraz FSP znakomicie „przechodzą” w JEDEN FORMALIZM nierównowagowej termodynamiki na poziomie mezoskopowym Wydaje się, że entropowy charakter środowiska bardziej POMAGA NIŻ PRZESZKADZA w procesie agregacji cząsteczkowej Wygląda na to, że charakter błądzenia makrojonów (oraz ich zlepków) w warstwie Sterna wokół zlepka przybiera postać niestandardową (SKS) , tj. inaczej zmieniającą się z czasem niż w modelu Einsteina z 1905 roku [choć także potęgowo)

LITERATURA: -D.Reguera, J.M.Rubì; J. Chem.Phys. 115, 7100 (2001) - A.Gadomski, J.Łuczka; Journal of Molecular Liquids, vol. 86, no. 1-3, June 2000, pp. 237-247 J.Łuczka, M.Niemiec, R.Rudnicki; Physical Review E, vol. 65, no. 5, May 2002, pp.051401/1-9 J.Łuczka, P.Hanggi, A. Gadomski; Physical Review E, vol. 51, no. 6, pt. A, June 1995, pp.5762-5769 - A. Gadomski, J. Siódmiak; *Crystal Research & Technology, vol. 37, no. 2-3, 2002, pp.281-291; *Croatica Chemica Acta, vol. 76 (2) 2003, pp.129–136 A.Gadomski, J. Siódmiak, Physica Status Solidi B, w druku (2004), 12 stron - A.Gadomski, J.M.Rubì, Chemical Physics, vol. 293, 2003, pp.169-177 A.Gadomski, J.M.Rubì, J. Łuczka, M. Ausloos, Chemical Physics, w druku (2004), 10 stron A.Gadomski, M. Ausloos, Lecture Notes in Physics (Springer-Verlag), w przygot. (2004), 18 stron - M Muthukumar; Advances in Chemical Physics, vol. 128, 2004

Podziękowanie !!! Dla Profesora Stefana Kruszewskiego z Zespołem za sympatyczne zaproszenie mnie na wykład i ... cierpliwość w wysłuchaniu wykładu w wersji ‘nieuładzonej’ w dniu 17.11.2004 ...