Z. Gburski, Instytut Fizyki UŚl.

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Modelowanie i symulacja
Advertisements

Rozwiązywanie równań różniczkowych metodą Rungego - Kutty
Cele wykładu - Przedstawienie podstawowej wiedzy o metodach obliczeniowych chemii teoretycznej - ich zakresie stosowalności oraz oczekiwanej dokładności.
Wykład Zależność pomiędzy energią potencjalną a potencjałem
Twierdzenie Schiffa Maria Koczwara.
Reinhard Kulessa1 Wykład Środek masy Zderzenia w układzie środka masy Sprężyste zderzenie centralne cząstek poruszających się c.d.
Atom wieloelektronowy
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Wykład 6
Ruch harmoniczny, prosty, tłumiony, drgania wymuszone
Dynamika bryły sztywnej
OSCYLATOR HARMONICZNY
Dynamika.
Zasady dynamiki Newtona - Mechanika klasyczna
WYKŁAD 6 ATOM WODORU W MECHANICE KWANTOWEJ (równanie Schrődingera dla atomu wodoru, separacja zmiennych, stan podstawowy 1s, stany wzbudzone 2s i 2p,
Metoda szeregu Fouriera
DIELEKTRYKI TADEUSZ HILCZER
DIELEKTRYKI TADEUSZ HILCZER
Kinematyka.
Wykład VI Atom wodoru i atomy wieloelektronowe. Operatory Operator : zbiór działań matematycznych przekształcających pewną funkcję wyjściową w inną funkcję
Siły zachowawcze Jeśli praca siły przemieszczającej cząstkę z punktu A do punktu B nie zależy od tego po jakim torze poruszała się cząstka, to ta siła.
Wykład XII fizyka współczesna
Wykład 3 dr hab. Ewa Popko Zasady dynamiki
Wykład VIIIa ELEKTROMAGNETYZM
Ruch harmoniczny prosty
Wykład VI. Prędkość kątowa Przyśpieszenie kątowe.
Wykład III Fale materii Zasada nieoznaczoności Heisenberga
* Moment sily wokół osi z dla małych = -Mgd -MgR d Mg z-axis R x CM gdzie = 0 cos( t + )
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Ruch ładunku w polu magnetycznym i elektrycznym.
Cele lekcji: Poznanie poglądów Arystotelesa na ruch ciał i ich spadanie. Poznanie wniosków wynikających z eksperymentów Galileusza. Wykazanie, że spadanie.
Nieinercjalne układy odniesienia
Ruch drgający Drgania – zjawiska powtarzające się okresowo
Badanie rozpadów mezonu  w eksperymencie WASA
OPORNOŚĆ HYDRAULICZNA, CHARAKTERYSTYKA PRZEPŁYWU
WYKŁAD 1.
Biomechanika przepływów
RUCH HARMONICZNY F = - mw2Dx a = - w2Dx wT = 2 P
Prezentację wykonał Fabian Kowol kl. III b
Opracowała: mgr Magdalena Gasińska
II. Matematyczne podstawy MK
Wykład 3 Dynamika punktu materialnego
MECHANIKA 2 Wykład Nr 11 Praca, moc, energia.
MECHANIKA NIEBA WYKŁAD r.
TEORIA ERGODYCZNA Bartosz Frej Instytut Matematyki i Informatyki Politechniki Wrocławskiej.
WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. Halina.
ANALIZA DYNAMICZNA MANIPULATORÓW JAKO MECHANIZMÓW PRZESTRZENNYCH
Politechnika Rzeszowska
Politechnika Rzeszowska
Projektowanie Inżynierskie
Modelowanie fenomenologiczne III
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Dynamika.
dr inż. Monika Lewandowska
MECHANIKA 2 Wykład Nr 12 Zasady pracy i energii.
Temat: Energia w ruchu harmonicznym
Model atomu wodoru Bohra
Stany elektronowe molekuł (III)
Mechanika i dynamika molekularna
Ruch drgający Ruch, który powtarza się w regularnych odstępach czasu,
Dynamika punktu materialnego Dotychczas ruch był opisywany za pomocą wektorów r, v, oraz a - rozważania geometryczne. Uwzględnienie przyczyn ruchu - dynamika.
Wykład Rozwinięcie potencjału znanego rozkładu ładunków na szereg momentów multipolowych w układzie sferycznym Rozwinięcia tego można dokonać stosując.
Równanie Schrödingera i teoria nieoznaczności Imię i nazwisko : Marcin Adamski kierunek studiów : Górnictwo i Geologia nr albumu : Grupa : : III.
Wówczas równanie to jest słuszne w granicy, gdy - toru krzywoliniowego nie można dokładnie rozłożyć na skończoną liczbę odcinków prostoliniowych. Praca.
Równania Schrödingera Zasada nieoznaczoności
3. Siła i ruch 3.1. Pierwsza zasada dynamiki Newtona
Prawa ruchu ośrodków ciągłych
Prawa ruchu ośrodków ciągłych
Podstawy teorii spinu ½
Podsumowanie W4    2S+1LJ Oddziaływanie spin-orbita 
METODY OPARTE NA STRUKTURZE ELEKTRONOWEJ
Podstawy teorii spinu ½
Zapis prezentacji:

Z. Gburski, Instytut Fizyki UŚl. zgburski@us.edu.pl Symulacje komputerowe mikroświata atomów i molekuł Z. Gburski, Instytut Fizyki UŚl. zgburski@us.edu.pl

Historycznie, poznawanie i rozumienie świata odbywało się poprzez: eksperymenty teorie Obecnie również, - symulacje komputerowe

„Computer in the future may weight not much more than 1 „Computer in the future may weight not much more than 1.5 tons”, Popular Mechanics (USA), 1949 Znamy pewną ilość fundamentalnych praw przyrody (fizyki). Zwykle sformułowane w języku matematyki, w postaci równań (wzorów). Równania te potrafimy rozwiązać dokładnie (analitycznie) tylko dla niewielkiej liczby prostych układów fizycznych. Np. dla rozciąganej sprężyny stwierdzono, że: siła F potrzebna do odchylenia x sprężyny z jej położenia równowagi jest liniowo proporcjonalna do tego odchylenia tj. F  x , czyli F = - k x gdzie k jest stałą materiałową sprężyny.

Wykorzystując drugie prawo dynamiki Newtona, pęd , wtedy Zaobserwowana doświadczalnie zależność F  x i prawo dynamiki Newtona prowadzą do równania, w innej notacji, lub

Równanie to potrafimy rozwiązać, , gdzie (oscylacje, drgania sprężyny) Gdybyśmy chcieli obliczyć wychylenia atomów w sieci krystalicznej skomplikowany układ wielu równań

N cząstek, wypadkowa siła działająca na i-tą cząstkę

Równanie ruchu dla i-tej cząstki, Numeryczne rozwiązywanie (algorytmy) tych równań daje ewolucję w czasie położeń i prędkości cząstek, tzw. symulacja MD (molecular dynamics) układu. N cząstek, każda oddziałuje z (N-1) pozostałymi, razem N(N-1) oddziaływań tj. N(N-1)/2 sił do policzenia w każdym kroku czasowym. W 1 cm sześciennym jest 1019 cząstek.

Jeżeli nie interesuje nas ewolucja czasowa, ale tylko średnie statyczne, np. struktura, średni moment dipolowy, moment magnetyczny, …itp., wówczas - symulacja Monte Carlo. Korzystamy z faktu, iż stan równowagowy (stabilny) układu to stan o najniższej energii potencjalnej Ep. Losujemy (stąd nazwa MC) przesunięcia cząstek, obliczamy energię Ep przed i po przesunięciu, jeżeli po przesunięciu energia mniejsza, to przesunięcie akceptujemy, …itd. W ten sposób „ześlizgujemy” się do równowej konfiguracji cząstek, o najmniejszej energii potencjalnej.

Sieć przestrzennie centrowana Rozłożenie atomów w komórkach Sieć prosta Sieć przestrzennie centrowana Sieć ściennie centrowana

Klaster (C60)7 - przejście fazowe (~430 K)

2 K@C60 + 90 H2O T=40 K

mezogen 5CB

SWCN + 9CB

5CB pomiędzy ścianami grafitowymi

MWCN

nanorurka + argon

Mechanika kwantowa Molekuła nie składa się z atomów/kuleczek, lecz charakteryzuje się raczej rozkładem gęstości elektronów wokół „szkieletu” wyznaczonego przez jądra atomów. Gęstość elektronową obliczamy bazując na równaniu Schrödingera (funkcja ), lub pokrewnych, KS (DFT), HF, MP, CP.

Gęstość elektronowa molekuły etylenu

Terahercowy nanooscylator 1 THz = 1012 Hz = 1 000 000 000 000 drgań na sekundę