Podsumowanie W7 nowoczesne elementy opt. (soczewki gradientowe, cieczowe, optyka adaptacyjna...) Interferencja: założenia – monochromatyczność, stałość.

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 10 1/18 Podsumowanie W9 interferencja wielowiązkowa: niesinusoidalne prążki przykład interferencji wielowiązkowej.
Advertisements

Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 1/18 Podsumowanie W9 interferencja wielowiązkowa: niesinusoidalne prążki przykład interferencji wielowiązkowej.
Uzupełnienia nt. optyki geometrycznej
Cienkie soczewki 0 b, c  1 lH  l’H d  0 a  k1+k2 H=H’
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 9 1/9 Podsumowanie W8 - Spójność światła ograniczona przez – niemonochromatyczność i niestałość fazy fizyczne.
Wstęp do optyki współczesnej
Podsumowanie W7 nowoczesne elementy opt. (soczewki gradientowe, cieczowe, optyka adaptacyjna...) Interferencja: założenia – monochromatyczność, stałość.
© IEn Gdańsk 2011 Technika fazorów synchronicznych Łukasz Kajda Instytut Energetyki Oddział Gdańsk Zakład OGA Gdańsk r.
Przekształcanie jednostek miary
EFEKT FOTOELEKTRYCZNY ZEWNĘTRZNY I WEWNĘTRZNY KRZYSZTOF DŁUGOSZ KRAKÓW,
Spis treści Lupa, Lupa Lorneta, Lorneta Teleskop, Teleskop Laser, Laser Światłowody, Światłowody Soczewka, Soczewka Mikroskop, Mikroskop Dioda elektroluminescencyjna,
WYKŁAD 5 OPTYKA GEOMETRYCZNA OPTYKA GEOMETRYCZNA.
Spektroskopia Ramana dr Monika Kalinowska. Sir Chandrasekhara Venkata Raman ( ), profesor Uniwersytetu w Kalkucie, uzyskał nagrodę Nobla w 1930.
Elementy akustyki Dźwięk – mechaniczna fala podłużna rozchodząca się w cieczach, ciałach stałych i gazach zakres słyszalny 20 Hz – Hz do 20 Hz –
LASER Light Amplification by Stymulated Emision of Radiation wzmocnienie światła przez wymuszoną emisję światła.
Dyfrakcja elektronów Agnieszka Wcisło Gr. III Kierunek Zarządzanie i Inżynieria Produkcji Wydział Górnictwa i Geoinżynierii Katedra Ekonomiki i Zarządzania.
Woda Cud natury.
Doświadczenie Michelsona i Morleya Monika Wojciechowska II stopnień ZiIP Grupa 3.
Przygotowały: Laura Andrzejczak oraz Marta Petelenz- Łukasiewicz z klasy 2”D”
Laboratorium Elastooptyka.
Radosław Stefańczyk 3 FA. Fotony mogą oddziaływać z atomami na drodze czterech różnych procesów. Są to: zjawisko fotoelektryczne, efekt tworzenie par,
Teoria Bohra atomu wodoru Agnieszka Matuszewska ZiIP, Grupa 2 Nr indeksu
W KRAINIE TRAPEZÓW. W "Szkole Myślenia" stawiamy na umiejętność rozumowania, zadawania pytań badawczych, rozwiązywania problemów oraz wykorzystania wiedzy.
Materiały pochodzą z Platformy Edukacyjnej Portalu Wszelkie treści i zasoby edukacyjne publikowane na łamach Portalu
Zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne i wewnętrzne
T: Powtórzenie wiadomości z działu „Prąd elektryczny”
Analiza spektralna. Laser i jego zastosowanie.
WYKŁAD 6 Regionalizacja 1. Regionalizm a regionalizacja 2 Proces wyodrębniania regionów nazywany jest regionalizacją, w odróżnieniu od regionalizmu, który.
Pole magnetyczne Magnes trwały – ma dwa bieguny - biegun północny N i biegun południowy S.                                                                                                                                                                     
Własności elektryczne materii
M ETODY POMIARU TEMPERATURY Karolina Ragaman grupa 2 Zarządzanie i Inżynieria Produkcji.
Dorota Kwaśniewska OBRAZY OTRZYMYWA NE W SOCZEWKAC H.
3. Materiały do manipulacji wiązkami świetlnymi
Zaawansowane materiały – materiały fotoniczne
Wytrzymałość materiałów
Okrąg i koło Rafał Świdziński.
 W’k  0 dla stanów z określoną parzystością !
Optyka geometryczna.
terminologia, skale pomiarowe, przykłady
RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY
15. Fale materii, atomy Fale i cząstki
Metody teledetekcyjne w badaniach atmosfery
8. Fale Każe zaburzenie, które propaguje się z dobrze określoną prędkością nazywamy falą. Fale można ogólnie sklasyfikować w trzech grupach: Fale mechaniczne:
Materiały magnetooptyczne c.d.
Podstawy automatyki I Wykład /2016
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Podsumowanie W11 Obserw. przejść wymusz. przez pole EM tylko, gdy  różnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są ~ jednakowo obsadzone.
Wykład IV Ruch harmoniczny
Prędkość światła.
PROCESY SZLIFOWANIA POWIERZCHNI ŚRUBOWYCH
Koherentna Tomografia Optyczna
Mechanika kwantowa dla niefizyków
PROGRAM WYKŁADU Analiza obwodów liniowych pobudzanych okresowymi przebiegami niesinusoidalnymi. Szereg Fouriera w postaci trygonometrycznej i wykładniczej.
Optyka W.Ogłoza.
Uzupełnienia nt. optyki geometrycznej
Podsumowanie W7 nowoczesne elementy opt. (soczewki gradientowe, cieczowe, optyka adaptacyjna...) Interferencja: założenia – monochromatyczność, stałość.
RÓWNANIE FALI Drgania harmoniczne punktu materialnego odbywające się wokół położenia równowagi można opisać podając zależność wychylenia od czasu:  =
Optyczne metody badań materiałów – w.3
Optyczne metody badań materiałów – w.3
Podsumowanie W3  E x (gdy  > 0, lub n+i, gdy  <0 )
Streszczenie W7: wpływ jądra na widma atomowe:
Podsumowanie W3  E x klasyczny model oddz. atomu z polem E
Wytrzymałość materiałów
Prawa ruchu ośrodków ciągłych c. d.
WYBRANE ZAGADNIENIA PROBABILISTYKI
Zapis prezentacji:

Podsumowanie W7 nowoczesne elementy opt. (soczewki gradientowe, cieczowe, optyka adaptacyjna...) Interferencja: założenia – monochromatyczność, stałość fazy i. dwu- i wielowiązkowa i. dwuwiązkowa a) podział frontu falowego (np. w dośw. Younga, bipryzmacie Fresnela, zwierciadle Lloyda) b) dzielenie amplitud (np. w interferometrze Michelsona, Macha-Zendera) prążki (pierścienie) nie pojawiają się dla idealnych fal płaskich, lub wąsko skolimowanych wiązek równoległych – do ich obserwacji konieczna pewna rozbieżność. prążki mogą być: jednakowego nachylenia (różnica faz zależy od kąta wiązki wzgl. osi interferometru) b) jednakowej grubości (różnica faz zależy od grubości ośrodka) S M1 M2 S M1 M2 zależność warunków interferencji od rozmiarów interferometru i długości fali umożliwia ważne zastosowania (pomiary odległości, współcz. załamania, dł. fali...) Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

Spójność światła -zdolność do interferencji, charakteryzowana widzialnością (kontrastem) prążków interferencyjnych Koherencja jest ograniczona, |12| <1, gdy fale: nie są idealnie monochromatyczne nie mają idealnie stałych faz Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

– mechanizm emisji światła – oscylacje ładunków (dipoli atomowych) Fizyczne przyczyny – mechanizm emisji światła – oscylacje ładunków (dipoli atomowych) rozpatruję drgania swobodne – em. spontaniczną rozwiązanie: t ładunki oscylują  emisja fali EM, która unosi energię moc promieniowania energia oscylacji ładunków maleje z powodu strat na wypromieniowanie gdy stąd t  to szybkość wypromieniowania energii przez elektron = 1/(czas życia atomu w stanie wzbudzonym) w atomach typowo mamy, m=me, 0 1015s-1,  107s-1, czyli faktycznie Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

Widmo emisji całkowita wypromieniowana energia Analiza fourierowska dla znalezienia widma W() : zamiast x(t) podstawiam transformaty Fouriera zakładam delta Diraca: 0 x (pod całką f. parzysta - inne granice całki) spektralny rozkład wypromieniowanej energii Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

Kształt linii widmowej gdy przybliżenie rezonansowe Stąd 0 0-  Promieniowanie obejmuje skończony zakres częstotliwości =  (szerokość naturalna) ograniczenie monochromatyczności ! Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

przykłady tłumione drgania: urwane drgania    0 1 0  2= 41 urwane drgania (np. zderzenia przerywające emisję)  0 idealnie monochromatyczna fala musiałaby trwać  długo 0 Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

Charakterystyki spójności: superpozycja fal jest możliwa tylko, gdy ciągi falowe się przekrywają rejon, w którym możliwa interferencja gdy ciąg ma ograniczoną długość – interferencja jest ograniczona – kontrast prążków jest ograniczony Charakterystyki spójności: - czas trwania ciągu falowego (ew. długość impulsu świetlnego ), czas między zderzeniami, czas życia wzbudzonego stanu atomowego, stała czasowa zaniku energii promieniującego atomu czas koherencji długość koherencji typowe czasy źródeł termicznych t 1 ns co daje l  30 cm dla laserów l  wiele km Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

układ mnożący i całkujący Dla rozciągłych źródeł promieniowania, ograniczenie spójności przestrzennej sprawia, że widzialność prążków zależy od rozmiarów źródła L d 2u0   suma przyczynków poszczególnych punktów całej powierzchni źródła daje wypadkowe natężenie prążków o współczynniku widzialności: d V x /k 0 2 4 6 8 pomiar średnicy kątowej Betelgeuzy (0,047 sek) Interferencja natężeń - interferometr korelacyjny Hanubry-Browna i Twissa opóźnienie układ mnożący i całkujący |E1|2 |E2|2   I1 I2  pomiar średnicy kątowej Syriusza (0,0069 sek) Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

Interferencja wielowiązkowa można przez podział frontu falowego  najwygodniej przez podział amplitud interferometr Fabry-Perot  - różnica faz sąsiednich promieni: - całkowite pole elektr. fali przepuszczonej Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

- natężenie światła przepuszczonego: wzór Airy „współczynnik finezji” - nie mylić z „finezją” analogia z rezonansową funkcją Lorentza Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

 Zależność prążków Airy od współczynnika odbicia luster R gdy =2n; =n, I=Imax=I0, I()/I0 R=4% mimo luster wszystko przechodzi !!! gdy =(2n+1); =(2n+1)/2, R=18 % szerokość maksimum R=80 % pojęcie szerokości połówkowej: 1/2; I(1/2)=I0/2 (WHM) lub 21/2 (FWHM) R=95 %  2  Uwaga! Dla interferometru Michelsona było prążki w interferencji dwuwiązkowej są sinusoidalne, a w interferencji wielowiązkowej są znacznie węższe  Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

Gdy światło ma różne składowe o różnych dł. fali Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

Interferometr Fabry-Perot jako przyrząd spektralny prążki, gdy światło ma różne składowe o różnych dł. fali każdej wartości  (położeniu prążka) odpowiada konkretna wartość  oraz  Animacja - 2 fale:  i + dla rosnącego  warunek rezonansu: 22 02 21 01 gdy 1, 2 21 01 22 02 m(+1) (m+1)(+1) m (m+1) Odpowiada odległości sąsiednich prążków czyli różnicy 1-2=2 21 01 22 02 m (m+1) m(+2) (m+1)(+2) Przedział dyspersji interferometru (FSR – free spectral range) 21 01 02 m (m+1) (m-1)(+3) m(+3) Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

Zdolność rozdzielcza Jaką najmniejszą różnicę częstości kryterium Rayleigha: Imax 0.83 Imax gdy   szer. ,   Jaką najmniejszą różnicę częstości można rozróżnić/zmierzyć? gdy  < szer. - w okolicy maksimum, tzn. 0, 2, ...)  rezonansowa krzywa Lorentza o szerokości połówkowej: FSR F = zgodnie z kryterium Rayleigha szerokość połówkowa jest minimalną różnicą częstości linii widmowych, jaką można zmierzyć pojęcie zdolności rozdzielczej Przykład: =500 nm, d=10 mm, R=90%, R > 106 Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8

Finezja określa też efektywną liczbę interferujących wiązek małe R, mała liczba wiązek (2 wiązki) – prążki sinusoidalne (jak dla interfer. dwu-wiązkowej) Przykłady – odbicie od granicy powietrze – woda, szkło błony mydlane, olej na wodzie, ... n2 n0 n1 grubość błonki >> , brak interferencji, natężenie fali odbitej to prosta suma odbić od obu powierzchni (brak kolorów) grubość błonki  , interferencja – kolory grubość błonki <<  zaniedbywalna różnica dróg optycznych, interferencja destruktywna (zmiana fazy o  na jednej z powierzchni) warstwy antyodblaskowe (interferencja destr. obu odbitych wiązek) n2 n0 n1 + cienkie warstwy, + lustra i filtry dielektryczne + laser speckles Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 8