Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 1/18 Podsumowanie W9 interferencja wielowiązkowa: niesinusoidalne prążki przykład interferencji wielowiązkowej.

Prezentacja na temat: "Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 1/18 Podsumowanie W9 interferencja wielowiązkowa: niesinusoidalne prążki przykład interferencji wielowiązkowej."— Zapis prezentacji:

1 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 1/18 Podsumowanie W9 interferencja wielowiązkowa: niesinusoidalne prążki przykład interferencji wielowiązkowej – interferometr Fabry-Perot możliwość zastosowania jako przyrząd spektralny - zdolność rozdzielcza interferometru F-P cienkie warstwy: - antyodblaskowe AR (interferencja destr.), - lustra dielektryczne (interfer. konstr.), - filtry interferencyjne n2n2 n0n0 n1n1 2 1 400 500 600 700 nm 0 R [%]

2 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 2/18 + laser speckles zasada zachowania energii w interferencji: maksimum transmisji odpowiada minimum odbicia komplementarne obrazy interferencyjne w odbiciu i transmisji I t ( ) I r ( )

3 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 3/18 Dyfrakcja Zasada Huyghensa: Każdy punkt czoła fali staje się źródłem wtórnej fali kulistej. Amplituda fali w dow. punkcie wynika z superpozycji fal wtórnych - postać fali sferycznej: - gdy dyfrakcja Fraunhofera - inne przypadki to dyfrakcja Fresnela P 0 faza początkowa wtórnej fali identyczna z falą pierwotną emitowane fale wtórne interferują – wpływ faz na natężenie Dowolny otwór o pow. - pole el. w P od elementu powierzchni d : - pole el. w P od całej powierzchni :

4 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 4/18 Propagacja fali sferycznej S Z1 Z2 Z3 r 0 + /2 r 0 + r 0 +3/2 P 0 r0r0 - szukam natężenia fali w pkt. P zgodnie z zas. Huyghensa - dzielę front falowy na strefy o symetrii osiowej (oś S-P); różnica dróg opt. między brzegami strefy = /2 (strefy mają jednakowe powierzchnie) - źródło punktowe S emituje falę sferyczną OP = r 0, Z 1 P= r 0 + /2, Z 2 P= r 0 +, Z 3 P= r 0 + 3/2,...... Pole od strefy: -dzielę każdą strefę na n podstref -ponieważ faza między granicami strefy zmienia się o, w podstrefie zmienia się o = /n – zakładam, że faza określona (fala koherentna) -superpozycja przyczynków od podstref: E0E0 E1E1 E2E2 Strefy Fresnela

5 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 5/18 Dyfrakcja na otworze kołowym -przepuszczona parzysta l. stref -przepuszczona nieparzysta l. stref 0 E 1 0 0 0 0 0 0 0 0

6 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 6/18 Płytka strefowa (płytka Fresnela) zasłonięte parzyste strefy Soczewki Fresnela Otwory kołowe – c.d. |E| promień otworu |E 1 | /2 odwrócona faza parzystych stref - płytka fazowa Oscylacje natężenia w zależności od wielkości otworu:

7 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 7/18 Dyfrakcja na krawędzi nieprzezroczysta półpłaszczyzna front fali płaskiej padającej na przysłonę natężenie światła w pkcie P w pobliżu granicy cienia geometrycznego, r p =0, obliczone przez sumowanie przyczynków cylindrycznych od cylindrycznych fal wtórnych Spirala Cornu przedstawia wartości całek Fresnela C ( r ) i S ( r ) reprezentujących zespolone pole elektryczne w dowolnym punkcie w zależności od r p (parametr długości krzywej od centrum lewego zwoju spirali). 1, 2, 3 odpowiada punktom P 1, P 2, P 3 l l+m /2 P 1 P 2 P 3 IpIp rprp exp. z laserem

8 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 8/18 Dyfrakcja na szczelinie fale cylindryczne założenia: 1) pada f. płaska, 2)

9 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 9/18 fala cylindryczna / sferyczna – zasada Huyghensa

10 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 10/18

11 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 11/18

12 Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 12/18 Siatka dyfrakcyjna powierzchnia CD