Podsumowanie W3  E x klasyczny model oddz. atomu z polem E

Prezentacja na temat: "Podsumowanie W3  E x klasyczny model oddz. atomu z polem E"— Zapis prezentacji:

1 Podsumowanie W3  E x klasyczny model oddz. atomu z polem E
(model Lorentza) 2 ) ( 1 ÷ ø ö ç è æ + - g w e k m N  ( ) gdy N małe,  << 0   0  n ( ) 1 0 -  –/2 /2 Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4

2 Badanie dyspersji materiałowej
dyspersja pryzmatu dyspersja siatki Pryzmat z badanej substancji   n() siatka dyfrakcyjna n() Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4

3 Modelowanie rzeczywistych materiałów:
więcej częstości rezonansowych:   f – tzw. „siła oscylatora” gdy  poza rezonansem: a) <<0 b) >> 0 Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4

4 Przykład – H2O Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4

5 n1 n2 ki  Ei Bi x y z Br  Er kr i r t Bt  kt Et
Warunki graniczne (ośrodki bez ładunków i prądów) - ciągłość składowych stycznych: E1s=E2s H1s=H2s Ei+Er=Et (Hi+Hr)cosi=Htcost prawdziwe  t, r   w jednej płaszczyźnie (pł. padania) Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4

6   Wzory Fresnela  1. E  płaszczyzny padania (polaryzacja , TE) 
2. E || płaszczyzny padania (polaryzacja , TM)  możliwość zmiany fazy fali odbitej  Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4

7 Szczególne przypadki:
  0 prawo Snella: zawsze r0, gdy n2  n1 zmiana fazy zal. czy n2  n1   90o -1 r 1 /2 i R R|| Przykład – szkło-powietrze: n1=1, n2=1.5, n2 > n1 r r|| +.04 Stosunki energetyczne (natężeniowe): B -.2 T  tt* R  rr* Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4

8 występuje tylko dla polaryzacji  (E || pł. padania)
Kąt Brewstera B występuje tylko dla polaryzacji  (E || pł. padania) konsekwencja poprzeczności fal EM i tego, że odbicie to wynik oddziaływania fali z ładunkami w ośrodku, od którego jest dobicie Et  B t x y z Ei Er 90o gdy i + t = /2, r|| = 0  iB = /2 – t  Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4