Podsumowanie W3 Wzory Fresnela: polaryzacja , TE polaryzacja , TM r -1 r 1 /2 i -.2 +.04 r r|| R R|| B Przykład – szkło-powietrze: n1=1, n2=1.5, n2 > n1 Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Przyrząd (polaryskop) Nörrenberga  polaryzacja przez odbicie Polaryzatory płytkowe Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

konsekwencja poprzeczności Znikanie r|| (@ B) to konsekwencja poprzeczności fal EM i ich oddziaływania z materią B 90o fala odbita to wynik promieniowania całej objętości ośrodka przy polaryzacji , r|| (i =B)=0, może się odbijać tylko fala o polaryzacji  Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

 Rozpraszanie światła r  (wyprowadzenie np. elektron pole E(r, t) wypromieniowane przez przyspieszany ładunek (przyspieszenie a):  (wyprowadzenie np. - Feynman I.2, rozdz. 29, 32 - Griffiths ) dla oscylującego ładunku, a(t)   2 energia promieniowania rozproszonego  |E|2   4  1/4  prawo Rayleigha i rozpraszanie rayleighowskie (kolor nieba) Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Barwy nieba   Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Granica n1>n2 Gdy 2 =  /2, 1  graniczny x y z n1 n2 90o 1 x y z (dla granicy powietrze/szkło, gr = 42o) a co gdy 1  graniczny ? ? ? - z prawa Snella n1sin 1 = n2 sin 2 - w przedziale 0-90o, sin1 , gdy 1 , czyli możliwe w.t.w., gdy kąt 2 zespolony a cos2 urojony (tylko „-” ma sens fizyczny) Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Współczynnik odbicia dla n1>n2 podobnie dla r|| więc |R ,|||2 = rr* 1 całkowite odbicie ! (wewnętrzne)  r 1 /2 i R R|| B gr Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Pole po drugiej stronie? 2 1 x y z fala propagująca wzdłuż x exp. zanik w kier. z To nie jest fala płaska ! Fala zanikająca E(z) z l  >gr x y z Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Fala zanikająca d >>  d   d <<  zastosowanie: regulowane rozdzielacze wiązek świetlnych - Dośw. Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Miraże Daleki odbiór fal radiowych – odbicie od jonosfery n1>n2 - silna zależność od aktywności Słońca -  częstość graniczna Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Mikroskopia bliskiego pola Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Światłowody wykorzystują całkowite odbicie problemy a) wprowadzenie i wyprowadzenie wiązki b) fala zanikająca (specjalne konstrukcje, płaszcz) c) absorpcję – specjalne materiały (kwarc) i odpowiednia dł. fali d) zginanie – minimalny kąt zgięcia e) zniekształcenia krótkich impulsów Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

Odbicie od metali w dielektrykach małe , duże n w metalach - duża koncentracja swobodnych elektronów  silna absorpcja, silne oscylacje swobodnych elektronów oscylacje swob. elektronów  z „częstością plazmową” propagacja w głąb metalu silnie osłabiana, różnica faz między polami E i B (inaczej niż w dielektrykach)  zespolona stała dielektryczna i z dużym  Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5

„metaliczny” odblask i kolory metali /p e 0.8 1 2 dla  > p ,  jest rzeczywiste, współcz. odbicia   R /p 1 .5 0.8 1 2 dla  ;  =1, tzn. (minimum plazmowe) brak odbicia, R=0 dla  < p ,  jest urojone, fala zanika wykładniczo i cała energia jest w odbiciu Au Ag Al R 1 .5 0 1 2 3 4 5 ħ [eV] (kompensacja prądów związanych z L i z oscylacjami elektronów)  „metaliczny” odblask i kolory metali Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 5