Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Laser.
Advertisements

Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 12 1/12 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska 1. przez odbicie 1. Polaryzacja przez odbicie.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 1/18 Podsumowanie W9 interferencja wielowiązkowa: niesinusoidalne prążki przykład interferencji wielowiązkowej.
Podsumowanie W2 Widmo fal elektromagnetycznych
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 13 1/23 D. naturalna Podsumowanie W12 Dwójłomność Dwójłomność x y z nxnx nyny nznz - propagacja w ośrodku dwójłomnym.
Uzupełnienia nt. optyki geometrycznej
Podsumowanie modelu wektorowego:
Wykład III Wykorzystano i zmodyfikowano (za zgodą W. Gawlika)
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 9 1/9 Podsumowanie W8 - Spójność światła ograniczona przez – niemonochromatyczność i niestałość fazy fizyczne.
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Kwantowe własności atomu
Podsumowanie W7 nowoczesne elementy opt. (soczewki gradientowe, cieczowe, optyka adaptacyjna...) Interferencja: założenia – monochromatyczność, stałość.
1 Podstawy fotoniki Wykład 7 optoelectronics -koherencja (spójność) światła - wzmacniacz optyczny - laser.
Oddziaływanie fotonów z atomami Emisja i absorpcja promieniowania wykład 8.
Spektroskopia absorpcyjna
Wojciech Gawlik – Wstęp do Fizyki Atomowej, 2009/10, Wykład 41/13 – pochodzi od magnet. momentu dipolowego, związanego ze spinem elektronu i polem magnet.,
Optyczne metody badań materiałów
Podsumowanie W6ef. Zeemana ef. Paschena-Backa
Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja
Streszczenie W10: Metody doświadczalne fizyki atom./mol. - wielkie eksperymenty Dośw. Francka-Hertza – kwantyzacja energii wewnętrznej atomów dośw.
 Podsumowanie W12 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej
Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 1/13 S0 S0 S0 S0 S1S1S1S1 S2S2S2S2 T1T1T1T1 T2T2T2T2   10 –10 – 10 –8 s   10 –6.
Podsumowanie W5: J L S  model wektorowy: jeśli , to gdzie
Wojciech Gawlik – Wstęp do Fizyki Atomowej, 2010/11, Wykład 41/15 Oddziaływanie spin-orbita: elektron w polu el.-statycznym o potencjale pola w układach:
Wojciech Gawlik, Materiały fotoniczne II, wykł /20111 W ł asno ś ci optyczne atom – cz ą steczka – kryszta ł R. Eisberg, R. Resnick, „Fizyka kwantowa…”
ﴀ Wojciech Gawlik – Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05, Wykład 51 Podsumowanie W4 Oddziaływanie spin-orbita  – pochodzi od magnet. mom. dipolowego,
ZASADA NIEOZNACZONOŚCI HEINSENBERGA
ZASTOSOWANIE SPEKTROSKOPII NMR W MEDYCYNIE
Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2004/05. wykład 141/20 Streszczenie W13 pułapki jonowe: – siły Kulomba  pułapki Penninga, Paula  kontrolowanie.
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 101 Streszczenie W9: przybliżenie dipolowe stany niestacjonarne – niestacjonarne superpozycje.
ﴀ Wojciech Gawlik – Wstęp do Fizyki Atomowej, 2004/05, Wykład 21/19 Podsumowanie W1: model Bohra – zalety i wady  mech. kwant. stanów jednoelektronowych.
3. Materiały do manipulacji wiązkami świetlnymi
 W’k  0 dla stanów z określoną parzystością !
Materiały fotoniczne nowej generacji
Podsumowanie W1 własności fal EM – polaryzacja – superpozycja liniowych, kołowych oddz. atomu z polem EM (klasyczny model Lorentza): E x  P =Nd 0 - 
Podsumowanie W Obserw. przejść wymusz. przez pole EM
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów
Materiały magnetooptyczne c.d.
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Podsumowanie W9 - Oddz. atomów z promieniowaniem EM
Streszczenie W9: stany niestacjonarne
Podsumowanie W11 Obserw. przejść wymusz. przez pole EM tylko, gdy  różnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są ~ jednakowo obsadzone.
Podsumowanie W6: atom w polu magnetycznym – dodatk. człon:
Podsumowanie W5: Magnetyzm atomowy: efekt Zeemana
Streszczenie W Atomowa JZ wg. WG pułapki jonowe: – siły Kulomba
Streszczenie W9: stany niestacjonarne
Uzupełnienia nt. optyki geometrycznej
 Podsumowanie W12 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej
 Podsumowanie W12 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej
Podsumowanie W3 Wzory Fresnela: polaryzacja , TE polaryzacja , TM r
Streszczenie W7: wpływ jądra na widma atomowe:
Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie.
Streszczenie W9: stany niestacjonarne
Optyczne metody badań materiałów
Streszczenie W8: Widma molekularne: Oddziaływanie atomów z polami EM:
Doświadczenie Lamba-Retherforda – pomiar przesunięcia Lamba
Streszczenie W8: Widma molekularne: Oddziaływanie atomów z polami EM:
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja
Streszczenie W7: wpływ jądra na widma atomowe:
Podsumowanie W5: J L S  model wektorowy: jeśli , to gdzie
Streszczenie W8: Widma molekularne: Oddziaływanie atomów z polami EM:
Podstawy teorii spinu ½
atomowe i molekularne (cząsteczkowe)
Podsumowanie W4    2S+1LJ Oddziaływanie spin-orbita 
Zapis prezentacji:

Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja przestrzenna spinów – selekcja stanu kwantowego) szerokość linii spektr. (mechanizmy rozszerzenia) rozszerz. dopplerowskie naturalna szerokość linii spektralnych  metoda wiązek molekularnych (Stern-Gerlach) N S B A B=0 Brf dośw. Lamba-Retherforda – radiospektroskopia H2 H 2700 K wzbudz. do n=2 2S, 2P (10 eV) Ly (121,5 nm) N S w A  przesunięcie Lamba 2S-2P Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

Radiospektroskopia dla r.f. A21<<B21   precyz. pomiar b. małych str. spektr. 2 1 dla r.f. A21<<B21 B Idet En. m=+1/2 ħ m=-1/2 konieczna różnica populacji:  0.5 1 fi  2/ P()  selekcja stanów w exp. Sterna-Gerlacha  różnica czasów życia (2S, 2P w dośw. L.-R.)  pompowanie optyczne rezonans: optyczny, NMR,.. zasada zachow. energii Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

Pompowanie optyczne: rezonans optyczny – zasada zachow. energii ħ= ħfi 1966, Alfred Kastler foton niesie też kręt – zas. zachow. mom. pędu (W. Rubinowicz, 1932)    ħ  absorpcja fotonu zmienia rzut krętu atomowego 2P1/2 2S1/2 mJ= –1/2 +1/2 detektor + B 2P1/2 2S1/2 mJ= –1/2 +1/2 detektor + B czas sygnał z detektora natężenie światła  różnica populacji (orientacji krętu J)  rezonans między mJ= –1/2 i +1/2 selekcja stanów kwantowych (S.-G.) met. spinowej polaryzacji tarcz gazowych („magnesowanie gazu”), Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

Podwójny rezonans (optyczno-radiowy) Pompowanie optyczne – podwójny rezonans 2P1/2 2S1/2 mJ= –1/2 +1/2 detektor + B 2P1/2 2S1/2 mJ= –1/2 +1/2 detektor + B B1cost BgJB  Idet B En. m=+1/2 ħ m=-1/2 Podwójny rezonans (optyczno-radiowy) szer. linii rezonansowej b. mała (stan podstawowy)  b. precyz. pomiary (ograniczenie: zderzenia) B1=0 B10 częst. przejść od Hz do GHz  „wzmacniacz kwantowy”: kwanty r.f. (10-12 eV) wyzwalają fotony optyczne (eV)  b. duża czułość  gaz buforujący Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

pompowania optycznego: Zastosowania liczne! magnetometry – pomiar częst. rez. między podpoz. zeem. (cz. Larmora)  pomiar B (dokładność porówn. ze SQUID-em) + B? B1cost  = E/ħ = (m gJ B /ħ) B zegary atomowe – induk. rez. między poziomami str. nsbt. m=0 – m’=0 (słabo zależą od zewn. czynników – dobry wzorzec częstości) masery m’=0 m=0 B F’=2 0 F=1 0  Idet obrazowanie medyczne (spolaryz. 3He*, 129Xe) przygot. czystych stanów kwant. np. do kryptografii kwantowej etc... etc... Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

Interferencja stanów atomowych 1 1. Dudnienia kwantowe Superpozycja niezdegenerowanych stanów atomowych  stan niestacjonarny (Np. W9) e1 e2 g wzbudzenie: dwie spójne linie, lub jedna szeroka spektralnie powrót do stanu podst. – emisja światła o natężeniu  |D|2 time Iem (t) człon interferencyjny  Dudnienia kwantowe  pomiar bez rozszerz. dopplerowskiego Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

Interferencja stanów atomowych 2 2. Skrzyżowanie poziomów (level-crossing) Superpozycja zdegenerowanych stanów atomowych  stan stacjonarny Energia A/2 0 - A 0 B e1 e2 g Przykład: ef. Backa- Goudsmita: 21(B) =0 @ B=BLevCross BLC B Ī (B) Ī (B)=A1+A2+C(B)  met. wyznaczania str. poz. energet.  Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

Skrzyżowanie poziomów – c.d.  w B=0 poziomy też się przecinają: 21(B) =0 @ B=0 Np. Jg=0 – Je=1 En. 0 B Jg=0 m=+1 m= 0 m=–1 Je=1 ważne reg. wyboru: m= 0, 1  obserwujemy przecięcia poziomów z m= 1, 2 Ī (B)=A1+A2+C(B) 0 B B Ī (B) szerokość skrzyż. poz.: E  B/(gJ B m) met. wyznacz. czasów życia  =1/ efekt Hanlego Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

Interferencja stanów atomowych 3 ograniczenie zdolności rozdzielczej - czas oddział. z polem (czas pomiaru) – np. w met. wiązek molekularnych (I. Rabi): 0  /d Sygnał Det. (analiz.) Pol. d pole EM;  0 Gdy dokładność pomiarów ograniczona (szum): Dokładność pomiarów  gdy:   spowalniać d   rozszerzać 0  Sygnał  szum 0   Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

Interferencja stanów atomowych 4 Metoda Ramsey’a 1989, Norman Ramsey D 0 /d /D ħ0 dodawanie amplitud  sygnał: T = D/ 0  /d S() /D prążki Ramsey’a Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11

Interferencja stanów atomowych 4 analogia z dośw. Younga: S P I(P) = I1+I2+I1I2 cos SP ___ g g’ e’ e dla prążków Ramsey’a analogia z interferometrem Macha-Zendera: Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 11