Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 1/13 S0 S0 S0 S0 S1S1S1S1 S2S2S2S2 T1T1T1T1 T2T2T2T2   10 –10 – 10 –8 s   10 –6.

Prezentacja na temat: "Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 1/13 S0 S0 S0 S0 S1S1S1S1 S2S2S2S2 T1T1T1T1 T2T2T2T2   10 –10 – 10 –8 s   10 –6."— Zapis prezentacji:

1 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 1/13 S0 S0 S0 S0 S1S1S1S1 S2S2S2S2 T1T1T1T1 T2T2T2T2   10 –10 – 10 –8 s   10 –6 – 10 –3 s Aktywacja chromoforu przez światło: światło IR ciepło  ablacja, koagulacja, odparowanie, ciepło  ablacja, koagulacja, odparowanie, selektywne reakcje fotochemiczne z otoczeniem selektywne reakcje fotochemiczne z otoczeniem intersystem crossing diagramy Jabłońskiego

2 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 2/13  - 0 - 0 n(  ) 1 0 0  n 1 0 Dyspersja n ( ) – zmiana fazy 0 n ()n () 1 0 –  /2  /2 ()() 0 0 –  /2  /2 współczynnik załamania ma dużą wartość w pobliżu atomowej (molekularnej) częstości rezonansowej wówczas rośnie też współczynnik absorpcji rejon krzywej d., w którym n(  ) , gdy  , dyspersji normalnej to obszar dyspersji normalnej krzywa dyspersji materiałowej n(  ), n( ) to krzywa dyspersji materiałowej dyspersja anomalna a taki, że n(  ) , gdy   to dyspersja anomalna ze względu na absorpcję, dyspersja anomalna trudna do obserwacji (nieprzezroczyste - większość absorbuje w UV)      materiały optyczne - duże n, małe 

3 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 3/13 a) mikroskopia (kontrast fazowy) b) anizotropia optyczna – aktywność optyczna (skręcenie płaszczyzny polaryzacji  polarymetria)  = (  L/ )( n + -n -­ ) – skręcenie miarą dwójłomności (aktywności optycznej) – ważna metoda analityczna dla pomiarów stężenia cukrów (sacharymetria) P A  Metody badania właściwości dyspersyjnych

4 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 4/13 Modelowanie rzeczywistych materiałów: więcej częstości rezonansowych: gdy  poza rezonansem: a)  <<   b)     f – tzw. „siła oscylatora” elektrony jądra  1  p > c

5 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 5/13 Optyczne właściwości materiałów krzywe dyspersji n ( ) : 1.7 1.4 szkła 1.000301 1.000291 powietrza transmisja szkła 0

6 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 6/13 Przykład – H 2 O

7 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 7/13 Pomiary spektroskopowe – ogólna metodyka - spektroskopia absorpcyjna detektor próbka lampa spektr. spektroskop/ monochromator  T  T Ważne kryterium zdolność rozdzielcza (   instr )

8 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 8/13 kolimacji  zwiększenie czułości (drogi opt.) Ponadto poprawa zastosowanie laserów do spektroskopii  detektor próbka lampa spektr. spektroskop/ monochromator detektor próbka laser przestraj.  T  T  możliwość poprawy zdolności rozdzielczej

9 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 9/13 Różne rodzaje spektroskopii optycznej:  spektroskopia dyspersyjna, polarymetria  spektroskopia emisyjna  rozpraszanie światła (Rayleigha, Ramana) Widma molekularne stany singletowe i trypletowe możliwe przejścia S2S1S0S2S1S0 A FL FS FLO T2T1T2T1

10 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 10/13 U. Gustafsson et al., Rev. Sci. Instrum., 71, 3004 (2000) Spektrometry/spektroskopy

11 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 11/13 Laser Biopsy

12 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 12/13 J.S. Dan et al.. Appl.Opt. 40, 1155 (2001)

13 Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 13/13 Popularny fotouczulacz: 5-ALA (kwas 5- Aminolewulinowy ) (kwas 5- Aminolewulinowy ) [6 godz. po aplik. 20% kremu ALA, U. Gustafsson et al.]