Mechanika kwantowa dla niefizyków

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Cele wykładu - Przedstawienie podstawowej wiedzy o metodach obliczeniowych chemii teoretycznej - ich zakresie stosowalności oraz oczekiwanej dokładności.
Advertisements

Z. Gburski, Instytut Fizyki UŚl.
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 12 1/12 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska 1. przez odbicie 1. Polaryzacja przez odbicie.
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 11 1/18 Podsumowanie W10 Dyfrakcja Fraunhofera (kryteria – fale płaskie, duże odległości – obraz w ) - na szczelinie.
Podsumowanie W2 Widmo fal elektromagnetycznych
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 13 1/23 D. naturalna Podsumowanie W12 Dwójłomność Dwójłomność x y z nxnx nyny nznz - propagacja w ośrodku dwójłomnym.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Studia niestacjonarne II
Zakład Spektroskopii Mössbauerowskiej Akademia Pedagogiczna w Krakowie
Rozpraszanie światła.
dr inż. Monika Lewandowska
PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW
WYKŁAD 3 KORPUSKULARNY CHARAKTER PROMIENIOWANIA ELEKTROMAGNETYCZNEGO (efekt fotoelektryczny i efekt Comptona, światło jako fala prawdopodobieństwa) D.
Wstęp do fizyki kwantowej
Fale t t + Dt.
Czym jest i czym nie jest fala?
Czym jest i czym nie jest fala?
Prezentację wykonała: Anna Jasik Instytut Fizyki Zachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny Badanie właściwości nieliniowych światłowodów i innych tlenkowych.
WYKŁAD 10 ATOMY JAKO ŹRÓDŁA ŚWIATŁA
WYKŁAD 7 a ATOM W POLU MAGNETYCZNYM cz. 2 (wewnętrzne pola magnetyczne w atomie; poprawki na wzajemne oddziaływanie momentów magnetycznych elektronu; oddziaływanie.
Jadwiga Konarska Widma wibracyjnego dichroizmu kołowego i ramanowskiej aktywności optycznej sec-butanolu: Pomiary eksperymentalne i obliczenia.
Wykład III Fale materii Zasada nieoznaczoności Heisenberga
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Falowe własności materii
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Fale elektromagnetyczne
, Prawo Gaussa …i magnetycznego dla pola elektrycznego…
Podstawowe treści I części wykładu:
1 Podstawy fotoniki Wykład 7 optoelectronics -koherencja (spójność) światła - wzmacniacz optyczny - laser.
E = Eelektronowa + Ewibracyjna + Erotacyjna + Ejądrowa + Etranslacyjna
Demonstracje z elektromagnetyzmu (linie pola, prawo Faradaya, reguła Lentza itp..) Faraday's Magnetic.
Wykład 1 Promieniowanie rentgenowskie Widmo promieniowania rentgenowskiego: ciągłe i charakterystyczne Widmo emisyjne promieniowania rentgenowskiego:
Ultrakrótkie spojrzenie na przetwarzanie częstości światła
Wojciech Wasilewski ZFAMO UMK M. G. Raymer
1/21 Paradoks EPR i kwantowa teleportacja Andrzej Kasprzak Warszawa,
Fotony.
Prowadzący: Krzysztof Kucab
Attofizyka O oddziaływaniu układów atomów z krótkimi i silnymi impulsami lasera Jacek Matulewski
Kontrolowana synteza termojądrowa wywoływana silnym impulsem lasera
Wykład z cyklu: Nagrody Nobla z Fizyki:
Kwantowa Teleportacja
Zjawiska Optyczne.
WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. Halina.
Ćwiczenie: Dla fali o długości 500nm w próżni policzyć częstość (częstotliwość) drgań wektora E (B). GENERACJA I DETEKCJA FAL EM Fale radiowe Fale EM widzialne.
Dziwności mechaniki kwantowej
Metody optyczne w biologii i medycynie
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
___________________________________________________________________________________________________________________________ 1. Wstęp1 Konferencja APES-IES-SEST.
Faraday's Magnetic Field Induction Experiment
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Optyczne metody badań materiałów
ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE ZEWNĘTRZNE Monika Jazurek
Dysocjacja molekuł w wiązce naddźwiękowej a splątanie atomów: od pomysłu do realizacji WYKŁAD 11 © J. Koperski, Wykład fakultatywny 2008/09, Wykład 11.
Uniwersytet Jagielloński Instytut Fizyki Jacek Bieroń Kraków, 29 lutego 2008 Dlaczego złoto jest złote Zakład Optyki Atomowej demo folie, kocie oczy.
Widzialny zakres fal elektromagnetycznych
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Efekt fotoelektryczny
Efekt fotoelektryczny
Budowa atomu Poglądy na budowę atomu. Model Bohra. Postulaty Bohra
Mechanika kwantowa dla niefizyków
Optyka nieliniowa – podstawy
Elementy fizyki kwantowej i budowy materii
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów
Nieliniowość trzeciego rzędu
Mechanika kwantowa dla niefizyków
Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie.
Optyczne metody badań materiałów
Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation.
Zapis prezentacji:

Mechanika kwantowa dla niefizyków Jacek Matulewski (e-mail: jacek@fizyka.umk.pl) Mechanika kwantowa dla niefizyków 4 stycznia 2016 1

Plan wykładu Dlaczego fizyka kwantowa jest ważna? Doświadczenie Younga Funkcja falowa Mechanika kwantowa: doświadczenia interferencyjne Teoria pomiaru Kwantowy model atomu Laser BEC Teleportacja, splątanie kwantowe, EPR Fuzja jądrowa inicjowana laserem. Attofizyka Cząstki elementarne: model standardowy LHC Wielka unifikacja

Plan na dziś Dlaczego fizyka kwantowa jest ważna? Doświadczenie Younga Funkcja falowa Mechanika kwantowa: doświadczenia interferencyjne Teoria pomiaru Kwantowy model atomu Laser BEC Teleportacja, splątanie kwantowe, EPR Fuzja jądrowa inicjowana laserem. Attofizyka Cząstki elementarne: model standardowy LHC Wielka unifikacja

O oddziaływaniu układów atomów z krótkimi i silnymi impulsami lasera Attofizyka O oddziaływaniu układów atomów z krótkimi i silnymi impulsami lasera

Attosekunda 1 -18 atto

Skala czasowa Zjawiska „attofizyczne” są na skali czasu tak samo odległe od codzienności, jak wielki wybuch Źródło: Jacek Matulewski, Wiedza i Życie, Nieskończenie długa sekunda, 05/2007

Mikroświat Atom: Laser: 1 j.a. czasu = 24 as = 2.41·10-17 s Źródło: Ferenc Krausz, Misha Ivanov, Rev. Mod. Phys., Vol. 81, 2009 1 j.a. czasu = 24 as = 2.41·10-17 s 1 j.a. długości = 0.53 Å = 5.29177·10-11 m e0 = 1 j.a. odpowiada I = 3.51·1016 W/cm2 = 35.1 PW/cm2 w = 1 j.a. odpowiada l = 45 nm (XUV / X), T = 150 as Atom: Laser:

Ewolucja ultrafast science

Ultra silne pola zaburzenie ICF: http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FusionEnergy/index.html http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FastIgnition/index.html

Ultra silne pola zaburzenie ICF: http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FusionEnergy/index.html http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FastIgnition/index.html

Ultra silne pola konieczne podejście nieperturbacyjne Symulacje numeryczne ab initio ICF: http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FusionEnergy/index.html http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FastIgnition/index.html

Ultra silne pola Pole wewnętrzne atomu: e0 = 1 a.u. (I0 = 3.51·1016 W/cm2) Prawie wolny elektron (wpływ potencjału wiążącego to jedynie zaburzenie): e0 równe co najmniej 5 - 10 a.u. Natężenie pola obecnych laserów: I = PW/cm2 = 1019 W/cm2 - 1020 W/cm2 (50 j.a.) Lasery attosekundowe: I = 1016 W/cm2 Granica relatywistyczna… ICF: http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FusionEnergy/index.html http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FastIgnition/index.html

Ultra silne pola Źródło: Reiss, Phys. Rev 63 013409 (2000) ICF: http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FusionEnergy/index.html http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FastIgnition/index.html Źródło: Reiss, Phys. Rev 63 013409 (2000)

Ultra silne pola Granica relatywistyczna dla w = 1: e0 = 15 a.u. Od tego natężenia należy uwzględniać wpływ pola magnetycznego (np. magn. dryf). Granica od której konieczny opis w pełni relatywistyczny (r. Diraca) dla w = 1: >50 a.u. Szybka inicjacja fuzji jądrowej (fast ignition of nuclear fusion): I0 = 5·1020 W/cm2 (e0 = 100 a.u.) ICF: http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FusionEnergy/index.html http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FastIgnition/index.html

Ultra silne pola

Narodowy Zakład Zapłonu (NIF, LLNL) W Europie podobne projekty: HiPER (Węgry), LMJ (Francja), inny projekt w Czechach

Shorter, more intense. Shorter, more intense. An inverse linear dependence exists over 18 orders of magnitude between the pulse duration of coherent light emission and the laser intensity. These entries encompass different underlying physical regimes that exhibit molecular, bound atomic electron, relativistic plasma, ultrarelativistic, and vacuum nonlinearities. Blue patches represent experimental data; red patches denote simulation or theory. G Mourou, T Tajima Science 2011;331:41-42 Published by AAAS

Optyka nieliniowa Jonizacja i rekombinacja Powrót: rekombinacja lub absorpcja dodatkowych fotonów HHG i ATI ICF: http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FusionEnergy/index.html http://www.attoworld.de/Home/attoworld/High-fieldPhysics/FastIgnition/index.html Moment jonizacji (narodziny) determinuje dynamikę elektronu

Optyka nieliniowa Jonizacja ponadprogowa (ATI) Rekombinacja promienista (RR) elektronu i emisja wyższej harmonicznej (HHG) Wybicie innego elektronu (NSDI - niesekwencyjna podwójna jonizacja)

Jonizacja ponadprogowa (ATI) Widmo fotoelektronów

Wyższe harmoniczne (HHG) Rekombinacja promienista (RR) elektronu i emisja wyższej harmonicznej (HHG) 3.17Up

Wyższe harmoniczne (HHG) Już 1993 r.: 109-ta harmoniczna 7.5 nm, T = 25as, w = 6 a.u. Źródło: J.J. Macklin et al.. Phys. Rev. Lett., 70 (1993) 766

Stabilny laser femtosekundowy (widmo widzialne, np. w = 0 Stabilny laser femtosekundowy (widmo widzialne, np. w = 0.1) w zjawisku generacji wyższych harmonik (HHG) tworzy serię impulsów lasera attosekundowego (widmo XUV/X, np. w = 1)

Re-collision (backscattering) Sposób produkcji impulsów attosekundowych (rekombinacja): makroskopowa ilość atomów oddziałuje ze skupionym promieniem lasera femtosekund Potrzebna kontrola fazy (przebiegu) impulsów femtosekundowych Różne języki opis półklasyczny ( ) opis kwantowy (fotony) Pytanie: rekombinacja następuje co okres – a promieniowanie ma zbierać fotony

Moc lasera attosekundowego Problem rozmiaru próbki (makroskopowa) Phase matching: prędkość fazowa impulsów femto- i attosekundowego są takie same. Ponadto propagacja w tym samym kierunku Stopniowo generowany impuls kumuluje się W pewnym zakresie moc lasera zależy proporcjonalnie od ilość atomów

Attosecond puls train (APT) Co okres rekombinacja => seria impulsów Attosecond Pulse Train (APT) Stabilność APT: te same parametry impulsów

Attosecond puls train (APT) Co okres rekombinacja => seria impulsów Attosecond Pulse Train (APT) Stabilność APT: te same parametry impulsów Podobieństwo do laserów z synchr. modów Rüdriger Paschotta, Encyclopedia of Laser Physics and Technology (http://www.rp-photonics.com/)

Attosecond puls train (APT) Co okres rekombinacja => seria impulsów Attosecond Pulse Train (APT) Stabilność APT: te same parametry impulsów Podobieństwo do laserów z synchr. modów Problemem jest uzyskanie jednego impulsu: Użycie częstości z pobliża odcięcia widma HHG Późniejsze izolowanie piku (polaryzacja) Duża szerokość widma jednego impulsu!!

Charakterystyka krótkich impulsów Google: ang. few-cycle laser pulses Problem z szerokością widma (XUV/X-Ray) Załamanie „lasera monochromatycznego”

Kamera smugowa „klasyczna” Źródło: Ferenc Krausz, Misha Ivanov, Rev. Mod. Phys., Vol. 81, 2009

Kamera smugowa „attosekundowa”

Kamera smugowa Co obserwujemy? Sam impuls attosekundowy lub pole, które jest efektem jego interakcji z gazem atomowym Laser femtosekundowy jest na tyle słaby, że nie bierze udziału w procesach fizycznych, które są obserwowane – tylko „odbiera” elektrony i odchyla ich tor (czas => przestrz.)

Kamera smugowa Pierwszy pomiar przebiegu impulsu lasera Goulielmakis i in. Science 317 (2004)

Kamera smugowa Pierwszy pomiar przebiegu impulsu lasera Goulielmakis i in. Science 317 (2004)

Kamera smugowa Badania procesów biologicznych („filmowanie” zmian w białkach) Badanie procesów chemicznych (również pomiary zależne od czasu) Badanie ruchu atomów w molekułach Zakusy do badania procesów atomowych

Przyszłe zastosowania (??) Obrazowanie procesów atomowych (4D) Sterowanie procesami atomowymi (ruchem elektronu w układach atomowych) - inżynieria attosekundowa Przechowywanie informacji w atomach Szybka inicjacja fuzji jądrowej (trzeba dostarczyć 10 kJ do rdzenia w 10 ps)

Do zapamiętania: Fizyka attosekundowa (lightwave electronics) to kontrola i pomiary procesów attosekundowych, zarówno strumienia elektronów, jak i fotonów (światła) Potrzebna technologia femtosekundowa (kontrola amplitudy i fazy impulsów fs) Kamera smugowa Inny schemat: spektroskopia attosekundowa (rentgenowskie pump/probe) Przyszła technologia „sterowania” elektronami

Pytania Ile attosekund mieści się w sekundzie? Co to jest i jak są generowane HHG (wyższe harmoniczne)? Jak działa klasyczna i attosekundowa kamera smugowa? Jaka jest moc najsilniejszego obecnie lasera? Czym zajmuje się fizyka attosekundowa?