Wykład Prawa Keplera Wyznaczenie stałej grawitacji

Prezentacja na temat: "Wykład Prawa Keplera Wyznaczenie stałej grawitacji"— Zapis prezentacji:

1 Wykład 9 3.5.4.1 Prawa Keplera 3.5.4.2 Wyznaczenie stałej grawitacji
Równania opisujące ruch planet Reinhard Kulessa

2 Prawa Keplera W roku 140 n.e. Claudius Ptolemeus zaproponował swój geocentryczny model Świata. Gwiazdy stałe zostały ustalone, a wszystkie inne planety razem ze Słońcem i Księżycem krążyły wokół Ziemi, przy czym planety po skomplikowanych torach. System ptolomeuszowski był w stanie wytłumaczyć obserwowane pętle kreślone przez Mars. Reinhard Kulessa

3 Zobaczmy, jak wyglądała linia zakreślana przez Merkurego w 1955 r.
Reinhard Kulessa

4 Poniżej widzimy pętle kreślone przez Marsa.
U.J. Schrewe Reinhard Kulessa

5 Układ heliocentryczny został zaproponowany przez Kopernika w 1543 r.
Reinhard Kulessa

6 Wytłumaczenie pętli zataczanych przez Marsa w oparciu o
układ heliocentryczny. Reinhard Kulessa

7 Planety poruszają się dookoła Słońca po elipsach, a Słońce
W końcu wieku 16 Tycho de Brache doszedł do wniosku, że aby odpowiedzieć na pytanie, czy planety naprawdę obracają się dookoła Słońca, należy raczej przeprowadzić dokładne pomiary, a nie debatować nad tym. Przez wiele lat wykonywał pomiarów w swoim obserwatorium na wyspie Hven koło Kopenhagi. Wyniki pomiarów Tycho de Brache opracowywał jego asystent Kepler, który odkrył prawa ruchu planet nazwane później jego imieniem. Oto do czego doszedł Kepler. Planety poruszają się dookoła Słońca po elipsach, a Słońce znajduje się w jednym z ognisk elipsy Reinhard Kulessa

8 Elipsa posiada dwie półosie, dużą i małą, oraz dwa ogniska.
W układzie biegunowym równanie elipsy ma postać: b a r P r’ F F’ a  (3.24) przy czym, .  stanowi mimośród elipsy. Tylko dla Merkurego i „Plutona”  > 0.02. 2. Promień wodzący od Słońca do Planety zatacza w tych samych odcinkach czasy te same pola powierzchni. Reinhard Kulessa

9 Pole, jakie zakreśla planeta w małym czasie Δt , wynosi
ΔS = (1/2) r2 ΔΘ   . Reinhard Kulessa

10 Słońce Planeta r Pamiętamy, że pole trójkąta jest dane przez równanie: S = ½ a · b · sin, możemy wprowadzić wektor pola zakreślanego przez wektor r jako: (3.25) Zgodnie z drugim prawem Keplera: , Reinhard Kulessa

11 Pierwszy człon w równaniu jest równy zero. Zostaje więc,
czyli, . Pierwszy człon w równaniu jest równy zero. Zostaje więc, (3.26) . Widzimy więc, że przyśpieszenie, a tym samym też siła są równoległe do promienia r, czyli linii łączącej Planetę i Słońce. Taką siłę nazywamy siłą centralną. Zdefiniujmy sobie jeszcze trzecie prawo Keplera. Reinhard Kulessa

12 Prawo to porównuje okresy ruchu różnych planet i stwierdza;
3. Stosunek kwadratu okresu obiegu Planety dookoła Słońca do trzeciej potęgi dłuższej półosi elipsy jest równy dla wszystkich orbit planetarnych . Załóżmy, że orbity po których krążą Planety są kołowe. Możemy wtedy znaleźć zależność siły grawitacji od odległości. Przyśpieszenie radialne w ruchu po okręgu jest równe . Wstawmy 1/T2 =C/r3 w oparciu o trzecie prawo Keplera. Reinhard Kulessa

13 . Możemy więc napisać, że . Reinhard Kulessa

14 Zestawienie Praw Keplera
Słońce 1. Planety poruszają się dookoła Słońca po elipsach, a Słońce znajduje się w jednym z ognisk elipsy S1=S2 2. Promień wodzący od Słońca do Planety zatacza w tych samych odcinkach czasy te same pola powierzchni 3. Stosunek kwadratu okresu obiegu Planety dookoła Słońca do trzeciej potęgi dłuższej półosi elipsy jest równy dla wszystkich orbit planetarnych Reinhard Kulessa

15 3.5.4.2 Wyznaczenie stałej grawitacji
Stała grawitacji może zostać wyznaczona tylko w oparciu o Prawo Powszechnego Ciążenia Newtona. Musimy więc wyznaczyć siłę F działającą pomiędzy dwoma masami m1 i m2 znajdującymi się w odległości r. Dane astronomiczne nie wystarczą, gdyż nie znamy dokładnie mas. Pomiarów dokonał Cavendish w oparciu o dwie znane masy wykorzystując wagę skręceń w 1798 r. Reinhard Kulessa

16 równowaga nitka sprężysta 2019-02-17 Reinhard Kulessa Pozycja 1
Widok z boku Widok z góry nitka sprężysta Pozycja równowagi równowaga Pozycja 1 Pozycja 2 Reinhard Kulessa

17 3.5.4.3 Równania opisujące ruch planet
Jeśli chcemy opisać ruch planety o masie m dookoła Słońca, które ma masę M, musimy napisać następujące równanie ruchu. Ponieważ ruch odbywa się na płaszczyźnie, możemy napisać, , (3.28) Reinhard Kulessa

18 Te równania najprościej jest rozwiązać metodami numerycznymi.
gdzie . Te równania najprościej jest rozwiązać metodami numerycznymi. Zwykle sytuacja nie jest tak prosta, gdyż oddziaływanie grawitacyjne działa pomiędzy wszystkimi ciałami niebieskimi. Siłę działająca na planetę i o pozycji xi, yi, zi, liczymy jako sumę sił pochodzących od innych planet posiadających pozycję xj, yj, zj. Reinhard Kulessa

19 Równań tych nie da się rozwiązać analitycznie. Trzeba te
(3.29) rij jest odległością pomiędzy planetami i i j. Równań tych nie da się rozwiązać analitycznie. Trzeba te równania rozwiązać numerycznie. Reinhard Kulessa

20 Zasady zachowania Zasady zachowania występujące w fizyce są to prawa określające stałość pewnych parametrów charakteryzujących układ fizyczny. Do najważniejszych należą zasady zachowania: energii, pędu, krętu, ładunku elektrycznego, liczby barionowej, liczb leptonowych, parzystości kombinowanej CPT. Zasady zachowania wynikają (twierdzenie Noether) z niezmienniczości równań opisujących stan układu względem pewnych transformacji. Reinhard Kulessa

21 Grupa - jedna z prostszych struktur algebraicznych:
Twierdzenie Noether Twierdzenie to mówi, że każda ciągła symetria praw fizyki (czyli taka, która nie zmienia zasady wariacyjnej najmniejszego działania oraz równań ruchu opisujących układ albo innych, równoważnych tym dwom, praw fizyki), opisywana przez grupę Liego generuje tyle praw zachowania, ile jest niezależnych parametrów opisujących daną grupę Liego (lub generatorów grupy Liego). Grupa - jedna z prostszych struktur algebraicznych: niepusty zbiór na którym określono tylko jedno działanie dwuargumentowe. Skrótowo możemy powiedzieć, że grupą nazywamy monoid, w którym każdy element ma element odwrotny. Dział matematyki badający własności grup nazywa się teorią grup. Reinhard Kulessa

22 Monoid to półgrupa, która zawiera element neutralny swojego
działania. Monoidem są na przykład liczby całkowite nieujemne z działaniem dodawania: elementem neutralnym jest w tym przypadku zero. Szczególny przypadek monoidu stanowi grupa. Reinhard Kulessa

23 Te trzy zasady można traktować jako konsekwencje pewnych symetrii.
W mechanice klasycznej obowiązują zasady zachowania; energii, pędu i momentu pędu. Te trzy zasady można traktować jako konsekwencje pewnych symetrii. Zasada zachowania energii wynika więc z niezmienniczości względem przesunięcia w czasie. Inaczej mówiąc, jeżeli w każdej chwili czasu zasada wariacyjna najmniejszego działania, oraz równania ruchu opisujące układ nie zmieniają się , to energia układu w tych chwilach jest taka sama. Jeżeli natomiast układ absorbuje lub emituje energię (zmienia się wówczas zasada wariacyjna najmniejszego działania i równania ruchu) to energia układu w kolejnych chwilach czasu przyjmuje różne wartości. Reinhard Kulessa

24 Zasada najmniejszego działania jest w mechanice teoretycznej
podstawową zasadą wariacyjną. Zgodnie z nią rzeczywiste ruchy ciał charakteryzują się najmniejszymi wartościami działania. Działanie, wielkość fizyczna mająca wymiar iloczynu energii i czasu lub pędu i położenia (jak kręt). Charakteryzuje ruch układu mechanicznego, ale pojęcie to wykorzystuje się również w elektrodynamice, termodynamice i mechanice kwantowej. Reinhard Kulessa

25 Podobnie zachowanie pędu odzwierciedla niezmienniczość
zasady wariacyjnej najmniejszego działania oraz równań ruchu opisujących układ względem przesunięcia. Zachowanie orbitalnego momentu pędu - wiąże się z niezmienniczością zasady wariacyjnej najmniejszego działania oraz równań ruchu opisujących układ względem obrotu. Inne zasady zachowania wiążą się również z odpowiednimi symetriami ciągłymi. Na przykład zachowanie ładunku wynika z niezmienniczości względem transformacji cechowania funkcji falowej elektronu. Transformacja cechowania, to w teorii pola przekształcenie matematyczne równań opisujących pola fizyczne, które nie prowadząc do zmiany wartości obserwowanych wielkości, usuwa dowolność wyboru pewnych wielkości (np. dodanie stałej wartości do potencjału elektrostatycznego lub grawitacyjnego, zmiana fazy funkcji falowej). Reinhard Kulessa

26 Transformacje eiα generowane są przez ciągły kąt α, ich zbiór
tworzy prostą grupę Liego jednowymiarowych macierzy unitarnych U(1). Gdy zmiana kąta w czasie i przestrzeni nie zmienia podstawowych praw fizyki to lokalna grupa cechowania U(1) wskazuje na istnienie fundamentalnego oddziaływania elekromagnetycznego. Reinhard Kulessa