Katedra Elektroniki WEAIE

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Równanie Schrödingera
Advertisements

Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 61/20 Podsumowanie W5 Wzory Fresnela dla n 1 >n 2 i 1 > gr : r 1 0 /2 i R R B gr R, || = rr * całkowite odbicie.
Podsumowanie W2 Widmo fal elektromagnetycznych
Metody badania stabilności Lapunowa
Zjawiska rezonansowe w sygnałach EEG
MAGNETYCZNA RELAKSACJA JĄDROWA W FAZIE CIEKŁEJ
Efektywna szybkość zaniku magnetyzacji poprzecznej wiąże się z szerokością linii zależnością: w = 1/( T 2 *) = (1/ )R 2 * T 2 * - efektywny T 2, doświadczalny.
Wentylacja i Klimatyzacja Wentylacja budynków mieszkalnych
Przejścia fazowe w modelu Isinga na sprzężonych sieciach złożonych
Życiorys mgr inż. Grzegorz Fotyga Katedra Inżynierii Mikrofalowej i Antenowej WETI PG Urodzony: r. Wykształcenie: studia na kierunku.
Inżynieria Oprogramowania 10. Szacowanie kosztu oprogramowania cz. 2
V DNI OSZCZĘDZANIA ENERGII
WYKŁAD 13 SPRZĘŻENIE MOMENTÓW PĘDU W ATOMACH WIELOELEKTRONOWYCH; SPRZĘŻENIE L-S, j-j. REGUŁY WYBORU. EFEKT ZEEMANA.
Ludwik Antal - Numeryczna analiza pól elektromagnetycznych –W10
Ludwik Antal - Numeryczna analiza pól elektromagnetycznych –W11
ELEKTROTECHNIKA z elementami ELEKTRONIKI
Optymalizacja własności mikrostruktury przy pomocy algorytmów genetycznych na bazie Cyfrowej Reprezentacji Materiału Autor: Daniel Musiał Promotor: dr.
Modelowanie symulacyjne
DIELEKTRYKI TADEUSZ HILCZER
Kwazikryształy: niepoprawne -pełnoprawne struktury krystaliczne
WYKŁAD 7 a ATOM W POLU MAGNETYCZNYM cz. 2 (wewnętrzne pola magnetyczne w atomie; poprawki na wzajemne oddziaływanie momentów magnetycznych elektronu; oddziaływanie.
Tunelowanie Elektronów i zasada działania skaningowego mikroskopu tunelowego Łukasz Nalepa Inf. Stos. gr
Inżynieria Oprogramowania dla Fizyków
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Pole magnetyczne
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Pole magnetyczne.
Oddziaływania nadsubtelne i struktura
ALGORYTMY STEROWANIA KILKOMA RUCHOMYMI WZBUDNIKAMI W NAGRZEWANIU INDUKCYJNYM OBRACAJĄCEGO SIĘ WALCA Piotr URBANEK, Andrzej FRĄCZYK, Jacek KUCHARSKI.
WARUNKI BRZEGOWE. FALE NA GRANICY OŚRODKÓW
1. 2xJJ = SQUID 2. JJ = qubit (Wykład 3)
dr inż. Monika Lewandowska
Demonstracje z elektromagnetyzmu (linie pola, prawo Faradaya, reguła Lentza itp..) Faraday's Magnetic.
Własności magnetyczne mokrych nadprzewodników
Wykład 5 Dynamika molekularna
Zakład Mechaniki i Fizyki Płynów
PRZYRZĄDY FERRYTOWE.
ROZWIĄZYWANIA PROBLEMÓW ELEKTROMAGNETYCZNYCH
Elektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm
Ultrakrótkie spojrzenie na przetwarzanie częstości światła
Elektryczność i Magnetyzm
Wprowadzenie do fizyki
Wojciech Wasilewski ZFAMO UMK M. G. Raymer
Numeryczne modelowanie przepływów laminarnych w mikrokanałach
MATERIA SKONDENSOWANA
Paweł Stasiak Radosław Sobieraj Michał Wronko
2010 nanoświat nanonauka Prowadzimy badania grafenu
Krzysztof Górecki Katedra Elektroniki Morskiej Akademia Morska w Gdyni
Metody Lapunowa badania stabilności
RAYGRAF RAYGRAF umożliwia ocenę zgodności próbek pisma na podstawie 5-ciu parametrów: Zgodności współczynników podobieństwa liniowego Wpl Zgodności współczynników.
MECHANIKA NIEBA WYKŁAD r.
Łukasz Łach Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej
Podstawy automatyki 2011/2012Systemy sterowania - struktury –jakość sterowania Mieczysław Brdyś, prof. dr hab. inż.; Kazimierz Duzinkiewicz, dr hab. inż.
Koncepcja klina dynamicznego A.A. Wasilewski. dla 0: < 1 maksymalna moc dawki w p iz – stała w czasie ( 1 )&( 2 ) moc dawki w p iz maleje z czasem ze.
Faraday's Magnetic Field Induction Experiment
“Magnetyczność”- nauka czy fantastyka? Henryk 1 Seminarium
Elementy geometryczne i relacje
Efekty galwanomagnetyczne
GMR, spin valve & pseudo spin valve T.Stobiecki Katedra Elektroniki AGH 10 wykład
Krzysztof Murawski Zakład Astrofizyki i Teorii Grawitacji kft.umcs.lublin.pl/kmur Animacje: Kamil Murawski.
Komputer w procesie dydaktycznym Komputer w procesie dydaktycznym Komputer jest wykorzystywany obecnie w polskich szko łach głównie do nauczania informatyki.
Spin depend electron transport: AMR, GMR Lecture 2.
Właściwości magnetyczne litych ferromagnetyków
Jacek Dobaczewski University of Warsaw & University of Jyväskylä Pathologies of current multi-reference EDF calculations Atelier de l’Espace de Structure.
ZASTOSOWANIE SPEKTROSKOPII NMR W MEDYCYNIE
Skąd się bierze naturalny magnetyzm?. Pole magnetyczne w cewce 1 – cewka idealna 2 – cewka o długości 10 cm 3 – cewka o długości 18 cm I = 4 A, R = 3.
Bezszczotkowy silnik prądu stałego
Jakie prawa zachowania są spełnione w modelu?
Zapis prezentacji:

Katedra Elektroniki WEAIE Modele procesów przemagnesowania układów wielowarstwowych sprzężonych magnetycznie Maciej Czapkiewicz Katedra Elektroniki WEAIE

Uproszczony model jednodomenowy Łatwe i szybkie sprawdzanie wpływu parametrów fizycznych na kształt pętli przemagnesowania kosztem dobrej korelacji do wyników eksperymentalnych. sposoby obliczeń na przykładzie pojedynczej i podwójnej warstwy Bilayer ze sprzężeniem bikwadratowym struktura typu Pseudo-Spin Valve struktura typu Spin Valve Magnetic Tunneling Junction

Obliczamy: jak  zależy od H ? Definicje Magnetyzacja: cienka warstwa bilayer AMR (warstwa) GMR (bilayer) Obliczamy: jak  zależy od H ?

Model jednodomenowy Powierzchnowa gęstość energii zależna od , H oraz stałych parametrów. Obliczanie lokalnego mimimum funkcji gestości energii dla zadanego pola magnetycznego H. Symulacja procesu przemagnesowywania poprzez śledzenie ewolucji minimum funkcji gęstości energii w trakcie kolejnych kroków pola H.

Model jednodomenowy dla pojedyńczej cienkiej warstwy Całkowita energia E = EH + EU + ED Zeeman energy Anisotropy energy Demagnetizing energy gdy pole w płaszczyźnie warstwy (Nx=Ny0, Nz1):

Przykład obliczeń dla cienkiej warstwy Pole w płaszczyźnie warstwy, prostopadle do e.a. Minimum: przy warunkach: Rozwiązanie analityczne: czyli MH dla osi trudnej Symulacja numeryczna: odtworzenie pętli histerezy dla pola wzdłuż osi łatwej

Model energii dla różnych struktur

Przykład obliczeń struktury bilayer Model dla energii: Symulacja numeryczna: ewolucja funkcji 2D

Przykładowe symulacje - wyniki

Wyniki symulacji dla struktury typu Pseudo Spin Valve Przykład: Py2.8nm/Co2.1nm/Cu2nm/Co3nm dopasowane parametry: Ku1/Ku2 = 31

Model dla anizotropii jednozwrotowej M.Tsunoda: warstwa AF porządkuje się wytwarzając anizotropię przytrzymującą warstwę ferromagnetyka Model funkcji gęstości energii JEB sprzężenie między AF a pinned FF M1 - namanesowanie FF KAF - anizotropia AF

Próbka z wyindukowaną termicznie anizotropią jednozwrotową Przykład: Si/Ta(50A)/Cu(100A)/Ta(50A)/NiFe(20A)/Cu(50A)/MnIr(100A)/CoFe(25A) wygrzewana: 200oC/1h, field cooling 1kOe CoFe – 25 Å MnIr – 100Å dopasowane parametry: JEB= 200 10-6 J/m2 , KAF = 40000 J/m3. Courtesy of Prof. C.G. Kim Chungnam University RECAMM, Taejon, Korea

Magnetic Tunneling Junction Model funkcji gęstości energii: Ta – 50Å NiFe – 100 Å CoFe – 25 Å Al2O3 – 15 Å CoFe – 25 Å MnIr – 100Å Cu – 50 Å NiFe – 20 Å Ta – 50 Å Cu – 100 Å Ta – 50 Å Substrate Si (100)

Pętla histerezy układu FF/S/FF/AF w zależności od KAF

Symulacje zależności pola podmagnesowania i pola koercji od KAF

Symulacja MTJ, T=300oC Parametry dopasowania: energia anizotropii warstwy swobodnej NiFe/CoFe K1 = 210 J/m3, m0 Ms1 = 0.85 T, stała energii wymiany FF1-FF2 J= 1.04 10-6 J/m2 (FF). energia koercji warstwy zamocowanej Co-Fe K2 = 95000 J/m3, m0 Ms2 = 1.5 T, stała energii wymiany FF2-AF JEB= 470 10-6 J/m2. energia anizotropii warstwy AF IrMn KAF = 50000 J/m3 energia anizotropii warstwy buforowej NiFe (20A) K3 = 70 J/m3, m0 Ms3 = 0.6 T,

Symulacja MTJ, as.dep. Parametry dopasowania: energia anizotropii warstwy swobodnej NiFe/CoFe K1 = 280 J/m3, m0 Ms1 = 0.85 T, stała energii wymiany FF1-FF2 J= 0.77 10-6 J/m2 (FF). energia anizotropii warstwy zamocowanej Co-Fe K2 = 520 J/m3, m0 Ms2 = 1.5 T, stała energii wymiany FF2-AF JEB= 470 10-6 J/m2. energia anizotropii warstwy AF IrMn KAF = 26000 J/m3 energia anizotropii warstwy buforowej NiFe (20A) K3 = 70 J/m3, m0 Ms3 = 0.6 T,

Domeny w ferromagnetyku rozbicie na domeny korzystne energetycznie: pojedyńcze domeny w nanokropkach

Wnioski Model jednodomenowy może służyć do oszacowania energii sprzężeń i energii anizotropii decydujących o przebiegu procesu przemagnesowania (kształcie pętli histerezy) układu wielowarstwowego. Aby uzyskać bardziej zbliżone do rzeczywistego symulowanie procesu przemagnesowania, należy użyć modelowanie mikromagnetycznego (z powodów numerycznych ograniczone jest to rozmiarów mikrometrowych).

Literatura W.F.Brown Jr: Micromagnetics, 1963 New York: Wiley Interscience A.Hubert, R.Shäfer: Magnetic Domains, Springer-Verlag 1998 J.Fidler, T.Schrefl: Micromagnetic modelling—the current state of the art., J. Phys. D: Appl. Phys. 33 (2000) R135–R156 M.Donahue, D.Porter: The Object Oriented MicroMagnetic Framework (OOMMF) project at ITL/NIST, http://math.nist.gov/oommf/ E.D.Dahlberg, Jian-Gang Zhu: Micromagnetic Microscopy and Modeling, http://www.physics.umn.edu/groups/mmc/papers/PhysicsToday.html P.H.W.Ridley et al..: Investigation of magnetization behavior in nanoelements using the finite element method, J. Appl. Phys, 9 (2000), 87 J.Fidler et al.: Dynamic Micromagnetic Simulation of the Configurational Anisotropy of Nanoelements, IEEE Trans. Magn, 4 (2001), 37 M.Tsunoda, M. Takahashi, Single spin ensemble model for the change of unidirectional anisotropy constant by annealing on polycrystalline ferromagnetic/antiferromagnetic bilayers, J. Appl. Phys, 87 (2000) 4957

Konec