Badanie łamania symetrii T w rozpadzie B→Kφφ w eksperymencie LHCb

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Pomiary polaryzacji gluonów w eksperymencie
Advertisements

Efekty relatywistyczne w procesach z udziałem trzech nukleonów
Twierdzenie Schiffa Maria Koczwara.
Naturalne tło promieniowania w Sieroszowicach
Pochodna Pochodna  funkcji y = f(x)  określona jest jako granica stosunku przyrostu wartości funkcji y do odpowiadającego mu przyrostu zmiennej niezależnej.
Korelacje kierunkowe w rozpadzie swobodnego neutronu – precyzyjny test Modelu Standardowego Poszukiwanie efektów łamania parzystości T A.Kozelaa) , G.Band),
PODSŁUCHIWANIE NEUTRIN
Strzałka czasu w rozpadach kwarków i antykwarków
System dozowania:.
Techniki koincydencyjne jako metoda selekcji istotnych danych w eksperymentach fizyki jądrowej Czyli…
Bardzo zimny antywodór
Dlaczego badamy mezony η i η? Joanna Stepaniak Warszawa,
1 Charakterystyki poprzeczne hadronów w oddziaływaniach elementarnych i jądrowych wysokiej energii Charakterystyki poprzeczne hadronów w oddziaływaniach.
O bariogenezie i leptogenezie
Neutrina – takie lekkie, a takie ważne
Jeszcze o precyzyjnych testach Modelu Standardowego. Plan: wstęp jak dobrze SM zgadza się z doświadczeniem? najnowszy pomiar masy kwarka t świat w zmiennych.
Nowe wyniki w fizyce zapachu
FABRYKI B DZIŚ I JUTRO FABRYKI B DZIŚ I JUTRO Maria Różańska – IFJ PAN 10 listopada 2006.
Monitor Świetlności dla zderzaczy elektron - proton Na przykładzie eksperymentu ZEUS przy zderzaczu HERA A. Eskreys Za zespół z IFJ, PAN (10 fizyków i.
Dariusz Bocian / 1 Seminarium ZFCE Warszawa, 1 kwiecień, 2005 Pomiar świetlności akceleratora LHC przy użyciu procesu dwufotonowego Dariusz Bocian Dariusz.
Badanie oscylacji neutrin w eksperymencie T2K Krzysztof M. Graczyk Instytut Fizyki Teoretycznej Uniwersytet Wrocławski.
Nowe wyniki eksperymentu BOREXINO Kraków, 16 grudnia, 2008 Marcin Misiaszek, Instytut Fizyki UJ.
Forschungszentrum Jülich
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
Symetrie Spin Parzystość Spin izotopowy Multiplety hadronowe
Symetria CP Symetria CP – przypomnienie z wykładu 5
Bozon Higgsa oraz SUSY Bozon Higgsa
Korelacje elektronowe w rozszerzonym modelu Hubbarda w granicy wąskiego pasma   Grzegorz Pawłowski   Instytut Fizyki, Uniwersytet im. A. Mickiewicza.
Warszawska Wyższa Szkoła Informatyki Warszawa 2008
Marcin Berłowski, Zakład Fizyki Wielkich Energii IPJ
Badanie rozpadów mezonu  w eksperymencie WASA
Marcin Berłowski, Zakład Fizyki Wielkich Energii IPJ
Rekonstrukcja torów w komorze dryfowej część II Marcin Berłowski Pod opieką prof. dr hab. Joanny Stepaniak.
Co odkryje akcelerator LHC ?
Fizyka neutrin – wykłady 6-7
Badanie oscylacji neutrin w eksperymencie T2K
Nowości w fizyce zapachu
O FIZYCE Podstawowe pojęcia.
METODY POMIARU PARAMETRÓW CIEPLNYCH CIAŁ STAŁYCH
PROJEKTGEOGRAFIAKULTURA POWRÓT ODPOWIEDŹ
(wersja polsko-angielska ) Cennik : szt z ł /szt. netto szt z ł /szt. netto szt z ł /szt. netto.
II. Matematyczne podstawy MK
Elementy Rachunku Prawdopodobieństwa i Statystyki
Akcelerator elektronów jako źródło neutronów
O możliwości istnienia cząstek ciemnej materii o masach rzędu MeV.
Historia Późnego Wszechświata
Poszukiwanie efektów związanych z ciemną materią w eksperymencie
Czego oczekujemy od LHC?
1 Pomiary oddziaływań w eksperymencie Miniboone Uniwersytet Warszawski Magdalena Posiadała.
Poszukiwania łamania CP w wielociałowych rozpadach mezonów D A.Ukleja Charm mixing and CPV at LHCb25/07/20141 PLB 728 (2014) 585 f 0 (980)  f 2 (1270)/f.
Antymateria Lustrzane odbicie Wszechświata?
NIEZACHOWANIE ZAPACHÓW LEPTONÓW NAŁADOWANYCH Tadek Kozłowski IPJ.
Warszawa, Jan Kisiel Instytut Fizyki, Uniwersytet Śląski, Katowice Perspektywy akceleratorowej fizyki neutrin Co wiemy? Czego.
Streszczenie W10: Metody doświadczalne fizyki atom./mol. - wielkie eksperymenty Dośw. Francka-Hertza – kwantyzacja energii wewnętrznej atomów dośw.
3. Elementy półprzewodnikowe i układy scalone c.d.
1. Obrazowanie struktur ciał w skali makroskopowej 1. 1
Mechanika Kwantowa dla studentów II roku (2015) (Wykład 2+3+4)
ZASTOSOWANIE SPEKTROSKOPII NMR W MEDYCYNIE
Rozkłady statystyk z próby dr Marta Marszałek Zakład Statystyki Stosowanej Instytut Statystyki i Demografii Kolegium.
Poszukiwania wierzchołków oddziaływań w detektorze ICARUS Krzysztof Cieślik IFJ PAN Kraków Kraków
Co i gdzie się mierzy Najważniejsze ośrodki fizyki cząstek na świecie z podaniem ich najciekawszych wyników i kierunków przyszłych badań Charakterystyka.
Masterclasses: Warsztaty z fizyki cząstek PODSUMOWANIE WYNIKÓW
Fizyka LHC na detektorze ATLAS
Podsumowanie W Obserw. przejść wymusz. przez pole EM
Fizyka neutrin – wykład 11
Prawo Hooke’a.
Elementy fizyki kwantowej i budowy materii
Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie.
Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja
Zapis prezentacji:

Badanie łamania symetrii T w rozpadzie B→Kφφ w eksperymencie LHCb Inż. Marcin Chrząszcz

Plan prezentacji 1. Symetrie CP, T 2. Pomiar łamania T za pomocą iloczynu mieszanego 3. Detektor LHCb 4. Selekcja przypadków B→Kφφ 5. Podsumowanie

Symetria CP, T . Inwersja przestrzenna P: Sprzężenie ładunkowe: C

Symetria CP, T Symetria CP, Landau

Symetria T Symetria odbicia w czasie: Operator nieunitarny !!!=> brak obserwabli Symetria T jest związana z symetrią CP, przez twierdzenie CPT.

CPLEAR Dla t=0, mamy kolizje p pbar. Możemy zidentyfikować kaony neutralne Drugi sposób identyfikacji kaonów Mamy czyste przypadki, dla różnych czasów.

CPLEAR

Łamanie symetrii T 1989r. - Łamanie T mierzone w procesie dwuciałowym 2008r. Chuan-Hung Chen, Chao-Qiang Geng, rozpady trójciałowe

Łamanie symetrii T

Detektor

VELO

RICH I, RICH II

Cięcia w środowisku DaVinci, próbka MC Tło 21M przypadków; po stripingu 0.7M Sygnał 200k przypadków               DaughtersCuts="K+ (PT>300.0*MeV) & BPVIPCHI2()>9 phi(1020)" : "(MM<1050*MeV) & (PT>600.0*MeV) BPVIPCHI2()>9    MySelDs.MotherCut = ADMASS('B+')<200*MeV PT>550*MeV BPVDIRA>0.999 (VFASPF(VCHI2/VDOF)<16) & (BPVIPCHI2()<25) & (BPVLTCHI2('PropertimeFitter/properTime:PUBLIC')>100)"

Całkiem nieźle =)

TMVA

TMVA

Wnioski Detektor LHCb idealny dla fizyki B Genialny software Potencjał dla nowej fizyki Wysoka wydajność selekcji, dzięki „ubiciu kombinatoryki” Testy modelu standardowego, Precyzyjne pomiary kątków trójkąta unitarnego.

Dziękuje za uwagę