WYKŁAD 14 DYFRAKCJA FRESNELA

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Promieniowanie rentgenowskie
Advertisements

Wykład Prawo Gaussa w postaci różniczkowej E
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 10 1/18 Podsumowanie W9 interferencja wielowiązkowa: niesinusoidalne prążki przykład interferencji wielowiązkowej.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 10 1/18 Podsumowanie W9 interferencja wielowiązkowa: niesinusoidalne prążki przykład interferencji wielowiązkowej.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 11 1/18 Podsumowanie W10 Dyfrakcja Fraunhofera (kryteria – fale płaskie, duże odległości – obraz w ) - na szczelinie.
prawa odbicia i załamania
Ilustracja obliczania całek oznaczonych metodą Monte Carlo
ZBOCZENIE NAWIGACYJNE
FALE Równanie falowe w jednym wymiarze Fale harmoniczne proste
Metody numeryczne część 3. Całkowanie metodą Eulera i Simpsona.
Dynamika bryły sztywnej
Ruch drgający drgania mechaniczne
Obrazy otrzymywane za pomocą zwierciadła wklęsłego
Dyfrakcja.
Fale t t + Dt.
POLA FIGUR PŁASKICH.
WYKŁAD 10 ATOMY JAKO ŹRÓDŁA ŚWIATŁA
Egzamin Egzamin z Fizyki odbędzie się w dniu 18 czerwca (poniedzialek) w godz w Auli DF na Smyczkowej. Po egzaminie będzie można się zapisać.
Dodawanie i odejmowanie wektorów
Wykład XII fizyka współczesna
Wykład X.
Wykład III Fale materii Zasada nieoznaczoności Heisenberga
Wykład 10 Proste zastosowania mechaniki statystycznej
Wykład 1 Promieniowanie rentgenowskie Widmo promieniowania rentgenowskiego: ciągłe i charakterystyczne Widmo emisyjne promieniowania rentgenowskiego:
Wielkości skalarne i wektorowe
T: Korpuskularno-falowa natura światła
Napory na ściany proste i zakrzywione
Stworzyli: Edyta Celmer I Marta Kałuża.
Wykład 6 Elektrostatyka
Krzysztof Kucab Rzeszów, 2012
Krzywa pogoni (krzywa pościgowa) - 1/31
Obliczenia optyczne (wykład)
MECHANIKA 2 Wykład Nr 11 Praca, moc, energia.
Wykład nr 3 Opis drgań normalnych ujęcie klasyczne i kwantowe.
przygotował: mgr inż. Bartłomiej Krawczyk
Podstawy analizy matematycznej I
Bez rysunków INFORMATYKA Plan wykładu ELEMENTY MECHANIKI KLASYCZNEJ
Interferencja i dyfrakcja światła
MECHANIKA 2 Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI.
Drgania punktu materialnego
RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Projektowanie Inżynierskie
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Kwantowa natura promieniowania
Metody matematyczne w inżynierii chemicznej
Temat: Funkcja falowa fali płaskiej.
WYKŁAD 9 ODBICIE I ZAŁAMANIE ŚWIATŁA NA GRANICY DWÓCH OŚRODKÓW
WYKŁAD 7 ZESPOLONY WSPÓŁCZYNNIK ZAŁAMANIA
Rozkład wariancji z próby (rozkład  2 ) Pobieramy próbę x 1,x 2,...,x n z rozkładu normalnego o a=0 i  =1. Dystrybuanta rozkładu zmiennej x 2 =x 1 2.
WYKŁAD 11 bis SPÓJNOŚĆ światła; twierdzenie van Citterta – Zernikego
WYKŁAD 12 INTERFERENCJA FRAUNHOFERA
MECHANIKA NIEBA WYKŁAD r. E r Zagadnienie dwóch ciał I prawo Keplera Potencjał efektywny Potencjał efektywny w łatwy sposób tłumaczy kształty.
WYKŁAD 11 ZJAWISKA DYFRAKCJI I INTERFERENCJI ŚWIATŁA; SPÓJNOŚĆ
WYKŁAD 5 OPTYKA FALOWA OSCYLACJE I FALE
Ruch jednowymiarowy Ruch - zmiana położenia jednych ciał względem innych, które nazywamy układem odniesienia. Uwaga: to samo ciało może poruszać się względem.
Wykład Rozwinięcie potencjału znanego rozkładu ładunków na szereg momentów multipolowych w układzie sferycznym Rozwinięcia tego można dokonać stosując.
Prezentację opracowała mgr inż. Krystyna krawiec
Niech f(x,y,z) będzie ciągłą, różniczkowalną funkcją współrzędnych. Wektor zdefiniowany jako nazywamy gradientem funkcji f. Wektor charakteryzuje zmienność.
Budowa atomu. Izotopy opracowanie: Paweł Zaborowski
© Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej MATEMATYCZNE MODELOWANIE PROCESÓW BIOTECHNOLOGICZNYCH Temat – 5 Modelowanie różniczkowe.
Temat: Jak powstaje fala? Rodzaje fal.
Trochę matematyki - dywergencja Dane jest pole wektora. Otoczymy dowolny punkt P zamkniętą powierzchnią A. P w objętości otoczonej powierzchnią A pole.
Prostopadłościan i sześcian.
Optyka falowa – podsumowanie
Prowadzący: dr Krzysztof Polko
Podstawowe prawa optyki
OPTYKA FALOWA.
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
ELEKTROSTATYKA.
Zapis prezentacji:

WYKŁAD 14 DYFRAKCJA FRESNELA

PLAN WYKŁADU Dyfrakcja Fresnela na półpłaszczyźnie; spirala Cornu Dyfrakcja Fresnela na szczelinie PODSUMOWANIE

Dyfrakcja Fresnela na półpłaszczyźnie; spirala Cornu

Dyfrakcja Fresnela na półpłaszczyźnie; spirala Cornu Metoda: korzystamy z zasady Huyghensa-Fresnela

Dyfrakcja Fresnela na półpłaszczyźnie; spirala Cornu Metoda: korzystamy z zasady Huyghensa-Fresnela Całka dyfrakcyjna Fresnela-Kirchhofa

Płaska fala pierwotna (źródło S w nieskończoności) pobudza oscylatory Huyghensa do drgań:

Płaska fala pierwotna (źródło S w nieskończoności) pobudza oscylatory Huyghensa do drgań:

Płaska fala pierwotna (źródło S w nieskończoności) pobudza oscylatory Huyghensa do drgań: W punkcie P0 fala wtórna wypromieniowana przez oscylatory Huyghensa z elementu dh będzie:

Płaska fala pierwotna (źródło S w nieskończoności) pobudza oscylatory Huyghensa do drgań: W punkcie P0 fala wtórna wypromieniowana przez oscylatory Huyghensa z elementu dh będzie:

Płaska fala pierwotna (źródło S w nieskończoności) pobudza oscylatory Huyghensa do drgań: W punkcie P0 fala wtórna wypromieniowana przez oscylatory Huyghensa z elementu dh będzie:

Płaska fala pierwotna (źródło S w nieskończoności) pobudza oscylatory Huyghensa do drgań: W punkcie P0 fala wtórna wypromieniowana przez oscylatory Huyghensa z elementu dh będzie:

jest różnicą dróg (rysunek) Płaska fala pierwotna (źródło S w nieskończoności) pobudza oscylatory Huyghensa do drgań: W punkcie P0 fala wtórna wypromieniowana przez oscylatory Huyghensa z elementu dh będzie: gdzie: jest różnicą dróg (rysunek)

Ponieważ: dla

Ponieważ: dla

Ponieważ: dla i: oraz:

Ponieważ: dla i: oraz:

Ponieważ: dla i: oraz:

Natężenie w punkcie P0:

Natężenie w punkcie P0:

Natężenie w punkcie P0: gdzie: oraz:

Stałą a dobieramy tak, by A = B = 0.5 Natężenie w punkcie P0: gdzie: oraz: Stałą a dobieramy tak, by A = B = 0.5

Całki te przypominają całki określające tzw Całki te przypominają całki określające tzw. spiralę Cornu (zwaną także spiralą Eulera lub klotoidą):

Całki te przypominają całki określające tzw Całki te przypominają całki określające tzw. spiralę Cornu (zwaną także spiralą Eulera lub klotoidą):

Całki C (od cosinus) i S (od sinus) nazywane są całkami Fresnela Całki te przypominają całki określające tzw. spiralę Cornu (zwaną także spiralą Eulera lub klotoidą): Całki C (od cosinus) i S (od sinus) nazywane są całkami Fresnela

Całki C (od cosinus) i S (od sinus) nazywane są całkami Fresnela Całki te przypominają całki określające tzw. spiralę Cornu (zwaną także spiralą Eulera lub klotoidą): Całki C (od cosinus) i S (od sinus) nazywane są całkami Fresnela Wyznaczają parametrycznie krzywą zwaną klotoidą, spiralą Cornu lub Eulera

Spirala Cornu

Żeby skojarzyć całki (x,y) z całkami (A,B), potrzebne jest podstawienie:

Żeby skojarzyć całki (x,y) z całkami (A,B), potrzebne jest podstawienie: czyli: oraz:

Żeby skojarzyć całki (x,y) z całkami (A,B), potrzebne jest podstawienie: czyli: oraz:

Z półpłaszczyzną: A = ½, B = ½, A2 + B2 = ½, bez półpłaszczyzny: (2A)2 + (2B)2 = 2 zatem natężenie w P0 z półpłaszczyzną jest równe ¼ I0

Długość elementu krzywej Cornu wynosi dv, a całkowita długość wzdłuż krzywej, od punktu (0,0) do punktu (x,y) dla parametru v, wynosi właśnie v.

Spirala Cornu: wynik dodawania małych wektorów na płaszczyźnie zespolonej, odpowiadających wtórnym falom elementarnym pochodzących od oscylatorów Huyghensa rozłożonych w otworze wzdłuż h. Każdy z tych wkładów wynosi:

Spirala Cornu: wynik dodawania małych wektorów na płaszczyźnie zespolonej, odpowiadających wtórnym falom elementarnym pochodzących od oscylatorów Huyghensa rozłożonych w otworze wzdłuż h. Każdy z tych wkładów wynosi:

co można porównać z wyrażeniem: Spirala Cornu: wynik dodawania małych wektorów na płaszczyźnie zespolonej, odpowiadających wtórnym falom elementarnym pochodzących od oscylatorów Huyghensa rozłożonych w otworze wzdłuż h. Każdy z tych wkładów wynosi: co można porównać z wyrażeniem:

co można porównać z wyrażeniem: Spirala Cornu: wynik dodawania małych wektorów na płaszczyźnie zespolonej, odpowiadających wtórnym falom elementarnym pochodzących od oscylatorów Huyghensa rozłożonych w otworze wzdłuż h. Każdy z tych wkładów wynosi: co można porównać z wyrażeniem:

co można porównać z wyrażeniem: otrzymanym z zasady Huyghensa. Spirala Cornu: wynik dodawania małych wektorów na płaszczyźnie zespolonej, odpowiadających wtórnym falom elementarnym pochodzących od oscylatorów Huyghensa rozłożonych w otworze wzdłuż h. Każdy z tych wkładów wynosi: co można porównać z wyrażeniem: otrzymanym z zasady Huyghensa.

Jak znaleźć natężenie fali ugiętej w dowolnym punkcie P, powyżej lub poniżej P0?

Jak znaleźć natężenie fali ugiętej w dowolnym punkcie P, powyżej lub poniżej P0?

dla punktu P powyżej; oscylatory nieuwzględnione Jak znaleźć natężenie fali ugiętej w dowolnym punkcie P, powyżej lub poniżej P0? dla punktu P powyżej; oscylatory nieuwzględnione

Punkt P powyżej punktu P0:

Punkt P powyżej punktu P0: trzy różne wartości h; oscylacje

Punkt P powyżej punktu P0: trzy różne wartości h; oscylacje 1. Obliczamy v: trzy różne wartości h; oscylacje

Punkt P powyżej punktu P0: trzy różne wartości h; oscylacje 1. Obliczamy v: trzy różne wartości h; oscylacje

Punkt P powyżej punktu P0: 1. Obliczamy v: 2. Obliczamy natężenie w P ze wzoru: trzy różne wartości h; oscylacje

Punkt P powyżej punktu P0: 1. Obliczamy v: 2. Obliczamy natężenie w P ze wzoru: trzy różne wartości h; oscylacje

Punkt P powyżej punktu P0: 1. Obliczamy v: 2. Obliczamy natężenie w P ze wzoru: trzy różne wartości h; oscylacje v ujemne! natężenie większe niż w P0

Punkt P poniżej punktu P0:

Punkt P poniżej punktu P0:

Punkt P poniżej punktu P0: dla punktu P poniżej; oscylatory uwzględnione niepotrzebnie

Punkt P poniżej punktu P0:

Punkt P poniżej punktu P0: trzy różne wartości h; bez oscylacji, natężenie maleje

Punkt P poniżej punktu P0: 1. Obliczamy v: trzy różne wartości h; bez oscylacji, natężenie maleje

Punkt P poniżej punktu P0: 1. Obliczamy v: trzy różne wartości h; bez oscylacji, natężenie maleje

Punkt P poniżej punktu P0: 1. Obliczamy v: 2. Obliczamy natężenie w P ze wzoru: trzy różne wartości h; bez oscylacji, natężenie maleje

Punkt P poniżej punktu P0: 1. Obliczamy v: 2. Obliczamy natężenie w P ze wzoru: trzy różne wartości h; bez oscylacji, natężenie maleje

Punkt P poniżej punktu P0: 1. Obliczamy v: 2. Obliczamy natężenie w P ze wzoru: trzy różne wartości h; bez oscylacji, natężenie maleje v dodatnie! natężenie mniejsze niż w P0

Rozkład natężenia światła ugiętego na półpłaszczyźnie Model promieni i model falowy (dyfrakcja Fresnela)

Dyfrakcja Fresnela na szczelinie Punkt P0 naprzeciw środka szczeliny punkt P powyżej P0 w odległości h szerokość szczeliny a (Δv):

Dyfrakcja Fresnela na szczelinie Punkt P0 naprzeciw środka szczeliny punkt P powyżej P0 w odległości h szerokość szczeliny a (Δv):

Dyfrakcja Fresnela na szczelinie Punkt P0 naprzeciw środka szczeliny punkt P powyżej P0 w odległości h szerokość szczeliny a (Δv):

Znaleźć punkt P (czyli obliczyć v dla danego h) na spirali Cornu

Znaleźć punkt P (czyli obliczyć v dla danego h) na spirali Cornu Obliczyć Δv (dla danego a) i znaleźć punkty na spirali odpowiadające krawędziom szczeliny (v+Δv/2 i v-Δv/2).

Znaleźć punkt P (czyli obliczyć v dla danego h) na spirali Cornu Obliczyć Δv (dla danego a) i znaleźć punkty na spirali odpowiadające krawędziom szczeliny (v+Δv/2 i v-Δv/2). Obliczyć A i B:

Znaleźć punkt P (czyli obliczyć v dla danego h) na spirali Cornu Obliczyć Δv (dla danego a) i znaleźć punkty na spirali odpowiadające krawędziom szczeliny (v+Δv/2 i v-Δv/2). Obliczyć A i B:

Rozkład natężeń (szczelina o szerokości Δv) wyliczony z tablic całek Fresnela otrzymanych przy pomocy programu Theorist, krok 0.01, dokładność ok. 6 cyfr znaczących. Wartości parametru Δv podano na rysunku. Położenie punktu P na ekranie podano w jednostkach v

PODSUMOWANIE Z dyfrakcją Fresnela mamy do czynienia wtedy, gdy odległość ekranu obserwacyjnego od ekranu z otworami, czy szczelinami nie jest duża i nie spełnia warunku Fraunhofera Całkowanie wkładu od oscylatorów Huyghensa prowadzi, dla dyfrakcji Fresnela, do wyrażeń, w których występują całki Fresnela, które definiują tzw. spiralę Cornu

PODSUMOWANIE Rozkład natężenia światła ugiętego na półpłaszczyźnie z prostoliniową krawędzią; obszar cienia geometrycznego; malejące monotonicznie natężenie Rozkład natężenia światła ugiętego na półpłaszczyźnie z prostoliniową krawędzią; obszar powyżej cienia geometrycznego; oscylacje natężenia

v, położenie punktu P, Δv szerokość szczeliny. PODSUMOWANIE Dla pojedynczej szczeliny natężenie światła w punkcie P na ekranie obserwacyjnym można wyrazić przez następującą sumę kwadratów różnic (lub sum) całek Fresnela: v, położenie punktu P, Δv szerokość szczeliny. Rozkład Fraunhofera dla małych szerokości.