PROCESY NIELINIOWE WYŻSZYCH RZĘDÓW.

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Systemy ze zwielokrotnieniem falowym DWDM
Advertisements

Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 12 1/17 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska soczewka dokonuje 2-wym. trafo Fouriera przykład.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 12 1/12 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska 1. przez odbicie 1. Polaryzacja przez odbicie.
Spektroskopia Fotoelektronów
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 13 1/23 D. naturalna Podsumowanie W12 Dwójłomność Dwójłomność x y z nxnx nyny nznz - propagacja w ośrodku dwójłomnym.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Metody Pomiaru Neutronów dla Tokamaków
Rozpraszanie elastyczne światła na drobinach
Diody świecące i lasery półprzewodnikowe
Rozpraszanie światła.
Lasery półprzewodnikowe kontra lasery argonowe.
Pomiary Temperatury.
Prezentację wykonała: Anna Jasik Instytut Fizyki Zachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny Badanie właściwości nieliniowych światłowodów i innych tlenkowych.
Optoelektronika i fizyka materiałowa1 Lasery telekomunikacyjne (InP) Lasery przestrajalne dzielimy na: -lasery przestrajalne w wąskim zakresie długości.
mgr. Sylwester Gawinkowski
„Spektroskopia Ramana aminokwasów”
WYKŁAD 10 ATOMY JAKO ŹRÓDŁA ŚWIATŁA
Jadwiga Konarska Widma wibracyjnego dichroizmu kołowego i ramanowskiej aktywności optycznej sec-butanolu: Pomiary eksperymentalne i obliczenia.
Lasery Marta Zdżalik.
Podstawowe treści I części wykładu:
Potencjalne zastosowanie interferometrii mössbauerowskiego promieniowania synchrotronowego do badania mikroskopowych mechanizmów dyfuzji w monokryształach.
E = Eelektronowa + Ewibracyjna + Erotacyjna + Ejądrowa + Etranslacyjna
Photonic Crystal Fiber
T: Promieniowanie ciała doskonale czarnego
Polaryzacja światła Fala elektromagnetyczna jest fala poprzeczną, gdyż drgające wektory E i B są prostopadłe do kierunku rozchodzenia się fali. Cecha charakterystyczną.
Metody modulacji światła
Zjawisko fotoelektryczne
Spektroskopia IR i spektroskopia ramana jako metody komplementarnE
Ciało doskonale czarne
Wykład z cyklu: Nagrody Nobla z Fizyki:
WYKŁAD 7 Metodyka spektroskopii IR i spektroskopii Ramana. Spektrometry IR i Ramana.
Lasery - i ich zastosowania
 [nm] 800 Podczerwień.
WYKŁAD 6 Techniki specjalne w spektroskopii Ramana (SRS, SERS, rozpraszanie hiperramanowskie, CARS) Prof. Dr Halina Abramczyk Technical University of.
mgr Aldona Kwaśniewska
WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. Halina.
PRZESTRAJALNE LASERY DIODOWE Z ZEWNĘTRZNYM REZONATOREM
Promieniowanie Cieplne
Spektroskopia IR i spektroskopia ramana jako metody komplementarnE
Spektroskopia transmisyjna/absorcyjna
Spektrometria wykorzystująca rozpraszanie ramanowskie światła
Generacja krótkich impulsów, i metoda autokorelacyjna pomiaru czasu trwania impulsów femtosekundowych.
DEFINICJA SKanerA.
Temat: Zjawisko fotoelektryczne
Laboratorium Laserowej Spektroskopii Molekularnej PŁ
Optyczne metody badań materiałów
Laboratorium Laserowej Spektroskopii Molekularnej PŁ SERS dr inż. Beata Brożek-Pluska.
Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 1/13 S0 S0 S0 S0 S1S1S1S1 S2S2S2S2 T1T1T1T1 T2T2T2T2   10 –10 – 10 –8 s   10 –6.
Lasery ceramiczne.
Andrzej J. Wojtowicz wyklad monograficzny 1 Luminescencja w materiałach nieorganicznych Wykład monograficzny AJ Wojtowicz Instytut Fizyki UMK Zakład Optoelektroniki.
WYKŁAD 12 INTERFERENCJA FRAUNHOFERA
LABORATORIUM SPEKTROSKOPII RAMANA I PODCZERWIENI
Prezentacja przygotowana przez Elżbietę Gęsikowską
– konieczne absorpcja - chromofory
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Temat: Termiczne i nietermiczne źródła światła
Prezentacja Multimedialna.
Spektroskopia Ramana dr Monika Kalinowska. Sir Chandrasekhara Venkata Raman ( ), profesor Uniwersytetu w Kalkucie, uzyskał nagrodę Nobla w 1930.
Autor: Eryk Rębacz ZiIP gr.3. Pierwszy laser (rubinowy) zbudował i uruchomił 16 maja 1960 roku Theodore Maiman, ośrodkiem czynnym był kryształ korundu.
Efekt fotoelektryczny
Prowadzący: Krzysztof Kucab
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Nieliniowość trzeciego rzędu
Optyczne metody badań materiałów – w.2
E = Eelektronowa + Ewibracyjna + Erotacyjna + Ejądrowa + Etranslacyjna
Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie.
Optyczne metody badań materiałów
Odbicie od metali duża koncentracja swobodnych elektronów
Zapis prezentacji:

PROCESY NIELINIOWE WYŻSZYCH RZĘDÓW

1 Raman stokes antystokes Rozpraszanie hiperramanowskie

Największa zaleta zjawiska rozpraszania wymuszonego to możliwość zastosowania przy budowie silnych laserów ramanowskich. Przestrajalne lasery pompujące emitowałyby światło przestrajalne w szerokim zakresie.

Mimo dużego natężenia wymuszonego promieniowania stokesowskiego i antystokesowaskiego znaczenia wymuszonego rozpraszania Ramana dla spektroskopii molekularnej jest niewielkie ponieważ próg obserwacji promieniowania zależy od: C-stężenia, i przekroju czynnego Zjawisko to obserwuje się tylko dla najsilniejszych linii ramanowskich w materiałach o dużym stężeniu C.

ŚWIATŁO ANTYSTOKESOWSKIEGO ROZPRASZANIA-TYLKO W JEDNYM KIERUNKU! CARS LASER ARGONOWY 514 nm ω1=ωL REJESTRATOR FOTOPOWIELACZ LASER BARWNIKOWY ω2=ωS MONOCHROMATOR FILTR ω3=2ω1-ω2 ωAS=2ωL-ωS ŚWIATŁO ANTYSTOKESOWSKIEGO ROZPRASZANIA-TYLKO W JEDNYM KIERUNKU!