Przewidywanie i pomiar widma łącznego pary fotonów

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
O możliwości konstrukcji komputera kwantowego z zastosowaniem urządzeń
Advertisements

Systemy ze zwielokrotnieniem falowym DWDM
Układy RLC Technika Cyfrowa i Impulsowa
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Podsumowanie W4 Wzory Fresnela: polaryzacja , TE polaryzacja , TM r
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 9 1/9 Podsumowanie W8 - Spójność światła ograniczona przez – niemonochromatyczność i niestałość fazy fizyczne.
Studia niestacjonarne II
Interferencja promieniowania
Efekt Landaua, Pomerańczuka, Migdała (LPM)
Lasery półprzewodnikowe kontra lasery argonowe.
ŚWIATŁO.
Prezentację wykonała: Anna Jasik Instytut Fizyki Zachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny Badanie właściwości nieliniowych światłowodów i innych tlenkowych.
„Spektroskopia Ramana aminokwasów”
Czyli czym się różni bit od qubitu
FIZYKA OGÓLNA III, Optyka
Jadwiga Konarska Widma wibracyjnego dichroizmu kołowego i ramanowskiej aktywności optycznej sec-butanolu: Pomiary eksperymentalne i obliczenia.
Budowa atomów i cząsteczek.
Wykład III Fale materii Zasada nieoznaczoności Heisenberga
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Falowe własności materii
Podstawowe treści I części wykładu:
Who is who? Konrad Łukaszewski (dr) CNMiF, Wólczańska 219 pokój 153
Wykład 1 Promieniowanie rentgenowskie Widmo promieniowania rentgenowskiego: ciągłe i charakterystyczne Widmo emisyjne promieniowania rentgenowskiego:
Ultrakrótkie spojrzenie na przetwarzanie częstości światła
Wojciech Wasilewski ZFAMO UMK M. G. Raymer
Temat:Twierdzenie Pitagorasa Marcin Ziemkiewicz klasa IIIb
Jak fotony pomagają szyfrować?
Pomiar kształtu pojedynczego fotonu metodą „rzutu na kota”
Minimalne drzewa rozpinające
Instytut Fizyki Doświadczalnej UW
Przedstawienie nowego produktu
Akcelerator elektronów jako źródło neutronów
Dziwności mechaniki kwantowej
Spektroskopia transmisyjna/absorcyjna
atomowe i molekularne (cząsteczkowe)
Laboratorium Laserowej Spektroskopii Molekularnej PŁ
Optyczne metody badań materiałów
od kotków Schroedingera do komputerów kwantowych
Kot Schroedingera w detektorach fal grawitacyjnych
Podsumowanie W6ef. Zeemana ef. Paschena-Backa
Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja
Streszczenie W10: Metody doświadczalne fizyki atom./mol. - wielkie eksperymenty Dośw. Francka-Hertza – kwantyzacja energii wewnętrznej atomów dośw.
Centra NV - optyczna detekcja stanu spinowego
 Podsumowanie W12 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej
Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 1/13 S0 S0 S0 S0 S1S1S1S1 S2S2S2S2 T1T1T1T1 T2T2T2T2   10 –10 – 10 –8 s   10 –6.
PROMIENIOWANIE CIAŁ.
ZASADA NIEOZNACZONOŚCI HEINSENBERGA
Od Feynmana do Google’a Rafał Demkowicz-Dobrzański,, Wydział Fizyki UW.
Niepewności pomiarów. Błąd pomiaru - różnica między wynikiem pomiaru a wartością mierzonej wielkości fizycznej. Bywa też nazywany błędem bezwzględnym.
prezentacja popularnonaukowa
Co i gdzie się mierzy Najważniejsze ośrodki fizyki cząstek na świecie z podaniem ich najciekawszych wyników i kierunków przyszłych badań Charakterystyka.
Materiały fotoniczne nowej generacji
Podsumowanie W Obserw. przejść wymusz. przez pole EM
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Podsumowanie W11 Obserw. przejść wymusz. przez pole EM tylko, gdy  różnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są ~ jednakowo obsadzone.
Podstawy Fizyki - Optyka
Mechanika kwantowa dla niefizyków
 Podsumowanie W12 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej
Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja
 Podsumowanie W12 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej
Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie.
Optyczne metody badań materiałów
Doświadczenie Lamba-Retherforda – pomiar przesunięcia Lamba
Podstawy Fizyki - Optyka
Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja
Wiązanie kowalencyjne (atomowe)
II. Matematyczne podstawy MK
Zapis prezentacji:

Przewidywanie i pomiar widma łącznego pary fotonów Wojciech Wasilewski, Piotr Kolenderski, Konrad Banaszek Zakład Fizyki Atomowej, Molekularnej i Optycznej UMK Piotr Wasylczyk, Czesław Radzewicz Laboratorium Procesów Ultraszybkich IFD UW

Wciąż brak dobrego źródła par i pojedynczych fotonów Eksperymenty z informacją kwantową Obliczenia kwantowe Kryptografia kwantowa

Plan Zastosowania: co jest potrzebne? Generacja par w krysztale nieliniowym Osiągnięcia: co mamy? Opis pary fotonów Pomiar widma fotonu i pary

Zastosowania

Interferometr Hong-Ou-Mandla

Obiekt pożądania a b |1a|1b p|1a|1b 1|a1|b+(1-p)|00|

|1 foton |1c = Σck |1k Ec(x,t) =Σck exp(ik.x-iwt) | 

Interferometr Hong-Ou-Mandla |  |  |    -  |  |  | 

Interferencja dwóch fotonów

Kryształ nieliniowy P = ce0E + c(2)EE+…

Przypadek ogólny k1, w1 k3, w3 w3 =w1+ w2 k3 =k1+ k2 k2, w2 Sprawność [sin(Dk L/2)/Dk]2 Dk = k3z-k1z-k2z L

Typowe źródła Typ I eoo

Typowe źródła Typ II eoe

Typowe źródła Typ II eoe

Typowe źródła Typ II eoe

Przypadek ogólny k1, w1 k3, w3 w3 =w1+ w2 k3 =k1+ k2 k2, w2 Amplituda sin(Dk L/2)/Dk Dk = k3z-k1z-k2z L

Amplituda pary |w1,k1 w1+w2, k1+k2 |w2,k2 w1,k1,w2 ,k2|out = Ap(w1+w2,k1+k2) sin(Dk L/2)/Dk

Para w epoce światłowodów w1+w2, a1w1/c+a2w2/c a1 a2 w1,w2|out = w1|  u1(k1)|  w2|  u2(k2)|out

Mapa w3 w2 w1 w3 w1 w2 Amplituda sin(Dk L/2)/Dk

Mapa w3 w1 w2 w1,w2|out =Σ lj fj(w1)gj(w2)

Obiekt dostępny Σ lj|1aj|1bj a b |   l0  |  l1 |   l2

Obiekt dostępny Σ lj|1aj|1bj a b |  l02 |  +l12 |  +l22

Filtrowanie |   l0 w3 w1 w2  |  l1 |   l2

Mapa w3 w1 w2 w1,w2|out =Σ lj fj(w1)gj(w2)

Jak zmierzyć |w1,w2|out|2 ? Monochromator w1 Monochromator w2 Y. Kim, W.P. Grice Opt. Lett. 30, 908, (2005)

Jak zmierzyć |w1,w2|out|2 ?

Jak to działa? w I t1 p

Jak to działa? t1 t2 p1 C t2 t1 w1 w2 p2

Jak to działa? t2 w2 w1 t1

Interferogram t2 t1

Widmo łączne w2 w1

Realizacja eksperymentalna

A co z dyspersją? x x p x p x p ~ cos(2wx/c)+1 p ~ cos(2Dnwx/c)+1

A co z dyspersją? I I x x I ~ S I(w) cos(2wx/c)+1 I ~ S I(w) cos(2Dnwx/c)+1 w I I

Optymalne zbieranie danych w2 t1 w1

Wynik

Przewidywanie

Porównanie

Podsumowanie Wiemy czego chcemy Rozumiemy działanie istniejących źródeł Mamy narzędzie diagnostyczne Szczególne zalety pojawią się w podczerwieni WW, P. Wasylczyk, P. Kolenderski, K. Banaszek, C. Radzewicz, Opt. Lett., w druku