Izotermiczny efekt magnetokaloryczny w monokrysztale YBa2Cu3O7-d

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Cykl Rankine’a dla siłowni parowej
Advertisements

TERMODYNAMIKA CHEMICZNA
Technika wysokiej próżni
procesy odwracalne i nieodwracalne
TERMODYNAMIKA CHEMICZNA
EMO-25 warunki brzegowe związki graniczne dla składowych
Wykład Fizyka statystyczna. Dyfuzja.
Analiza falkowa w spektroskopii
Zjawiska rezonansowe w sygnałach EEG
Podstawy termodynamiki
Efektywna szybkość zaniku magnetyzacji poprzecznej wiąże się z szerokością linii zależnością: w = 1/( T 2 *) = (1/ )R 2 * T 2 * - efektywny T 2, doświadczalny.
Przejścia fazowe w modelu Isinga na sprzężonych sieciach złożonych
Dariusz Nowak kl.4aE 2009/2010 POLE MAGNETYCZNE.
Pomiary Temperatury.
Prąd Sinusoidalny Jednofazowy Autor Wojciech Osmólski.
DIELEKTRYKI TADEUSZ HILCZER
Wykład VIIIa ELEKTROMAGNETYZM
Wykład Równanie Clausiusa-Clapeyrona 7.6 Inne równania stanu
Systemy dynamiczne 2010/2011Systemy i sygnały - klasyfikacje Kazimierz Duzinkiewicz, dr hab. inż.Katedra Inżynierii Systemów Sterowania 1 Dlaczego taki.
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Pole magnetyczne
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Przejścia fazowe Zjawiska transportu
Błądzenie przypadkowe i procesy transportu w sieciach złożonych
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Pole magnetyczne.
ALGORYTMY STEROWANIA KILKOMA RUCHOMYMI WZBUDNIKAMI W NAGRZEWANIU INDUKCYJNYM OBRACAJĄCEGO SIĘ WALCA Piotr URBANEK, Andrzej FRĄCZYK, Jacek KUCHARSKI.
Własności magnetyczne mokrych nadprzewodników
Korelacje elektronowe w rozszerzonym modelu Hubbarda w granicy wąskiego pasma   Grzegorz Pawłowski   Instytut Fizyki, Uniwersytet im. A. Mickiewicza.
Tomasz Krzysztoń Instytut Niskich Temperatur i Badań Strukturalnych
Wykład 1 Promieniowanie rentgenowskie Widmo promieniowania rentgenowskiego: ciągłe i charakterystyczne Widmo emisyjne promieniowania rentgenowskiego:
Elektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm
MATERIA SKONDENSOWANA
Stopnie swobody operacji jednostkowych
PULSACJE GWIAZDOWE semestr zimowy 2012/2013
MODELOWANIE I ANALIZA PROCESÓW MIKROSKRAWANIA I MIKROSZLIFOWANIA
Budowa i zasada działania silnika elektrycznego
PROJEKT POGODA JEST ZAWSZE
Podstawy Biotermodynamiki
30 marca 2011 r.Kwantowe nanostruktury do zastosowań w biologii i medycynie – Seminarium w IChF KWANTOWE NANOSTRUKTURY P Ó ŁPRZEWODNIKOWE DO ZASTOSOWAŃ
Modelowanie fenomenologiczne II
Politechnika Rzeszowska
XVIII Konferencja Rynek Ciepła REC 2012, 17– Nałęczów
Termodynamika II klasa Gimnazjum nr 2
TERMODYNAMIKA – PODSUMOWANIE WIADOMOŚCI Magdalena Staszel
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Kinetyczna teoria gazów
Przygotowanie do egzaminu gimnazjalnego
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Rezystancja przewodnika
Elektromagnes Elektromagnes – urządzenie wytwarzające pole magnetyczne w wyniku przepływu przez nie prądu elektrycznego. Zbudowany jest z cewki nawiniętej.
Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 1/13 S0 S0 S0 S0 S1S1S1S1 S2S2S2S2 T1T1T1T1 T2T2T2T2   10 –10 – 10 –8 s   10 –6.
WARUNKI REALIZACJI STANU D LUB STANU P W MODELU t-J NADPRZEWODNIKA WT Ryszard Gonczarek Mateusz Krzyżosiak Politechnika Wrocławska Instytut Fizyki.
SESJA POSTEROWA część doświadczalna. materiały P-01 Grzegorz Żołnierkiewicz Politechnika Szczecińska nowe wanadyty Mg 3 Fe 4 V 6 O 24-x P-02 Michał Maryniak.
Piotr Juszyński Konrad Kapcia
Mostek Wheatstone’a, Maxwella, Sauty’ego-Wiena
Superconducting transition in (Bi,Pb) 4 Sr 3 Ca 3 Cu 4 O x M. Gazda 1, B. Kusz 1, S. Stizza 2, R. Natali 2, V. Di Stasio 2 1 Faculty of Applied Physics.
Pole magnetyczne.
Kryształy – rodzaje wiązań krystalicznych
Nadprzewodnictwo Diana Kozieł Zarządzanie i Inżynieria Produkcji Gr. 1
Maszyny Elektryczne i Transformatory
1 Klasyfikacja przemian fazowych Współczesna klasyfikacja przemian fazowych Landaua-Ginsburga (ok. 1970), będąca uogólnieniem klasyfikacji Ehrenfesta (1933)
Przygotowała; Alicja Kiołbasa
Zasada działania prądnicy
© IEn Gdańsk 2011 Wpływ dużej generacji wiatrowej na pracę PSE Zachód Część II Robert Jankowski Andrzej Kąkol Bogdan Sobczak Instytut Energetyki Oddział.
Fizyka Prezentacja na temat: „Półprzewodniki i urządzenia półprzewodnikowe” MATEUSZ DOBRY Kraków, 2015/2016.
Druga zasada termodynamiki praca ciepło – T = const? ciepło praca – T = const? Druga zasada termodynamiki stwierdza, że nie możemy zamienić ciepła na pracę.
Termodynamiczna skala temperatur Stosunek temperatur dowolnych zbiorników ciepła można wyznaczyć mierząc przenoszenie ciepła podczas jednego cyklu Carnota.
Równowaga cieczy i pary nasyconej
Temat: Zjawisko indukcji elektromagnetycznej.
Współczesne Maszyny i Napędy Elektryczne
Zapis prezentacji:

Izotermiczny efekt magnetokaloryczny w monokrysztale YBa2Cu3O7-d Tomasz Plackowski, Instytut Niskich Temperatur i Badań Strukturalnych PAN we Wrocławiu Współpraca: grupa prof. A.Junod z Uniwersytetu w Genewie

Plan metoda pomiarowa i definicja MT - izotermicznego współczynnika magnetokalorycznego składowa nieodwracalna składowa odwracalna wyniki MT dla monokryształu YBa2Cu3O7-d: a) ciepło utajone b) skalowanie

pomiary kalorymetryczne z miernikiem przepływu ciepła próbka blok Cu Ts termometr ekran Ts  Tb Up jq Tb B B – pole magnetyczne, Ts – temperatura próbka, Tb – temperatura bloku jQ – strumień ciepła, UP – napięcie na mierniku, A – czułość miernika miernik strumienia ciepła miernik przepływu ciepła z zamontowanym monokryształem nadprzewodnika YBa2Cu3O7 przy B = const: ciepło właściwe, CB przy T = const: izotermiczny efekt magnetokaloryczny, MT T.Plackowski et al., Rev. Sci. Instrum. 73 (2002) 2755.

Nieodwracalny efekt magnetokaloryczny w nadprzewodnikach II-rodzaju: model x B dx dBa=dB Ba dB Ba+dBa D kierunek ruchu worteksów model stanu krytycznego Bean’a: B dx dBa=dB Ba dB Ba+dBa x D B = 0 vortex movement direction Dpen penetracja pełna penetracja początkowa siła tarcia:  wydzielone ciepło: T.Plackowski, Phys. Rev. B 72, (2005) 012513

Nieodwracalny efekt magnetokaloryczny w nadprzewodnikach II-rodzaju: rezultat przy pełnej i równomiernej penetracji próbki przez strumień magnetyczny nieodwracalność magnetokaloryczna jest miarą prądu krytycznego Jc porównanie nieodwracalnego zachowania magnetyzacji (M) i efektu magnetokalorycznego (MT): różnice tylko przy penetracji nierównomiernej

Nieodwracalny efekt magnetokaloryczny w nadprzewodnikach - przykład polikrystalicznego YBa2Cu3O7-d uniwersalne nachylenie zależne tylko od przenikalności magnetycznej próżni d = 0.17 – próbka słabo domieszkowana d = 0.07 – próbka optymalnie domieszkowana d = 0.02 – próbka silnie domieszkowana

Odwracalny i nieodwracalny efekt magnetokaloryczny w nadprzewodnikach - przykład monokryształu NdBa2Cu3O7-d (Tc = 95.5 K) tuż poniżej Tc – zakres odwracalny: zachowanie podobne do ciepła właść. daleko od Tc – zakres nieodwracalny: zachowanie podobne do magnetyzacji T.Plackowski et al., J.Phys.: Cond. Matter, in press (2005)

Monokryształ NdBa2Cu3O7-d: diagram fazowy Diagram fazowy B-T dla monokryształu nadprzewodnika NdBa2Cu3O7 Izotermiczny współczynnik magnetokaloryczny w funkcji pola – anomalie związane z topnieniem sieci wirów pola magnetycznego skala kolorów – wartości prądu krytycznego skala szarości – fluktuacje nadprzewodzącego parametru porządku M- magnetyzacja, Tm – linia topnienia worteksów, Tirr – linia nieodwracalności

topnienie sieci worteksów Wysokiej jakości monokryształ YBa2Cu3O7-d: magnetyzacja i ciepło właściwe topnienie sieci worteksów w Cp dominuje składowa sieciowa

Monokryształ YBa2Cu3O7-d: MT tuż poniżej Tc = 88.5 K (do 82 K) pojawia się pik związany z topnieniem sieci worteksów

Monokryształ YBa2Cu3O7-d: MT poniżej 82 K topnienie sieci worteksów

Ciepło utajone L współrzędne dolnego punktu krytycznego Zależność ciepła utajonego L przemiany fazowej sieci wirów od pola magnetycznego współrzędne dolnego punktu krytycznego

Diagram fazowy B-T dla wysokiej jakości monokryształu YBa2Cu3O7-d nadprzewodniki należą do klasy uniwersalności 3D – XY, zatem wykładnik krytyczny dla długości koherencji:  = 0.671 Bm=B0(1-T/Tc)2 B0 = 139 T ?  linia topnienia jest określona przez fluktuacje nadprzewodzącego parametru porządku

Izotermiczny współczynnik magnetokaloryczny MT dla prostego ferromagnetyka UCuP2 Osobliwość związana z przejściem ciągłym typu krytycznego w Tc = 74.5 K Ciepło właściwe w funkcji temperatury T > TC = 74.5 K T < TC = 74.5 K Izotermiczny współczynnik magnetokaloryczny poniżej (a) i powyżej (b) punktu Curie

Zastosowanie teorii skalowania do izotermicznego współczynnika magnetokalorycznego na przykładzie prostego ferromagnetyka: UCuP2 Class MFA 0.333 (1/3) 2d Ising ( n = 1) 0.467 (7/15) 3d SAW (n = 0) 0.479 3d Ising (n = 1) 0.433 3d XY (n = 2) 0.392 3d Heisenberg (n = 3) 0.364 Wartości wykładnika krytycznego dla MT dla różnych klas uniwersalności MT w pobliżu punktu Curie – wykres log-log Funkcja skalująca dla MT dla modelu Isinga 3D

skalowanie MT linia prosta ! nie da się znaleźć funkcji skalującej  bliskie wartości dla MFA

Konkluzje i pytania metoda pomiarów MT wydaje się być pożyteczna dla nadprzewodników: pozwala badać termodynamikę odwracalną i jednocześnie zjawiska nieodwracalne związane z jakością kryształu (czyli ilością defektów) udało się z duża dokładnością wyznaczyć zależność ciepła utajonego od temperatury i pola oraz położenie dolnego punktu krytycznego zaobserwowano bardzo ostre pojawienie się nieodwracalności na linii pomiędzy dolnym punktem krytycznym a Tc (? nr 1) problem ze skalowaniem zależności MT(B) w fazie cieczy worteksów (? nr 2) – czy rzeczywiście mamy tu fluktuacje klasy 3D-XY ? mimo niejasności widać, że fluktuacje nadprzewodzącego parametru porządku i porządek w sieci worteksów są wzajemnie zależne