Einstein (1905) Postulaty Szczególnej Teorii Względności

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Siły bezwładności w ruchu prostoliniowym
Advertisements

Efekty relatywistyczne
Wykład Transformacja Lorentza
Wykład 19 Dynamika relatywistyczna
Wykład Efekt Dopplera Znaczenie ośrodka
Wykład Równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Szczególna teoria względności
KINEMATYKA Opis ruchu Układy współrzędnych
Andrzej Radosz Instytut Fizyki
Efekt Dopplera i jego zastosowania.
WYKŁAD 3 KORPUSKULARNY CHARAKTER PROMIENIOWANIA ELEKTROMAGNETYCZNEGO (efekt fotoelektryczny i efekt Comptona, światło jako fala prawdopodobieństwa) D.
Szczególna teoria względności
Podstawowy postulat szczególnej teorii względności Einsteina to:
Wstęp do fizyki kwantowej
Fale t t + Dt.
Efekty relatywistyczne
Szczególna teoria względności
Grawitacja jako pole lokalnych układów inercjalnych
Festiwal Nauki w Centrum Fizyki Teoretycznej PAN
WYKŁAD 06 dr Marek Siłuszyk
Siły zachowawcze Jeśli praca siły przemieszczającej cząstkę z punktu A do punktu B nie zależy od tego po jakim torze poruszała się cząstka, to ta siła.
Wykład XII fizyka współczesna
Zasada względności Galileusza
Wykład VI dr hab. Ewa Popko
Fale.
Wykład III Zasady dynamiki.
BRYŁA SZTYWNA.
Wykład V 1. ZZP 2. Zderzenia.
Relatywistyczne skrócenie długości
Wykład 17 Ruch względny dla prędkości relatywistycznych
Indukcja elektromagnetyczna
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Wykład 10 Zjawiska relatywistyczne
DYNAMIKA Zasady dynamiki
Szczególna teoria względności
Szczególna teoria względności Co jest a co nie jest względne?
?.
Wprowadzenie do fizyki Mirosław Kozłowski rok akad. 2002/2003.
Wprowadzenie do fizyki
Interferencja fal elektromagnetycznych
Efekty relatywistyczne. Bartosz Jabłonecki Doświadczenie 1 - motorówki płyną do portu.
Mity i Prawda o Szczególnej Teorii Względności
Szczególna teoria względności
Co to jest teoria względności?
Instytut Filozofii UMCS
Czasoprzestrzeń szczególnej i ogólnej teorii względności
Jak istnieje czas? Andrzej Łukasik Zakład Ontologii i Teorii Poznania
Wykład 3 Dynamika punktu materialnego
Pomiary prędkości światła
Fizyka Elektryczność i Magnetyzm
Bez rysunków INFORMATYKA Plan wykładu ELEMENTY MECHANIKI KLASYCZNEJ
Ile rozwiązań może mieć układ równań?
Wykład VII Ruch harmoniczny
Z Wykład bez rysunków ri mi O X Y
Elementy szczególnej teorii względności
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski 1 informatyka +
Who is who? Konrad Łukaszewski (dr) CNMiF, Wólczańska 219 pokój 153
Dynamika bryły sztywnej
Jak istnieje czas? Andrzej Łukasik Zakład Ontologii i Teorii Poznania
Dynamika punktu materialnego Dotychczas ruch był opisywany za pomocą wektorów r, v, oraz a - rozważania geometryczne. Uwzględnienie przyczyn ruchu - dynamika.
F I Z Y K A Dr Joanna Kłobukowska.
Dylatacja czasu Załóżmy, że w rakiecie znajduje się przyrząd wysyłający impuls światła z punktu A, który następnie odbity przez lustro Z, odległe od A.
Widmo fal elektromagnetycznych
Doświadczenie Michelsona i Morley’a Wykonała: Kaja Rodkiewicz Studia II stopnia, I rok GiG Wydział: Górnictwa i Geoinżynierii Grupa
Transformacja Lorentza Wydział Górnictwa i Geoinżynierii Kierunek: Górnictwo i Geologia Michał Jekiełek.
Teoria względności Dylatacja czasu Fizyka dla Liceum Lekcje multimedialne Marian Kozielski Warszawa 2006 Fragmenty lekcji.
Czasoprzestrzeń szczególnej i ogólnej teorii względności
Optyka falowa – podsumowanie
Szczególna teoria względności
Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej
Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej
Zapis prezentacji:

Einstein (1905) Postulaty Szczególnej Teorii Względności Zasada względności obowiązuje dla wszystkich praw fizyki. (włącznie z równaniami Maxwella!) Prędkość światła jest taka sama we wszystkich inercjalnych układach odniesienia (“c” nie jest jedynie prędkością światła w jakimś bezwzględnym układzie odniesienia!”) (Jak wyglądają zatem transformacje współrzędnych, które są dobre jednocześnie dla zasad dynamiki Newtona i równań Maxwella?!)

Transformacje Lorentza Transformacja S-S’ Transformacja S’-S (ze względu na kontrakcję długości)

Transformacje Lorentza ‘ Dla u/c<<1 transformacje Lorentza przechodzą w transformacje Galileusza :

Czas i przestrzeń: interwał czasoprzestrzenny Minkowskiego x2, t2 V Układ 2 x2 Dwa zdarzenia np. wybuch dwóch ogni sztucznych y1 x1, t1 Każdy obserwator widzi te zdarzenia w przedziale czasowym ti i w odległości xi x1 Układ 1

Czas i przestrzeń: interwał czasoprzestrzenny Minkowskiego Można pokazać, że dla obydwu obserwatorów: jest stały, niezależny od obserwatora. (można to pokazać wychodząc z transformacji Lorentza) Moduł interwału

Centrum diagramu: pewne zdarzenie które ma miejsce tu i teraz Czas i przestrzeń Centrum diagramu: pewne zdarzenie które ma miejsce tu i teraz Zdarzenia w przyszłości lub w przeszłości względem tej chwili mieszczą się w stożku światła - interwał typu czasowego tzn. c2D t2-D x2 > 0 Zdarzenia poza stożkiem światła - interwał typu przestrzennego tzn. c2D t2-D x2 < 0 “Linia świata” jest trajektorią cząstki w czasoprzestrzeni. czerwona: linia świata osoby pozostającej w bezruchu niebieska: linia świata osoby idącej Krawędź stożka: linia świata promienia światła

Przejście między dwoma układami inercjalnymi jest obrotem Czas i przestrzeń Przejście między dwoma układami inercjalnymi jest obrotem a) b) a ) Zdarzenia jednoczesne z punktu widzenia obserwatora w jednym układzie odniesienia nie muszą być jednoczesne z punktu widzenia obserwatora w drugim układzie odniesienia. b) Zdarzenia, które zachodzą w tym samym miejscu z punktu widzenia obserwatora w jednym układzie odniesienia nie muszą być w tym samym miejscu z punktu widzenia obserwatora w drugim układzie odniesienia.

Interwał na diagramach czas -przestrzeń: Przykłady

Przyczynowość A to jest sprzeczne z postulatem Einsteina Zdarzenia dotyczące jednej cząstki mogą być tylko związane interwałem typu czasowego. Jeśli odstępy Dt i Dx oddzielają dwa zdarzenia dotyczące tej samej cząstki, to Dx /Dt jest składową vx prędkości cząstki. Prędkość cząstki jest zawsze mniejsza od c, więc c2D t2 >D x2 tzn. c2D t2-D x2 > 0. Niech Zdarz. A ma miejsce przed zdarz. B w Czy zdarz. A może mieć miejsce po zdarz. B wg kiedy lub lub A więc, A to jest sprzeczne z postulatem Einsteina Zdarz. A i zdarz. B nie mogą być związane relacją przyczynowo – skutkową.

Transformacja prędkości I Niech w czasie dt cząstka pokonuje odległość dx z punktu widzenia obserwatora w układzie S. Wtedy z transformacji Lorentza mamy:

Transformacja prędkości II Niech w czasie dt cząstka pokonuje odległość dy z punktu widzenia obserwatora w układzie S. Wtedy z transformacji Lorentza mamy:

Relatywistyczny efekt Dopplera

Efekt Dopplera dla fal elektromagnetycznych droga światła wg. Stasia T0 okres fali emitowanej przez źródło, mierzony w pociągu ( w układzie S’). Stasiu mierzy częstość światła:

Efekt Dopplera dla fal elektromagnetycznych źródło zbliża się do Stasia: f>f0 i l<l0 źródło oddala się do Stasia : f<f0 i l>l0

Redshift – przesunięcie w stronę fal dłuższych (poczerwienienie) Efekt Dopplera Redshift – przesunięcie w stronę fal dłuższych (poczerwienienie)

Osiągnięcia fizyki i astronomii na początku XX w. Gwiazdy emitują widmo liniowe charakterystyczne dla atomów pierwiastków wchodzących w ich skład Widmo sodu długość fali Linie przesuwają się w stronę fal dłuższych (czerwienieją) jeśli źródło się oddala i w stronę niebieską, gdy się zbliża.

Andromeda Nebula (M31)

Odkrycie Hubble’a (1929) Galaktyki spiralne mają widmo przesunięte ku czerwieni. Hubble i Humason badają to widmo. Hubble pokazuje, że prędkość ucieczki galaktyk jest proporcjonalna do jej odległości od nas.

Prawo Hubble’a oryginalne dane Hubble’a 1parsek=3.2 lat świetlnych

Prawo Hubble’a Współczesne dane

Prawo Hubble’a Stała Hubble’a prędkość odległość

Ekspansja Wszechświata: Uważa się, że galaktyki są na powierzchni sfery, która rozszerza się z czasem.

W miarę jak sfera się rozszerza, wszystkie odległości na jej powierzchni rosną, m.in. długość fali światła. To oznacza „poczerwienienie” fotonów. To „poczerwienienie” rośnie w miarę wzrostu odległości.

Pęd relatywistyczny

II zasada dynamiki Newtona Niech masa m0 porusza się z prędkością u(t) Relatywistyczna II zasada dynamiki Newtona: gdzie i “masa spoczynkowa” Masa relatywistyczna

II ZDNewtona F równoległa do v

II ZDNewtona 2. F prostopadła do v duanta cyklotron

Relatywistyczna praca i energia Niech F jest równoległa do to v): Niech dla t=0 v=0 i Ek=0

energia i masa są równoważne! Masa relatywistyczna Obliczmy moc Masa relatywistyczna II prawo Newtona Pochodna czasowa energia i masa są równoważne!

jedna 20-kilotonowa bomba atomowa Przykład Niech m = 1 gram jedna 20-kilotonowa bomba atomowa Jedna butelka Coke® zwiera 355 ml = 355 gramów płynu 355 atomowych bomb!

Energia kinetyczna ? Czy dla v<<c Klasycznie: Relatywistycznie: Energia spoczynkowa ? Czy dla v<<c Szereg Taylora: