Podsumowanie W3 E x klasyczny model oddz. atomu z polem E (model Lorentza) 2 ) ( 1 ÷ ø ö ç è æ + - » g w e k m N ( ) gdy N małe, << 0 0 n ( ) 1 0 - –/2 /2 Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4
Badanie dyspersji materiałowej dyspersja pryzmatu dyspersja siatki Pryzmat z badanej substancji n() siatka dyfrakcyjna n() Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4
Modelowanie rzeczywistych materiałów: więcej częstości rezonansowych: f – tzw. „siła oscylatora” gdy poza rezonansem: a) <<0 b) >> 0 Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4
Przykład – H2O Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4
n1 n2 ki Ei Bi x y z Br Er kr i r t Bt kt Et Warunki graniczne (ośrodki bez ładunków i prądów) - ciągłość składowych stycznych: E1s=E2s H1s=H2s Ei+Er=Et (Hi+Hr)cosi=Htcost prawdziwe t, r w jednej płaszczyźnie (pł. padania) Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4
Wzory Fresnela 1. E płaszczyzny padania (polaryzacja , TE) 2. E || płaszczyzny padania (polaryzacja , TM) możliwość zmiany fazy fali odbitej Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4
Szczególne przypadki: 0 prawo Snella: zawsze r0, gdy n2 n1 zmiana fazy zal. czy n2 n1 90o -1 r 1 /2 i R R|| Przykład – szkło-powietrze: n1=1, n2=1.5, n2 > n1 r r|| +.04 Stosunki energetyczne (natężeniowe): B -.2 T tt* R rr* Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4
występuje tylko dla polaryzacji (E || pł. padania) Kąt Brewstera B występuje tylko dla polaryzacji (E || pł. padania) konsekwencja poprzeczności fal EM i tego, że odbicie to wynik oddziaływania fali z ładunkami w ośrodku, od którego jest dobicie Et B t x y z Ei Er 90o gdy i + t = /2, r|| = 0 iB = /2 – t Wojciech Gawlik - Optyka, 2005/06. wykład 4