Optyczne metody badań materiałów

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 12 1/17 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska soczewka dokonuje 2-wym. trafo Fouriera przykład.
Advertisements

Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 13 1/17 Podsumowanie W12 Dwójłomność Dwójłomność x y z nxnx nyny nznz - propagacja w ośrodku dwójłomnym promień
Podsumowanie W3  E x (gdy  > 0, lub n+i, gdy  <0 )
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 12 1/12 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska 1. przez odbicie 1. Polaryzacja przez odbicie.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
Podsumowanie W4 Wzory Fresnela: polaryzacja , TE polaryzacja , TM r
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 61/20 Podsumowanie W5 Wzory Fresnela dla n 1 >n 2 i 1 > gr : r 1 0 /2 i R R B gr R, || = rr * całkowite odbicie.
Podsumowanie W2 Widmo fal elektromagnetycznych
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 13 1/23 D. naturalna Podsumowanie W12 Dwójłomność Dwójłomność x y z nxnx nyny nznz - propagacja w ośrodku dwójłomnym.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 9 1/9 Podsumowanie W8 - Spójność światła ograniczona przez – niemonochromatyczność i niestałość fazy fizyczne.
Wykład II.
Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation (LASER)
6. Oddziaływanie światła z materią
Wstęp do optyki współczesnej
Rozpraszanie światła.
PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW
Fale t t + Dt.
WYKŁAD 10 ATOMY JAKO ŹRÓDŁA ŚWIATŁA
Wykład V Laser.
Wykład XIII Laser.
Podsumowanie W7 nowoczesne elementy opt. (soczewki gradientowe, cieczowe, optyka adaptacyjna...) Interferencja: założenia – monochromatyczność, stałość.
1 Podstawy fotoniki Wykład 7 optoelectronics -koherencja (spójność) światła - wzmacniacz optyczny - laser.
Optoelectronics Podstawy fotoniki wykład 3 EM opis zjawisk świetlnych.
WARUNKI BRZEGOWE. FALE NA GRANICY OŚRODKÓW
Światło spolaryzowane
Wykład 1 Promieniowanie rentgenowskie Widmo promieniowania rentgenowskiego: ciągłe i charakterystyczne Widmo emisyjne promieniowania rentgenowskiego:
Metody modulacji światła
1 WYKŁAD WŁASNOŚCI PRZEJŚĆ WYMUSZONYCH 1.Prawdopodobieństwo przejść wymuszonych jest różne od zera tylko dla zewnętrznego pola o częstości rezonansowej,
WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. Halina.
Spektroskopia transmisyjna/absorcyjna
Metody optyczne w biologii i medycynie
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Techniki mikroskopowe
Optyczne metody badań materiałów
Laboratorium Laserowej Spektroskopii Molekularnej PŁ SERS dr inż. Beata Brożek-Pluska.
Podsumowanie W6ef. Zeemana ef. Paschena-Backa
Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja
Streszczenie W10: Metody doświadczalne fizyki atom./mol. - wielkie eksperymenty Dośw. Francka-Hertza – kwantyzacja energii wewnętrznej atomów dośw.
Wojciech Gawlik, Metody Opt. w Bio-Med, Biofizyka 2011/12 - wykł. 2 1/13 S0 S0 S0 S0 S1S1S1S1 S2S2S2S2 T1T1T1T1 T2T2T2T2   10 –10 – 10 –8 s   10 –6.
WYKŁAD 7 ZESPOLONY WSPÓŁCZYNNIK ZAŁAMANIA
WYKŁAD 6 uzupełnienie PĘD i MOMENT PĘDU FALI ELEKTROMAGNETYCZNEJ
WYKŁAD 6 ODDZIAŁYWANIE ŚWIATŁA Z MATERIĄ. PLAN WYKŁADU  Pola elektryczne i magnetyczne w próżni i ośrodkach materialnych - równania Maxwella  Energia.
MIKROSKOPIA ELEKTRONOWA
Widzialny zakres fal elektromagnetycznych
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Podsumowanie W1 Hipotezy nt. natury światła
3. Materiały do manipulacji wiązkami świetlnymi
Zaawansowane materiały – materiały fotoniczne
Materiały fotoniczne nowej generacji
Podstawowe prawa optyki
Podsumowanie W1 własności fal EM – polaryzacja – superpozycja liniowych, kołowych oddz. atomu z polem EM (klasyczny model Lorentza): E x  P =Nd 0 - 
Podsumowanie W Obserw. przejść wymusz. przez pole EM
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów
Materiały magnetooptyczne
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Nieliniowość trzeciego rzędu
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Metody i efekty magnetooptyki
Podsumowanie W11 Obserw. przejść wymusz. przez pole EM tylko, gdy  różnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są ~ jednakowo obsadzone.
Podsumowanie W3 Wzory Fresnela: polaryzacja , TE polaryzacja , TM r
E = Eelektronowa + Ewibracyjna + Erotacyjna + Ejądrowa + Etranslacyjna
Zaawansowane materiały - materiały fotoniczne
Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie.
Doświadczenie Lamba-Retherforda – pomiar przesunięcia Lamba
Odbicie od metali duża koncentracja swobodnych elektronów
 Podsumowanie W5 Wzory Fresnela dla n1>n2 i 1 > gr :
Zapis prezentacji:

Optyczne metody badań materiałów 1. Badania makroskopowe (geometria, odkształcenia) – techniki interferometryczne, holografia, elastometria 2. Badania mikroskopowe – badania str. krystalicznej stopów metalurgicznych – anizotropia optyczna, mikroskopia polaryzacyjna – mikroskopia skaningowa bliskiego pola (NFOM) – tomografia optyczna 3. Badania struktury poziomów energetycznych – oddziaływania światła z materią (liniowe i nieliniowe) – optyczne własności materiałów metody badania własności transmisyjnych metody badania własności odbiciowych metody badania rozproszenia światła 4. Materiały optyczne – materiały laserowe i fotoniczne (optoelektronika, optyka nieliniowa, fotonika)

Optyczne własności materiałów L Absorpcja prawo Lamberta-Beera: Rozproszenie światła zależy od odbicia i absorpcji np. przez próbkę z dwiema odbijającymi powierzchniami (ten sam współczynnik R ): Odbicie światła IR=I0R Transmisja

Mechanizm oddziaływania światła z materią światło = fala EM pole magnetyczne pole elektryczne elektron oddz. atomu z polem E (model klasyczny): indukowany moment elektr.: E z

Absorpcja i emisja fotonów Emisja spontaniczna przypadkowe momenty (fazy) emisji różne kierunki rozmyte częstości Emisja wymuszona fazy emisji kierunki emisji częstości emisji Skorelowane z fotonami wymuszającymi !!!

Zespolony współczynnik załamania () 0 -  –/2 /2 n() 1 0 -  –/2 /2 związki Kramersa-Kroniga: wiążą n i 

Współczynniki absorpcji i załamania fala w ośrodku fala padająca  z zmiana amplitudy fali zmiana fazy fali  absorpcja, prawo Lamberta-Beera  zależność prędkości fal, dyspersja, załamanie światła

Spektroskopia transmisyjna/absorcyjna klasyczna metodyka: detektor próbka źródło – lampa spektr. ogranicz. zdoln. rozdz. (szer.instr.) ogr. czułość (droga opt.) spektroskop/ monochromator np. widmo Fraunhoffera  I0   T  ħ Pomiar  wymaga przezroczystego ośrodka ! 

Lasery w spektroskopii klasycznej (liniowej ) 1. Udoskonalenie klasycznych metod dzięki kolimacji i monochromatyczności wiązek laserowych oddziaływania nieliniowe: detektor próbka lampa spektr. spektroskop/ monochromator monochromatyczność  zwiększ. zdolności rozdz. (instr  doppler) detektor próbka laser przestraj.  T   T  0 kolimacja wiązki świetlnej  zwiększ. czułości (drogi opt.) 2. Inne zalety wiązek laserowych  nieliniowa spektroskopia laserowa

(materiały nieprzezroczyste) Widma odbiciowe granica 2 ośrodków (n1 i n2) n1 n2 Ir It I0 gdy   0, np. w powietrzu/próżni, gdy n1=1

Odbicie od metali duża koncentracja swobodnych elektronów  silna absorpcja, silne oscylacje swob. elektronów oscylacje swob. elektronów  z „częstością plazmową” propagacja w głąb metalu silnie osłabiana, różnica faz między polami E i B (inaczej niż w dielektrykach)  zespolona stała dielektryczna i z dużym 

„metaliczny” odblask i kolory metali /p e 0.8 1 2 dla  > p ,  jest rzeczywiste, współcz. odbicia   R /p 1 .5 0.8 1 2 dla  ;  =1, tzn. (minimum plazmowe) brak odbicia, R=0 dla  < p ,  jest urojone, fala zanika wykładniczo i cała energia jest w odbiciu Au Ag Al R 1 .5 0 1 2 3 4 5 ħ [eV] (kompensacja prądów związanych z L i z oscylacjami elektronów)  „metaliczny” odblask i kolory metali