Pęd Wielkością charakteryzującą ruch ciała jest prędkość. Zmiana ruchu, tzn. zmiana prędkości, wymaga pokonania oporu bezwładności. Miarą bezwładności.

Prezentacja na temat: "Pęd Wielkością charakteryzującą ruch ciała jest prędkość. Zmiana ruchu, tzn. zmiana prędkości, wymaga pokonania oporu bezwładności. Miarą bezwładności."— Zapis prezentacji:

1 Pęd Wielkością charakteryzującą ruch ciała jest prędkość. Zmiana ruchu, tzn. zmiana prędkości, wymaga pokonania oporu bezwładności. Miarą bezwładności jest masa. Iloczyn masy cząsteczki i jej prędkości nosi nazwę pędu Pęd jest wielkością wektorową o kierunku zgodnym z kierunkiem wektora prędkości. Wektor pędu pełniej charakteryzuje ruch niż wektor prędkości.

2 Korzystając z definicji prędkości możemy zapisać
W dowolnym układzie odniesienia pęd możemy rozłożyć na składowe, np. dla układu kartezjańskiego więc

3 Zasada bezwładności (I zasada dynamiki Newtona)
Jeśli cząstka nie oddziałuje z innymi cząstkami, to można znaleźć taki inercjalny układ odniesienia w którym przyspieszenie cząstki jest równe zeru. Najlepszym przybliżeniem inercjalnego układu odniesienia jest układ związany z gwiazdami stałymi. Sir Isaac Newton ( )

4

5 II Zasada dynamiki Newtona
W inercjalnym układzie odniesienia przyspieszenie cząstki jest proporcjonalne do wypadkowej siły (sumy sił) działającej na cząstkę i odwrotnie proporcjonalne do masy cząstki. F1 F2 Fwyp Jednostką siły jest niuton (N) a

6 v t 1 blok = mC 1 ciężar =Fg 1 blok 2 ciężary 2 bloki 1 ciężar
Przyśpieszenie = a 1 ciężar =Fg 1 blok Przyśpieszenie = 2a 2 ciężary 2 bloki Przyśpieszenie = 1/2a 1 ciężar

7 Jeżeli poszukujemy równania opisującego ruch cząstki, czyli zależności wektora wodzącego od czasu , to musimy rozwiązać równanie: Równanie to nazywamy równaniem ruchu Newtona. Jest ono równoważne trzem równaniom dla poszczególnych składowych. gdzie

8 Rozwiązaniem równania ruchu Newtona jest wektor wodzący
Rozwiązanie to zależy od warunków początkowych, a mianowicie od położenia i prędkości cząsteczki w chwili początkowej t0 Znajomość siły działającej na cząsteczkę, oraz położenia i prędkości tej cząsteczki w chwili t0 pozwala na jednoznaczne znalezienie funkcji wektora położenia , to znaczy pozwala określić położenie tej cząsteczki w dowolnej chwili późniejszej (t>t0) lub wcześniejszej (t<t0). Jest to zasada przyczynowości (determinizmu) mechaniki klasycznej

9 Ogólne równanie ruchu Newtona
Załóżmy, że masa bezwładna cząstki jest wielkością stałą, czyli m = const. Możemy wtedy równanie ruchu Newtona zapisać: czyli Szybkość zmian pędu ciała jest równa sile zewnętrznej działającej na cząstkę. Ostatnie równanie jest ogólniejsze niż poprzednie równanie, gdyż pozwala opisać ruch ciała o zmiennej masie.

10 Całkując ostatnie równanie w przedziale t = t –t0 , otrzymujemy:
czyli nazywamy popędem siły (impulsem siły). Jednostką popędu siły jest 1 miutonosekunda=1N*1s=1N*s Zmiana pędu cząsteczki w przedziale czasu Dt jest równa popędowi siły w tym przedziale czasu

11 Tę samą zmianę pędu możemy osiągnąć albo działając siłą o małej wartości w dużym przedziale czasu, albo też działając siłą o dużej wartości w małym przedziale czasu. Siła o dużej wartości działająca w małym przedziale czasu nazywana jest siłą impulsową lub zderzeniową. F t

12 Równowaga mechaniczna i statyczna
Cząstka która w danym układzie odniesienia ma zerową wartość przyspieszenia względem układu U, ma również zerową wartość wypadkowej siły działającej na tę cząsteczkę. O takiej cząsteczce mówimy, że jest w równowadze mechanicznej w układzie U. Gdy cząstka w danym układzie odniesienia ma zerową wartość prędkości , to o takiej cząsteczce mówimy, że jest w spoczynku w układzie U. Gdy i to cząstka jest w równowadze statycznej w układzie U. Przykład: pionowy rzut kamieniem

13 Siła reakcji Przyczyny ograniczające ruch cząstki nazywamy więzami.
Istnienie więzów powoduje, że w równaniach ruchu należy uwzględnić dodatkową siłę nazywaną siłą reakcji lub reakcją więzów Równanie ruchu cząstki poddanej więzom zapiszemy następująco: FR Fwyp Siły reakcji mają kierunek prostopadły do krzywej lub powierzchni definiującej więzy. Q

14 Opory Ruchu Przykłady występowania oporów ruchu:
Klocek przesuwający się po płaskiej powierzchni porusza się z malejącą prędkością. Jest to przykład tarcia poślizgowego Walec toczący się po płaskiej powierzchni także porusza się z malejącą prędkością. Przykład tarcia tocznego Spadanie pod wpływem siły ciężkości kulki metalowej w cieczy odbywa się ze stałą prędkością. Przykład tarcia wewnętrznego w ośrodku (lepkości cieczy)

15 Równanie ruchu ciała w przypadku działania oporów ośrodka ma postać:
- Siła tarcia Siła tarcia jest zawsze skierowana przeciwnie do wektora prędkości ciała - wersor o kierunku i zwrocie prędkości gdzie FT F Fn

16 Pełne równanie ruchu wymaga uwzględnienia również siły reakcji więzów
Tarcie poślizgowe i tarcie toczne nazywamy tarciem zewnętrznym PRAWA TARCIA I Prawo Tarcia Siła tarcia między dwoma ciałami jest proporcjonalna do siły normalnej utrzymującej te ciała w zetknięciu. - współczynnik tarcia W postaci wektorowej

17 Interpretacja mikroskopowa tarcia
Tarcie wywołane jest przez oddziaływanie elektromagnetyczne cząstek stykających się ciał. Powierzchnie nigdy nie są idealnie równe na poziomie mikroskopowym cząstki jednego ciała „blokują drogę” cząstkom drugiego ciała Powierzchnia rzeczywistego (mikroskopowego) styku ciał jest w normalnych warunkach wiele rzędów wielkości mniejsza niż powierzchnia geometryczna

18 II Prawo Tarcia Przy danej sile nacisku FN siła tarcia poślizgowego nie zależy od wielkości powierzchni zetknięcia między dwoma ciałami. Wyróżniamy dwa rodzaje współczynników tarcia: Współczynnik tarcia statycznego który pomnożony przez siłę nacisku daje minimalną wartość siły (zwanej siłą tarcia statycznego) którą trzeba przezwyciężyć, aby wprowadzić w ruch ciało spoczywające na powierzchni. Współczynnik tarcia kinetycznego który pomnożony przez siłę nacisku daje siłę tarcia kinetycznego, czyli siłę którą należy zrównoważyć aby ciało ślizgające się po powierzchni mogło utrzymać się w ruchu jednostajnym. Najczęściej

19 Przykładowe współczynniki dla wybranych materiałów:

20 III Prawo Tarcia Dla niedużych prędkości współczynnik tarcia kinetycznego nie zależy od prędkości ślizgającego się ciała Dla bardzo dużych prędkości współczynnik tarcia kinetycznego zmniejsza się.

21 Tarcie toczne Poza tarciem statycznym i kinetycznym (poślizgowym) mamy tarcie toczne: Współczynnik tarcia tocznego jest zwykle bardzo mały Przykładowo: drewno + drewno = 0,0005 m stal hartowana + stal = 0,00001 m

22 gdzie G jest stałą grawitacji i G=6.67·10-11 Nm2/kg2.
Siła grawitacji Oddziaływanie grawitacyjne można opisać za pomocą prawa powszechnego ciążenia, które w układzie inercjalnym ma postać , gdzie G jest stałą grawitacji i G=6.67·10-11 Nm2/kg2. m1 i m2 są masami dwóch ciał oddziałujących r – odległość między środkami mas O P P1 m1 m rp r Masy m1 i m2 są źródłem pola grawitacyjnego.

23 W fizyce mówimy o polu wówczas, gdy każdemu punktowi danej przestrzeni możemy przyporządkować pewną wartość jakiejś wielkości fizycznej – skalar, wektor lub tensor. Natężenia pola grawitacyjnego g w punkcie P określonym przez wektor rp wyraża się wzorem: . Dla cząstki P znajdującej się na wysokości h nad powierzchnią Ziemi, h << RZ=6.35·106 m. Więc

24 Opis ruchu w nieinercjalnym układzie odniesienia

25 Załóżmy, że mamy inercjalny układ U i nieinercjalny układ U’.
Jeżeli w układzie U’ cząstka P porusza się z przyspieszeniem a’, a układ U’ porusza się względem U z przyspieszeniem a0, to cząstka P w układzie U porusza się z przyspieszeniem Przyspieszenie a0 jest suma przyspieszenia translacyjnego i rotacyjnego Rozważmy przypadek, że układy U i U’ poruszają się względem siebie ruchem obrotowym z prędkością kątową Dla wektorów wodzących punkt P istnieje zależność

26 Transformacja prędkości między tymi układami ma postać
Różniczkując po czasie otrzymujemy Człon jest związany z przyspieszeniem kątowym układu U’ Wektor jest przyspieszeniem Coriolisa Wektor jest przyspieszeniem dośrodkowym Przyspieszenie względne układów

27 Załóżmy, że obserwator O’ chce zastosować w swoim nieinercjalnym układzie odniesienia następującą definicje siły Wykorzystując transformacje przyspieszenia otrzymujemy - Siła zmierzona w inercjalnym układzie odniesienia - siła bezwładności. Siła bezwładności nie jest związana z oddziaływaniem otoczenia na cząstkę P. Wiąże się ona wyłącznie z tym, że układ U’ nie jest układem inercjalnym. Siła bezwładności jest nazywana siłą pozorną. Uwzględnienie tej siły jest konieczne jeżeli chcemy stosować zasady dynamiki w układach nieinercjalnych.

28 Siłę bezwładności możemy zapisać
- Siła Coriolisa - Siła odśrodkowa Ruch ciała możemy opisywać albo w układzie inercjalnym korzystając z rzeczywistych sił, lub w układzie nieinercjalnym uwzględniając siłę bezwładności. Oba opisy są prawidłowe. Szczególnie układ nieinercjalny można dobrać tak, by zagadnienie dynamiczne sprowadzić do problemu statycznego.

29

30 Przykłady interpretacji doświadczeń

31 III zasada dynamiki Newtona, Zasada akcji i reakcji
Jeśli mamy dwa ciała o masach m1 i m2 i założymy, że ciała te między sobą siła tak, że ciało 1 działa siłą F21 na ciało 2, i odwrotnie ciało 2 działa na ciało 1 siłą F12, to zgodnie z zasadą akcji i reakcji, czyli zgodnie z III zasada dynamiki Newtona,

32 Jeśli mamy większe zbiorowisko ciał i każde ciało oddziaływuje z każdym, to
Wiemy również, że , czyli że ciało ze sobą nie oddziaływuje.