Akcelerator elektronów jako źródło neutronów

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Pomiary polaryzacji gluonów w eksperymencie
Advertisements

Wykład II.
Metody Pomiaru Neutronów dla Tokamaków
DEMON w akcji, Festiwal Nauki Politechnika Warszawska
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
Elementarne składniki materii
Korelacje kierunkowe w rozpadzie swobodnego neutronu – precyzyjny test Modelu Standardowego Poszukiwanie efektów łamania parzystości T A.Kozelaa) , G.Band),
Przygotowali Switek Kamil Gosztyła Filip
Bardzo zimny antywodór
1 Charakterystyki poprzeczne hadronów w oddziaływaniach elementarnych i jądrowych wysokiej energii Charakterystyki poprzeczne hadronów w oddziaływaniach.
Neutrina – takie lekkie, a takie ważne
P.SzymańskiPrzekaz liczby barionowej 1 Przekaz liczby barionowej w zderzeniach hadron-hadron, hadron-jądro i jądro-jądro P.Szymański Zespół NA49.
Monitor Świetlności dla zderzaczy elektron - proton Na przykładzie eksperymentu ZEUS przy zderzaczu HERA A. Eskreys Za zespół z IFJ, PAN (10 fizyków i.
Dariusz Bocian / 1 Seminarium ZFCE Warszawa, 1 kwiecień, 2005 Pomiar świetlności akceleratora LHC przy użyciu procesu dwufotonowego Dariusz Bocian Dariusz.
Wykład XI.
Co wiemy o zderzeniach jąder i hadronów przy energiach SPS?
Detekcja cząstek rejestracja identyfikacja kinematyka.
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
Rejestracja Identyfikacja Pomiar energii i Analiza korelacji neutronów w eksperymencie E286 zrealizowanym w Laboratorium GANIL we Francji, w 1988 roku.
Fotodiody MPPC Michał Dziewiecki Politechnika Warszawska
Neutrina z supernowych
Przewidywanie i pomiar widma łącznego pary fotonów
Karolina Danuta Pągowska
Badanie rozpadów mezonu  w eksperymencie WASA
dr Sławomir Wronka, ZdAJ IPJ
Fizyka neutrin – wykłady 6-7
Podział akceleratorów Główny podział akceleratorów uwzględnia kształt toru i metodę przyspieszania: Liniowe - cząstki przyspieszane są na odcinku prostym:
Zasady pomiarów cyfrowych NARZĘDZIA FIZYKI CZĄSTEK ELEMENTARNYCH
Badania promieniotwórczości podczas ekspedycji Czarnobyl 2011
z których jeden jest jądrem atomowym.
Graniczny system obrazowania DualView
MECHATRONIKA II Stopień
Ewa Rondio Narodowe Centrum Badań Jądrowych Warszawa, RADA DO SPRAW ATOMISTYKI.
„Rozkłady kątowe promieniowania γ…”
Reakcje jądrowe Reakcja jądrowa – oddziaływania dwóch obiektów, z których przynajmniej jeden jest jądrem. W wyniku reakcji jądrowych powstają: Nowe jądra.
ODDZIAŁYWANIE PROMIENIOWANIA Z MATERIĄ
Agnieszka Ilnicka Opieka: dr Joanna Kiryluk prof. Barbara Badełek
Katarzyna Pędracka i Mateusz Ciałowicz
T. Batsch, T. Hadyś Przemyśl
ANALIZY BEZPIECZEŃSTWA I OPTYMALIZACJA WYDAJNOŚCI NAPROMIENIAŃ W REAKTORZE MARIA – METODY OBLICZENIOWE I EKSPERYMENTALNE K. Pytel, Z. Marcinkowska, W.
Błyski gamma w atmosferze ziemskiej. Początek astronomii gamma niskobudżetowy program badawczy w 1959 r. monitorowanie przestrzegania uzgodnień porozumienia.
Generowanie neutronów w liniowym akceleratorze elektronów
Koncepcja klina dynamicznego A.A. Wasilewski. dla 0: < 1 maksymalna moc dawki w p iz – stała w czasie ( 1 )&( 2 ) moc dawki w p iz maleje z czasem ze.
Historia Wczesnego Wszechświata
Jak się tego dowiedzieliśmy? Przykład: neutrino Przypomnienie: hipoteza neutrina Pauli ’30 Przesłanki: a) w rozpadzie  widmo energii elektronu ciągłe.
Coś o asymetrii wiązki w T2K Eksperymenty z wiązką Anselma Meregaglii Rozkład przestrzenny punktów oddziaływań w T2KLAr Paweł Przewłocki, zebranie
1 Pomiary oddziaływań w eksperymencie Miniboone Uniwersytet Warszawski Magdalena Posiadała.
Wczesny Wszechświat Krzysztof A. Meissner CERN
Fizyka jądrowa Kusch Marta I F.
Krzysztof M. Graczyk IFT, Uniwersytet Wrocławski
Temat: Zjawisko fotoelektryczne
Mgr inż. Paweł Ziółkowski
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Informatyka +.
Dlaczego radiografia neutronowa ?
Kot Schroedingera w detektorach fal grawitacyjnych
Podstawy fizyki cząstek III Eksperymenty nieakceleratorowe Krzysztof Fiałkowski.
EFEKT FOTOELEKTRYCZNY
GANIL GRAND ACCELERATEUR NATIONAL D’IONS LOURDS. GANIL- Wielki Państwowy Akcelerator Ciężkich Jonów znajduje się w Caen we Francji, jest to laboratorium.
Promieniowanie jądrowe Data. Trochę historii… »8 listopada 1895 roku niemiecki naukowiec Wilhelm Röntgen rozpoczął obserwacje promieni katodowych podczas.
Poszukiwania wierzchołków oddziaływań w detektorze ICARUS Krzysztof Cieślik IFJ PAN Kraków Kraków
Co i gdzie się mierzy Najważniejsze ośrodki fizyki cząstek na świecie z podaniem ich najciekawszych wyników i kierunków przyszłych badań Charakterystyka.
Urządzenia do rejestracji cząstek
Fizyka neutrin – wykład 11
Fizyka neutrin – wykład 5
Oddziaływania relatywistycznych jąder atomowych
Promieniowanie Słońca – naturalne (np. światło białe)
Zapis prezentacji:

Akcelerator elektronów jako źródło neutronów Akcelerator elektronów jako źródło neutronów. Obliczenia teoretyczne i pomiary dla akceleratora Coline 15. Adam Wasilewski

I. Obliczenia: Symulacje MC przy użyciu programu Fluka2003 version 1 I. Obliczenia: Symulacje MC przy użyciu programu Fluka2003 version 1.0b, mar-04 A.Fasso1, A. Ferrari2, J.Ranft3, P.R. Sala4 1SLAC, 2CERN, 3Siegen University, 4INFN Milan http://www.fluka.org

Plan symulacji MC wiązka elektronów o energii 10MeV i 15MeV: monoenergetyczna FWHM = 1MeV wolframowa bądź ołowiana tarcza konwersji do generowania fotonów i neutronów optymalna grubość W, Pb = ? ewentualnie tarcza berylowa

Definicja geometrii – pojedyncza tarcza wiązka elektronów jedna W, Pb tarcza konwersji detektor – granica obszarów 2 i 5 Þ strumień cząstek rozmiar detektora 40cm  40cm

Wyniki – pojedyncza tarcza, 1014e

Definicja geometrii – podwójna tarcza wiązka elektronów 15MeV tarcza wolframowa tarcza berylowa

Tarcza: wolfram + beryl, E15

Wnioski z obliczeń grubość W, Pb: 3–5 cm  maksymalna produkcja neutronów E15  produkcja neutronów ~20 większa niż dla E10 warstwa berylu nie powoduje zwiększenia intensywności wiązki neutronów maksimum widma energii neutronów < 1 MeV Publikacja: Nukleonika nr 3/06

II. Pomiary D. Wolski, M. Moszyński P-III A. Wasilewski, S. Wronka, E II. Pomiary D. Wolski, M. Moszyński P-III A. Wasilewski, S. Wronka, E. Jakubowska, J. Harasimowicz M. Kowalski, P. Szymański P-II

LiJ – pomiary w ołowianym domku detektor i fotopowielacz w „domku” Pb, grubość ścianek 20cm założenie – neutrony generują się na wolframowych szczękach o grubości 7cm bardzo zbliżona geometria kalibracji i pomiaru – źródło Pu-Be podwieszone pod szczękami odległość źródło Pu-Be (szczęki) – detektor: ~ 2m źródło Pu-Be (7.85·105 n/s – produkcja neutronów w 4p w lipcu 2005) strumień neutronów w odległości 2m: 1.56 n/s/cm2

LiJ – pomiary w ołowianym domku Wyniki: źródło na szczękach,  strumień neutronów mierzony przez detektor 3.9(2) n/s wiązka E10 & zamknięte szczęki,  strumień neutronów mierzony przez detektor 1530(60) n/s liczba zarejestrowanych w LiJ neutronów wygenerowanych przez wiązkę E10 akceleratora jest 390±30 razy większa od liczby zarejestrowanych w LiJ neutronów emitowanych ze źródła kalibracyjnego Pu-Be

Czy zarejestrowaliśmy neutrony ? Zasada działania detektora LiJ (6,3)Li+n(3,1)H+alfa+4.78MeV E(H)=2.73MeV E(alfa)=2.05MeV s(term)=940b Koniec

Sprawdzenie poprawności otrzymywanych przekrojów czynnych na reakcje fotojądrowe w Be i W. definicja geometrii monoenergetyczna wiązka fotonów jedna tarcza: beryl bądź wolfram detektor – granica obszarów 3 i 2 Þ strumień neutronów w 4p

„Rejestrowane” widma fotonów i neutronów

Porównanie wiązek E10 monoenergetycznych i o FWHM = 1MeV