Pomiary prędkości światła

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Efekty relatywistyczne
Advertisements

Wykład Transformacja Lorentza
Wykład 3 Opis ruchu 1.1 Zjawisko ruchu 1.2 Układy odniesienia
Wykład 19 Dynamika relatywistyczna
Reinhard Kulessa1 Wykład Środek masy Zderzenia w układzie środka masy Sprężyste zderzenie centralne cząstek poruszających się c.d.
Wykład Opis ruchu planet
Ruch układu o zmiennej masie
Szczególna teoria względności
Dynamika.
Zasady dynamiki Newtona - Mechanika klasyczna
Szczególna teoria względności
Podstawowy postulat szczególnej teorii względności Einsteina to:
Wykład 3 dr hab. Ewa Popko Zasady dynamiki
Fale t t + Dt.
Efekty relatywistyczne
Szczególna teoria względności
KINEMATYKA Kinematyka zajmuje się związkami między położeniem, prędkością i przyspieszeniem badanej cząstki – nie obchodzi nas, skąd bierze się przyspieszenie.
WYKŁAD 06 dr Marek Siłuszyk
Temat: Transformacja Galileusza
I prawo dynamiki Jeśli cząstka nie oddziałuje z innymi cząstkami, to można znaleźć taki inercjalny układ odniesienia w którym przyspieszenie cząstki jest.
Siły zachowawcze Jeśli praca siły przemieszczającej cząstkę z punktu A do punktu B nie zależy od tego po jakim torze poruszała się cząstka, to ta siła.
Wykład XII fizyka współczesna
Zasada względności Galileusza
Wykład 3 dr hab. Ewa Popko Zasady dynamiki
Wykład VI dr hab. Ewa Popko
Fale.
1.Praca 2. Siły zachowawcze 3.Zasada zachowania energii
Wykład III Zasady dynamiki.
Wykład III Fale materii Zasada nieoznaczoności Heisenberga
Relatywistyczne skrócenie długości
Wykład 16 Ruch względny Bąki. – Precesja swobodna i wymuszona
Wykład 17 Ruch względny dla prędkości relatywistycznych
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Wykład 10 Zjawiska relatywistyczne
DYNAMIKA Zasady dynamiki
Szczególna teoria względności
Szczególna teoria względności Co jest a co nie jest względne?
RUCH I JEGO WZGLĘDNOŚĆ – zakres rozszerzony
?.
Wprowadzenie do fizyki Mirosław Kozłowski rok akad. 2002/2003.
Efekty relatywistyczne. Bartosz Jabłonecki Doświadczenie 1 - motorówki płyną do portu.
Mity i Prawda o Szczególnej Teorii Względności
Szczególna teoria względności
Co to jest teoria względności?
Instytut Filozofii UMCS
Czasoprzestrzeń szczególnej i ogólnej teorii względności
Fizyka Relatywistyczna
MECHANIKA 2 Wykład Nr 11 Praca, moc, energia.
podsumowanie wiadomości
Bez rysunków INFORMATYKA Plan wykładu ELEMENTY MECHANIKI KLASYCZNEJ
MECHANIKA I WYTRZYMAŁOŚĆ MATERIAŁÓW
Z Wykład bez rysunków ri mi O X Y
Drgania punktu materialnego
Dynamika układu punktów materialnych
Einstein (1905) Postulaty Szczególnej Teorii Względności
MECHANIKA 2 Wykład Nr 12 Zasady pracy i energii.
Dynamika bryły sztywnej
Dynamika punktu materialnego Dotychczas ruch był opisywany za pomocą wektorów r, v, oraz a - rozważania geometryczne. Uwzględnienie przyczyn ruchu - dynamika.
Wykład Rozwinięcie potencjału znanego rozkładu ładunków na szereg momentów multipolowych w układzie sferycznym Rozwinięcia tego można dokonać stosując.
Dynamika ruchu obrotowego
Dylatacja czasu Załóżmy, że w rakiecie znajduje się przyrząd wysyłający impuls światła z punktu A, który następnie odbity przez lustro Z, odległe od A.
Doświadczenie Michelsona i Morley’a Michał Gojny IV GiG WGiG
Doświadczenie Michelsona i Morley’a Wykonała: Kaja Rodkiewicz Studia II stopnia, I rok GiG Wydział: Górnictwa i Geoinżynierii Grupa
Wówczas równanie to jest słuszne w granicy, gdy - toru krzywoliniowego nie można dokładnie rozłożyć na skończoną liczbę odcinków prostoliniowych. Praca.
Transformacja Lorentza Wydział Górnictwa i Geoinżynierii Kierunek: Górnictwo i Geologia Michał Jekiełek.
Czasoprzestrzeń szczególnej i ogólnej teorii względności
Szczególna teoria względności
3. Siła i ruch 3.1. Pierwsza zasada dynamiki Newtona
Prowadzący: dr Krzysztof Polko
Teoria względności Alberta Einsteina
Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej
Zapis prezentacji:

Pomiary prędkości światła

Prędkość światła Pierwszą propozycję pomiaru podał Galileusz. Wszystkie późniejsze pomiary są w pewnym sensie modyfikacją metody Galileusza Prędkość światła w zakresie widzialnym c = 299792456.2 1.1 m/s

Odkrywca: Olaf Roemer w 1676 r. Obliczył on, że c = 214 300 km/s. Metoda czasu przelotu światła przez orbitę Ziemi Odkrywca: Olaf Roemer w 1676 r. Obliczył on, że c = 214 300 km/s. Io wyłania się zza Jowisza dla obserwatora na Ziemi Po upływie pół roku Io pokazuje się 20 min później

Aberracja światła Odkrywca: William Bradley (1727) Wynik: c=301000 km/s

Metoda Fizeau (koło zębate) 1849 Pierwszy pomiar w warunkach “laboratoryjnych” (ziemskich) Dobierając szybkość rotacji można było zapewnić przebieg odbitego od lustra światła przez kolejną szczelinę. Fizeau uzyskał wartość c = 315 300 ±500 km/s.

Metoda Foucault od 1850 Metoda wirującego zwierciadła

Teoria eteru Teorie XIX-wieczne zakładały, że światło rozchodzi się w jakimś hipotetycznym ośrodku, zwanym eterem. W tym przypadku tylko w układzie, który by spoczywał względem eteru, byłaby spełniona równość: Jeśli mierzylibyśmy prędkość światła w układzie poruszającym się z prędkością v względem eteru, to dla dwóch różnych kierunków tej prędkości uzyskalibyśmy dwa różne rezultaty na prędkość światła v + c, i -v+c.

Doświadczenie Michelsona-Morleya 1887

Doświadczenie Michelsona-Morleya 1887 Uzyskany wynik: Żadnego przesunięcia nie zaobserwowano. Doświadczenia tego typu powtarzano wielokrotnie, zawsze z wynikiem negatywnym.

Wniosek: Prędkość światła w próżni nie zależy od częstości, ani od kierunku rozchodzenia się w przestrzeni. W 1983 roku zdefiniowano prędkość światła w próżni jako c = 299 792 458 m s-1 i obecnie jednostka długości, metr, jest zdefiniowany jako odległość, którą światło w próżni przebiega w czasie 1/299792458 sekundy

Elementy szczególnej teorii względności

Postulaty szczególnej teorii względności (A. Einstein) 1. Postulat o stałej prędkości światła Prędkość rozchodzenia się w próżni światła jest jednakowa w każdym kierunku we wszystkich inercjalnych układach odniesienia niezależnie od wzajemnego ruchu źródła i obserwatora. Jest to zarazem maksymalna prędkość rozchodzenia się oddziaływań w przyrodzie. 2. Zasada względności Einsteina Prawa przyrody mają jednakową postać we wszystkich inercjalnych układach odniesienia. Ich postać jest zatem niezmiennicza dla wszystkich obserwatorów w tych układach.

Kinematyka relatywistyczna

Transformacje Galileusza Ruch wzgledny Transformacje Galileusza x = x’+ut y = y’ z = z’ t = t’

Niezmiennik transformacji Galileusza

Kłopoty z transformacją Galileusza przy końcu XIX wieku. Nowo odkryte prawa elektromagnetyzmu (równania Maxwella): (1) Nie są niezmiennicze względem transformacji Galileusza; (2) Istnieje prędkość absolutna -fale elektromagnetyczne (światło) poruszają się ze stałą prędkością (c = 3 x 108 m/s) Próby wyjścia z impasu (1) Zasada względności nie obowiązuje dla elektromagnetyzmu (2) Istnieje bezwzględny układ odniesienia (eter) w którym prędkość światła jest równa c = 3 x 108 m/s.

Transformacje Lorentza Współczynnik Lorentza

Transformacje Lorentza dla prędkości Wyprowadźmy wyrażenia dla różniczek położenia i czasu. Ponieważ

Dylatacja czasu jest zwany czasem własnym Mavis mierzy odstęp czasu: Stanley mierzy odstęp czasu: jest zwany czasem własnym Czas własny płynie wolniej !!!

Promieniowanie kosmiczne (miuony) Miuony, których czas życia wynosi 2 s, powstające w promieniowaniu kosmicznym poruszają się z prędkością bliską c i docierają do powierzchni Ziemi. Od miejsca gdzie powstają do powierzchni Ziemi jest ok. 4800m Tymczasem powinny przebyć tylko ok. 600m (ct=3·108 m/s 2·10-6 s = 600 m) do chwili rozpadu w górnych warstwach atmosfery

Kontrakcja (skrócenie) długości Lorenza Rozważmy znów układ nieruchomy U i ruchomy U’, i zmierzmy w obydwu tych układach długość odcinka. W układzie U mamy x2 – x1 wykonujemy pomiar w chwili t1 = t2, aby móc przyjąć, że x2 – x1 oznacza długość. W układzie U’ mamy odpowiednio x’2-x’1. Korzystając z transformacji Lorentza, otrzymujemy;

Skrócenie długości wg Mavis: wg Stanleya:

Przykład Załoga statku kosmicznego mierzy jego długość i otrzymuje wynik 400m. Jaką długość statku zmierzy obserwator na Ziemi, jeśli wiadomo, że prędkość statku u = 0.99c

Kontrakcja (skrócenie) długości Lorenza Obserwator O powie, ze tyczka się skróciła i zmieściła w stodole. (jeśli L2/g < L) Biegacz O' stwierdzi, ze to stodoła się skróciła. Tyczka nie mogła się w niej zmieścić. Obaj mają rację !!! Różni ich zdanie na temat kolejności zdarzeń: minięcia wrót stodoły przez końce tyczki.

Względność jednoczesności zdarzeń Dwa zdarzenia jednoczesne w jednym układzie odniesienia nie są jednoczesne z punktu widzenia obserwatora znajdującego się w układzie odniesienia poruszającym się względem pierwszego. Mavis twierdzi, że piorun uderzył najpierw w prawe drzwi wagonu, bo zbliża się do fali nadbiegającej od strony tych drzwi a oddala od fali nadbiegającej od lewej strony. Wg. Stanleya, piorun uderzył jednocześnie w prawe i lewe drzwi.

Paradoks bliźniąt

Interwał czasoprzestrzenny Interwał czasoprzestrzenny między dwoma zdarzeniami definiujemy jako Interwał jest niezmiennikiem transformacji Lorenza ! Nie zależy od układu odniesienia, w którym go mierzymy. Interwały dzielimy na: Czasopodobne: s12>0 Zerowe: s12=0 Przestrzeniopodobne: s12<0

Przyczynowość Jeśli s12> 0 to można znaleźć taki układ odniesienia, w którym zdarzenia 1 i 2 będą zachodzić w tym samym miejscu. (s12)0.5 określa odstęp czasu między zdarzeniami w tym układzie Zdarzenia 1 i 2 mogą być powiązane przyczynowo. Ich kolejność jest zawsze ta sama. Jeśli s12< 0 to można znaleźć taki układ odniesienia, w którym zdarzenia 1 i 2 będą zachodzić w tej samej chwili. (s12)0.5 określa odległość przestrzenną między zdarzeniami w tym układzie Zdarzenia 1 i 2 NIE mogą by powiązane przyczynowo! Kolejność zdarzeń zależy od układu odniesienia.

Dynamika relatywistyczna

Masa relatywistyczna Zastanówmy się, jak można opisać zachowanie ciała pod wpływem sił w sytuacji, gdy transformacja Lorentza, (a nie Galileusza) jest prawdziwa. Chodzi o to, czy druga zasada dynamiki Newtona może być stosowana i czy zasada zachowania pędu ma taką samą postać we wszystkich układach inercjalnych. Okazuje się, że warunkiem zachowania pędu przy transformacji z jednego układu odniesienia do innego jest uwzględnienie zależność masy ciała m od jego prędkości V, danej następującym wyrażeniem m0 jest masą spoczynkową ciała. Masę m(V) nazywamy masą relatywistyczną

Pęd relatywistyczny Zależność masy od prędkości Korzystając z klasycznej definicji Pęd relatywistyczny definiujemy więc

Relatywistyczne równanie ruchu Relatywistyczne równanie ruchu możemy napisać w postaci: Otrzymamy więc,

Energia relatywistyczna Einstein pokazał, że zasada zachowania energii jest spełniona w mechanice relatywistycznej pod warunkiem, że pomiędzy masą i całkowitą energią ciała zachodzi związek To równanie Einsteina opisuje równoważność masy i energii. Wynika z niego, że ciało w spoczynku ma zawsze pewną energię związaną z jego masa spoczynkową E0 nazywamy energią spoczynkową

Energię kinetyczną ciała poruszającego się z prędkością V obliczamy odejmując od energii całkowitej energię spoczynkową (nie związaną z ruchem) Widzimy, że mechanika relatywistyczna wiąże energię kinetyczną z przyrostem masy ciała. Jeżeli masa spoczynkowa cząstki zostanie zmniejszona o m, to nastąpi wyzwolenie energii Przykład Ile energii zawiera 1 g piasku? 1 g węgla dostarcza podczas spalania: Więc energia spoczynkowa piasku jest 3.1*109 razy większa.