Informacja o lokalnym otoczeniu – atomowa zdolność rozdzielcza

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Efekt Comptona Na początku XX w. Artur H. Compton badał rozpraszanie promieni Roentgena na kryształach.
Advertisements

Promieniowanie rentgenowskie
Wykład II.
FALE Równanie falowe w jednym wymiarze Fale harmoniczne proste
Krystalografia rentgenowska
Powierzchnia – jak ją zdefiniować ?
T: Dwoista natura cząstek materii
Obrazy otrzymywane za pomocą zwierciadła wklęsłego
Fizyka Ciała Stałego Ciała stałe można podzielić na:
Fale t t + Dt.
Zespół: A. Jabłoński , J. Sobczak, M. Krawczyk, W. Lisowski,
UKŁADY CZĄSTEK.
kurs mechaniki kwantowej przy okazji: język angielski
Prawo Bragga.
Michał Sławomir Walczyński
Wykład XI.
Wykład IV Efekt tunelowy.
Kształty komórek elementarnych
Wykład III Fale materii Zasada nieoznaczoności Heisenberga
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Ruch ładunku w polu magnetycznym i elektrycznym.
Detekcja cząstek rejestracja identyfikacja kinematyka.
Podstawowe treści I części wykładu:
Fale elektromagnetyczne Opracowanie: A.Węgrzyniak M. Kundzierwicz
Podstawy krystalografii
Nanosystemy informatyki podpatrywanie „nano”
Nanosystemy informatyki podpatrywanie „nano”
Fizyczne Podstawy Teledetekcji Wykład 2
Wykład 1 Promieniowanie rentgenowskie Widmo promieniowania rentgenowskiego: ciągłe i charakterystyczne Widmo emisyjne promieniowania rentgenowskiego:
T: Korpuskularno-falowa natura światła
SKANINGOWA MIKROSKOPIA Z ROZDZIELCZOŚCIĄ ATOMOWĄ
ODDZIAŁYWANIE PROMIENIOWANIA Z MATERIĄ
ODDZIAŁYWANIE PROMIENIOWANIA Z MATERIĄ
Technologie wytwarzania cienkich warstw dla mikro i nanobiologii
Elementy fizyki jądrowej
Reakcje jądrowe Reakcja jądrowa – oddziaływania dwóch obiektów, z których przynajmniej jeden jest jądrem. W wyniku reakcji jądrowych powstają: Nowe jądra.
Kwazikryształy o symetrii ikozaedrycznej
Marta Musiał Fizyka Techniczna, WPPT
Dyfrakcyjne metody badań strukturalnych Wykład V 1h.
Technologie wytwarzania cienkich warstw dla mikro i nanobiologii
Ćwiczenie: Dla fali o długości 500nm w próżni policzyć częstość (częstotliwość) drgań wektora E (B). GENERACJA I DETEKCJA FAL EM Fale radiowe Fale EM widzialne.
Politechnika Rzeszowska
Politechnika Rzeszowska
Adsorpcja Powierzchnia ciała stałego defekty struktury krystalicznej
Politechnika Rzeszowska
Dyfuzyjny mechanizm przyspieszania cząstek promieniowania kosmicznego Wykład 2.
Politechnika Rzeszowska
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Fale świetlne Charakter elektromagnetyczny, rozchodzenie się zmiennego pola elektromagnetycznego wskutek ruchu ładunków elektrycznych. Elementarne oscylatory.
Symetria kryształów Elementy symetrii kryształów – prawidłowe powtarzanie się w przestrzeni jednakowych pod względem geometrycznym i fizycznym części kryształów:
Kwantowa natura promieniowania
Optyczne metody badań materiałów
ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE ZEWNĘTRZNE Monika Jazurek
Skaningowy Mikroskop Tunelowy
Rozpad . Q   0,5 MeV (rozpad  ) Q   2,5 MeV (rozpad  )
Fale de broglie’a Zjawisko comptona dyfrakcja elektronów
MIKROSKOPIA ELEKTRONOWA
WYKŁAD 11 ZJAWISKA DYFRAKCJI I INTERFERENCJI ŚWIATŁA; SPÓJNOŚĆ
Efekt fotoelektryczny
Dynamika bryły sztywnej
Falowe własności cząstek wyk. Agata Niezgoda. Na poprzednich lekcjach omówione zostały falowe i cząsteczkowe własności światła. Rodzi się pytanie czy.
Laboratorium Mikroskopii Elektronowej UJ / Electron Microscopy Laboratory dr hab. Franciszek Krok, prof. UJ Stan osobowy Laboratorium: 1 profesor, 1 doktorant,
Nanotechnologie Jakub Segiet GiG gr 2.
TECHNOLOGIE MIKROELEKTRONICZNE Dr inż. Krzysztof Waczyński, Instytut Elektroniki, Politechnika Śląska, Akademicka 16, Gliwice (
κρύσταλλος (krystallos) – „lód” γράφω (grapho) – „piszę”
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów
Atomowa struktura materii
OPTYKA FALOWA.
Plan wykładu Rodzaje stałego podłoża Defekty transferu
Optyczne metody badań materiałów
Zapis prezentacji:

Informacja o lokalnym otoczeniu – atomowa zdolność rozdzielcza Techniki badawcze Zjawiska towarzyszące bombardowaniu powierzchni wiązką elektronów Informacja o lokalnym otoczeniu – atomowa zdolność rozdzielcza Informacja o symetrii powierzchni Dyfrakcja strumienia cząstek: Opis Bragga Kinematyczna teoria dyfrakcji dyfrakcja niskoenergetycznych elektronów (Low Energy Electron Diffraction) – LEED dyfrakcja odbiciowa wysokoenergetycznych elektronów (Reflection High Energy Electron Diffraction) – RHEED holografia elektronowa rozpraszanie jonów (Ion scattering spectroscopy - ISS kanałowanie jonów - channeling mikroskop polowy – (Field Ion Microscope) - FIM skaningowy mikroskop tunelowy (Scanning Tunneling Microscope) – STM mikroskop sił atomowych (Atomic Force Microscope) – AFM Sieć odwrotna Spektroskopia LEED Spektroskopia RHEED Anim

Fotopowielacze 3 10-13 V 3 mV n elektrod Przykład = 10 n = 10 R=50  Anim Wzmocnienie W =  n Przykład = 10 n = 10 W = 1010 !!!!!! Bez wzmocnienia Ze wzmocnieniem 1 foton -> 1 elektron Czas przelotu  10 ns 0.16 A 50  3 10-13 V 3 mV

Rozkład kątowy jest izotropowy Energie kinetyczne < 50 eV Elektrony wtórne Kaskada zderzeń Rozkład kątowy jest izotropowy Energie kinetyczne < 50 eV Brak powierzchniowej czułości

Dyfrakcja – przypadek ogólny Na kryształ pada fala płaska Kryształ Detektor Czynnik fazowy w punkcie obserwacji (z punktu  wychodzi fala kulista) Anim

Wektory sieci odwrotnej 2D a, b – wektory komórki elementarnej płaszczyzny Powyższe związki są spełnione przez następujące wektory gdzie, jest jednostkowym wektorem prostopadłym do powierzchni. k|| ’ = k|| + G dowolne !!!

Konstrukcja Ewalda Dyfrakcja trójwymiarowa Sieć odwrotna Warunek powstania maksimum k’= k+ G Niewielka zmiana energii (zmiana promienia k okręgu) powoduje znikanie punktów dyfrakcyjnych Anim

Konstrukcja Ewalda dla dyfrakcji na powierzchni Warunek powstania maksimum (04)(03)(02)(01)(00)(01)(02)(03)(04) k|| ’ = k|| + G Pręty sieci odwrotnej Sfera Ewalda dowolne |k’|2 = |k|2 ki Anim -4G -3G -2G -G 0 G 2G 3G 4G Niewielka zmiana energii (zmiana promienia k okręgu) powoduje przesuwanie punktów dyfrakcyjnych