Efekty galwanomagnetyczne

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 12 1/17 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska soczewka dokonuje 2-wym. trafo Fouriera przykład.
Advertisements

Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 12 1/12 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska 1. przez odbicie 1. Polaryzacja przez odbicie.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 61/20 Podsumowanie W5 Wzory Fresnela dla n 1 >n 2 i 1 > gr : r 1 0 /2 i R R B gr R, || = rr * całkowite odbicie.
Podsumowanie W2 Widmo fal elektromagnetycznych
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 13 1/23 D. naturalna Podsumowanie W12 Dwójłomność Dwójłomność x y z nxnx nyny nznz - propagacja w ośrodku dwójłomnym.
EMO-25 warunki brzegowe związki graniczne dla składowych
MAGNETYCZNA RELAKSACJA JĄDROWA W FAZIE CIEKŁEJ
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Kwantowe własności atomu
WYKŁAD 13 SPRZĘŻENIE MOMENTÓW PĘDU W ATOMACH WIELOELEKTRONOWYCH; SPRZĘŻENIE L-S, j-j. REGUŁY WYBORU. EFEKT ZEEMANA.
Sprzężenie spin-spin Przesunięcie chemiczne
Fale t t + Dt.
Wykonał: Ariel Gruszczyński
DIELEKTRYKI TADEUSZ HILCZER
DIELEKTRYKI TADEUSZ HILCZER
WYKŁAD 10 ATOMY JAKO ŹRÓDŁA ŚWIATŁA
Wykład II.
Skośny efekt magnetooptyczny w ośrodkach izotropowych
Wykład IV Pole magnetyczne.
Wykład Magnetyczne własności materii
Wykład Półprzewodniki Pole magnetyczne
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Pole magnetyczne
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Pole magnetyczne.
POTENCJAŁY Potencjały są to pomocnicze funkcje, skalarne lub wektorowe, służące do obliczania pól i gdy znane są wywołujące te pola ładunki.
WARUNKI BRZEGOWE. FALE NA GRANICY OŚRODKÓW
Światło spolaryzowane
T: Spin elektronu. Elektron ma własny moment pędu, tzw spin (kręt).
Elektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm
MATERIA SKONDENSOWANA
Numeryczne rozwiązywanie dwuwymiarowych zagadnień magnetostatycznych.
Diody półprzewodnikowe
2010 nanoświat nanonauka Prowadzimy badania grafenu
ODDZIAŁYWANIE PROMIENIOWANIA Z MATERIĄ
Radosław Strzałka Seminarium z fizyki technicznej
Krzysztof Górecki Katedra Elektroniki Morskiej Akademia Morska w Gdyni
Fizyka Elektryczność i Magnetyzm
Moment magnetyczny atomu
AUTOMATYKA i ROBOTYKA (wykład 5)
Wykład 7 Elektrostatyka, cz. 2
Katedra Elektroniki WEAIE
Politechnika Rzeszowska
Wykonał: Jakub Lewandowski
Numeryczne rozwiązywanie dwuwymiarowych zagadnień magnetostatycznych.
Politechnika Rzeszowska
Elektrostatyka c.d..
Politechnika Rzeszowska
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Rezystancja przewodnika
Opór elektryczny przewodnika Elżbieta Grzybek Michał Hajduk
WYKŁAD 9 ODBICIE I ZAŁAMANIE ŚWIATŁA NA GRANICY DWÓCH OŚRODKÓW
WYKŁAD 8 FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W OŚRODKU JEDNORODNYM I ANIZOTROPOWYM
GMR, spin valve & pseudo spin valve T.Stobiecki Katedra Elektroniki AGH 10 wykład
WYKŁAD 6 ODDZIAŁYWANIE ŚWIATŁA Z MATERIĄ. PLAN WYKŁADU  Pola elektryczne i magnetyczne w próżni i ośrodkach materialnych - równania Maxwella  Energia.
WYKŁAD 5 OPTYKA FALOWA OSCYLACJE I FALE
Spin depend electron transport: AMR, GMR Lecture 2.
Właściwości magnetyczne litych ferromagnetyków
Maszyny Elektryczne i Transformatory
Anteny i Propagacja Fal Radiowych
2. Budowa transformatora.
Dynamika bryły sztywnej
Bezszczotkowy silnik prądu stałego
Podstawy automatyki I Wykład 3b /2016
Materiały magnetooptyczne
Metody i efekty magnetooptyki
OPTYKA FALOWA.
Podsumowanie W3 Wzory Fresnela: polaryzacja , TE polaryzacja , TM r
Optyczne metody badań materiałów
Współczesne Maszyny i Napędy Elektryczne
Zapis prezentacji:

Efekty galwanomagnetyczne T.Stobiecki, Katedra Elektroniki AGH 5 wykład 8.11.2004

Anizotropowa Magnetorezystancja AMR origin spin – orbit coupling (1960) Gigantyczna Magnetorezystancja GMR 1986 – oscillatory interlayer exchange coupling in Fe/Cr/Fe multilayers P. Grünberg et al. Phys Rev.Lett. 57 (1986), 2442 1988 – GMR in Fe/Cr/Fe multilayers M. N. Baibich,..., A.Fert,.. et.al. Phys Rev.Lett. 61 (1988), 2472

Prawo Ohma E = r j zjawiska galwanomagnetyczne: tensor rezystywności zależy od pola magnetycznego część symetryczna (np. magnetoopór) część antysymetryczna (np. Efekt Halla)

Prawo Ohma dla efektów galwanomagnetycznych m = M / |M| mx = sinq cosf my = sinq sinf mz = cosf, magnetorezystancja (przyrost rezystancji): Dr = r - r

Efekty galwanomagnetyczne w płaszczyźnie cienkiej warstwy magnetycznej podłużny efekt magnetorezystancyjny Ex = r  jx + (r  - r  )jx cos2f . poprzeczny efekt magnetorezystancyjny

Kątowa zależność podłużnego efektu magnetorezystancyjnego (AMR) U = R i U = R i

Polowa zależność podłużnego efektu magnetorezystancyjnego (AMR) przemagnesowanie wzdłuż osi trudnej (model jednodomenowy): jeżeli i || H to q =f więc

Układy wielowarstwowe ferromagnetyk nie-ferromagnetyk ferromagnetyk małe pole duże pole

Układy wielowarstwowe Antyrównoległą orientacje magnetyzacji uzyskujemy dzięki Interlayer Exchange Coupling (IEC) IEC – oddziaływanie za pośrednictwem elektronów przewodnictwa nieferromagnetycznej przekładki

IEC

IEC vs.Magnetoresistivity

Układy wielowarstwowe Własności IEC: Amplituda oscylacji maleje z grubością przekładki Okres oscylacji ( [nm]!!! ) zależy od pasmowej i krystalicznej struktury materiału przekładki Energia IEC zależy również od materiałów użytych jako warstwy F oraz przekładka Pole nasycenia zależy od stałej sprzężenia

Przemagnesowanie warstw sprzężonych magnetycznie z modelu jednodomenowego wynika, że jeśli J<0 to:

 

Spinowa polaryzacja ferromagnetyka Energia d s Spin EF Energia d s Energia d s Magnetyzacja Gęstość stanów Zustandsdichten für die s- und d-Bänder sind dargestellt Verschiebung der beiden Teilbänder für Spin up / down gegeneinander durch die Austauschwechselwirkung Verschiebung der s-Bänder wird normalerweise vernachlässigt, weil sie sehr klein ist und nur die Zustandsdichte an der Fermi-Kante interessiert Man ist sich noch nicht ganz einig darüber, ob die s- oder d-Elektronen für den Stromtransport verantwortlich sind: für die s-Elektronen spricht die kleinere effektive Masse (Bandkrümmung) für die d-Elektronen die höhere Zustandsdichte an der Fermi-Kante Antiparallele Magnetisierung: Leitungselektronen der linken Schicht finden keine freien Zustände in der rechten  Streuung an der Grenzfläche Parallele Magnetisierung: Leitungselektronen können ungehindert in die rechte Schicht übertreten

Spinowo zależne przewodnictwo elektryczne Analogia do równoległego połączenia dwóch rezystancji M M R małe I I Ursache für den GMR-Effekt wird durch eine spinabhängige Streuung der Elektronen an den Grenzflächen/Volumen der Schichten beschrieben Teilung in zwei „Leitungskanäle“ (Spin up / Spin down) Analogie: Parallel-Schaltung zweier Widerstände In Parallel-Schaltung ist der Gesamtwiderstand immer kleiner als der kleinste Einzelwiderstand Strom mit beiden Sorten an Elektronen kommt an bei antiparalleler Ausrichtung wird jede Elektronen-Sorten in der Schicht mit entgegengesetzter Magnetisierung annähernd gleich stark gestreut Folge: Parallel-Schaltung zweier gleicher Widerstände bei paralleler Ausrichtung der Magnetisierungen wird eine Sorte von Elektronen (Spin up) in beiden Schichten weniger stark gestreut als die andere (Spin down) Folge: „Kurzschluß“ durch einen Leitungskanal, d.h. niedrigerer Gesamtwiderstand Zwischenschichtdicke muß kleiner sein als die mittlere freie Weglänge der Elektronen, um Streuung der Elektronen in der Zwischenschicht zu vermeiden Folge wäre die Zerstörung der „Spin-Information“ R duże

Polowa zależność gigantycznej magnetorezystancji GMR jest tylko w układach wielowarstwowych, zależy od różnicy kątów namagnesowań

Oprócz wielkości GMR znaczenie ma również kształt charakterystyki R(H) oraz wartość pola nasycenia! M(H) – liniowa R(H) - paraboliczna

GMR jest izotropowy względem kierunku prądu

Podsumowanie Anizotropowa magnetorezystancja AMR zależy od kąta pomiędzy wektorem namagnesowania a kierunkiem prądu. Gigantyczna magnetorezystancja GMR zależy od różnicy kątów wektorów namagnesowań warstw magnetycznych odseparowanych przekładką. Każdy efekt galwanomagnetyczny zależy od sposobu przemagnesowania warstwy.