Zadanie Udowodnić, że przy pęknięciu miny pod wodą ciśnienie zmienia się odwrotnie proporcjonalnie do odległości od miejsca wybuchu.

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Prędkość początkowa Vo
Advertisements

Obraz w zwierciadle płaskim
Na szczycie równi umieszczano obręcz, kulę i walec o tych samych promieniach i masach. Po puszczeniu ich razem staczają się one bez poślizgu. Które z tych.
Wykład Ruch po okręgu Ruch harmoniczny
Wykład Równanie ciągłości Prawo Bernoulie’ego
Mechanika płynów.
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Wykład 9 Mechanika płynów
Temat: O ruchu po okręgu.
Wykład 3 dr hab. Ewa Popko Zasady dynamiki
Stany skupienia.
UKŁADY CZĄSTEK.
Prędkość kątowa Przyśpieszenie kątowe.
Wykład 3 dr hab. Ewa Popko Zasady dynamiki
BRYŁA SZTYWNA.
Test 2 Poligrafia,
Test 1 Poligrafia,
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Przejścia fazowe Zjawiska transportu
Nieinercjalne układy odniesienia
Środek ciężkości i środek masy
Napory na ściany proste i zakrzywione
RÓWNOWAGA WZGLĘDNA PŁYNU
STATYKA PŁYNÓW 1. Siły działające w płynach Siły działające w płynach
Temperatura, ciśnienie, energia wewnętrzna i ciepło.
RÓWNANIE BERNOULLIEGO DLA CIECZY RZECZYWISTEJ
ODDZIAŁYWANIE PROMIENIOWANIA Z MATERIĄ
Wykład 6 Elektrostatyka
RUCH HARMONICZNY F = - mw2Dx a = - w2Dx wT = 2 P
Prezentacja Matematyka – wzory na pola figur płaskich, pola powierzchni i objętości brył, twierdzenia.
1.
A. Krężel, fizyka morza - wykład 3
Ruch złożony i ruch względny
Materiały pochodzą z Platformy Edukacyjnej Portalu
TWORZYMY OKRĄG Z PŁASZCZYZNY STOŻKOWEJ TWORZYMY OKRĄG Z PŁASZCZYZNY STOŻKOWEJ.
Oddziaływania w przyrodzie
Autorzy:Ania Szczubełek Kasia Sul
Politechnika Rzeszowska
274.Trzy jednakowe kulki z plasteliny wiszą jedna pod drugą na nitkach w odległościach d=0,1m od siebie. Dolnej kulce nadano prędkość vo=10m/s skierowaną.
Elektrostatyka.
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Kinetyczna teoria gazów
Ruch w polu centralnym Siły centralne – siłę nazywamy centralną, gdy wszystkie kierunki Jej działania przecinają się w jednym punkcie – centrum siły a)
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski 1 informatyka +
Elementy hydrodynamiki i aerodynamiki
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Przygotowanie do egzaminów gimnazjalnych
Przygotowanie do egzaminu gimnazjalnego
180.Jaką prędkość uzyskało spoczywające na poziomej powierzchni ciało o masie m=1kg pod działaniem poziomej siły F=10N po przebyciu odległości s=10m? Brak.
Prawa Keplera Mirosław Garnowski Krzysztof Grzanka
Klasa II – liceum i technikum – zakres podstawowy
WYKŁAD 11 ZJAWISKA DYFRAKCJI I INTERFERENCJI ŚWIATŁA; SPÓJNOŚĆ
Elektrostatyka.
Dynamika punktu materialnego
Dynamika ruchu obrotowego
342.Jaką pracę wykonamy odrzucając masę 1g z powierzchni Ziemi do nieskończoności? Znane są g=10m/s 2, promień Ziemi R=6370km, a ciężar ciała na powierzchni.
Entropia gazu doskonałego
FIZYKA KLASA I F i Z Y k A.
KULA KULA JEST TO ZBIÓR PUNKTÓW W PRZESTRZENI, KTÓRYCH ODLEGŁOŚĆ OD JEJ ŚRODKA JEST MNIEJSZA LUB RÓWNA PROMIENIOWI.
Dynamika bryły sztywnej
1.
Podstawowe prawa optyki
STATYKA I DYNAMIKA PŁYNÓW.
Prawa ruchu ośrodków ciągłych
1.
Ruch złożony i ruch względny Prowadzący: dr Krzysztof Polko
Statyczna równowaga płynu
Prawa ruchu ośrodków ciągłych
Ruch w polu centralnym Siły centralne – siłę nazywamy centralną, gdy wszystkie kierunki Jej działania przecinają się w jednym punkcie – centrum siły a)
Napięcie powierzchniowe
Mechanika płynów Dynamika płynu doskonałego Równania Eulera
Zapis prezentacji:

Zadanie Udowodnić, że przy pęknięciu miny pod wodą ciśnienie zmienia się odwrotnie proporcjonalnie do odległości od miejsca wybuchu.

Rozwiązanie Efekt wybuchu w punkcie zero udziela w bardzo małym odcinku czasu t prędkości cząsteczką cieczy położonych wokół punktu O. Biorąc obraz zjawiska za symetryczny będziemy przypuszczać, że prędkości wszystkich punktów skierowane wzdłuż promieni wektorów zależą tylko od oddalenia ich od punktu wybuchu. Obejmijmy te punkty dwoma koncentrycznymi kulami S 1 o promieniach 1 i S o promieniu r i oznaczymy prędkości cząsteczek na tych kulach przez V 1 iV 2 W przypadku nie ściśliwości cieczy przez powierzchnię kul S 1 i S w czasie t przepływa jednakowa objętość cieczy to jest:

w czasie t prędkość cząstek w punkcie A zmienia się od 0 do to przyśpieszenie równa się w przybliżeniu i jest wielka w porównaniu ze siłą masową P odrzucając więc siły P otrzymamy:

Dla Skąd c=0 Ostatecznie ciśnienie: