1. 2xJJ = SQUID 2. JJ = qubit (Wykład 3)

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
Kwantowy model atomu.
Advertisements

Electromagnetic interactions
MAGNETYCZNA RELAKSACJA JĄDROWA W FAZIE CIEKŁEJ
WYKŁAD 7 ATOM W POLU MAGNETYCZNYM cz. 1 (moment magnetyczny; przypomnienie, magnetyczny moment dipolowy elektronu w atomie, wypadkowy moment magnetyczny.
Ludwik Antal - Numeryczna analiza pól elektromagnetycznych –W10
Ludwik Antal - Numeryczna analiza pól elektromagnetycznych –W11
Wstęp do geofizycznej dynamiki płynów. Semestr VI. Wykład
Pompowanie optyczne 3He Zastosowanie w medycynie
Prąd Sinusoidalny Jednofazowy Autor Wojciech Osmólski.
Płyny – to substancje zdolne do przepływu, a więc są to ciecze i gazy
WYKŁAD 7 a ATOM W POLU MAGNETYCZNYM cz. 2 (wewnętrzne pola magnetyczne w atomie; poprawki na wzajemne oddziaływanie momentów magnetycznych elektronu; oddziaływanie.
Wykład II.
Wykład VIIIa ELEKTROMAGNETYZM
Wykład 2 Pole skalarne i wektorowe
Ruch harmoniczny prosty
Wykład IV Pole magnetyczne.
BRYŁA SZTYWNA.
Ruch harmoniczny prosty
Wykład VI. Prędkość kątowa Przyśpieszenie kątowe.
Wykład 20 Zmienne prądy.
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Pole magnetyczne
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Pole magnetyczne.
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Wykład 4
Oddziaływania nadsubtelne i struktura
PRZYKŁADY Metody obrazowania obiektów
WSTĘP Zmiany (drgania) natężeń pól elektrycznego i magnetycznego rozchodzą się w przestrzeni (w próżni lub w ośrodkach materialnych) w postaci fal elektromagnetycznych.
ELEKTROSTATYKA Prawo Gaussa
Splątanie kwantowe makroskopowych obiektów
Zazwyczaj dotyczą pojedynczych atomów/cząsteczek
Oscylacje Rabiego – masery, rezonans magnetyczny, qubity 2
JJ = sztuczny atom (Wykład 2)
Demonstracje z elektromagnetyzmu (linie pola, prawo Faradaya, reguła Lentza itp..) Faraday's Magnetic.
Własności magnetyczne mokrych nadprzewodników
Wstęp do geofizycznej dynamiki płynów. Semestr VI. Wykład
Elektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm
SKANINGOWA MIKROSKOPIA Z ROZDZIELCZOŚCIĄ ATOMOWĄ
Parametry rzeczywistych wzmacniaczy operacyjnych
Fizyka Elektryczność i Magnetyzm
Generation of a three-pase (simmetric) votage system
Operacje na wykresach funkcji.
Pole magnetyczne od jednego zezwoju
WPROWADZENIE DO KINEMATYKI MANIPULATORÓW ROBOTÓW
Wykład VII Ruch harmoniczny
Politechnika Rzeszowska
Faraday's Magnetic Field Induction Experiment
Oddziaływania elektromagnetyczne c.d.
Pitagoras.
Metody pomiaru indukcji magnetycznej
Ruch harmoniczny prosty
Podsumowanie W5: J L S  model wektorowy: jeśli , to gdzie
Efekty galwanomagnetyczne
GMR, spin valve & pseudo spin valve T.Stobiecki Katedra Elektroniki AGH 10 wykład
Spin depend electron transport: AMR, GMR Lecture 2.
Nadprzewodnictwo AGH, WGiG, ZiIP Katarzyna Sobczyk Karolina Więcek.
ﴀ Wojciech Gawlik – Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05, Wykład 51 Podsumowanie W4 Oddziaływanie spin-orbita  – pochodzi od magnet. mom. dipolowego,
PRZYKŁADY Metody obrazowania obiektów
Zasada działania prądnicy
Dynamika bryły sztywnej
Bezszczotkowy silnik prądu stałego
Trochę matematyki Przepływ cieczy nieściśliwej – zamrozimy ciecz w całej objętości z wyjątkiem wąskiego kanalika o stałym przekroju – kontur . Ciecz w.
Indukcja elektromagnetyczna
38. Wykres przedstawia zależność od czasu prędkości pewnego ciała
PRZYKŁADY Metody obrazowania obiektów
Streszczenie W10: dośw. Sterna-Gerlacha (wiązka atomowa – kwantyzacja
Zaawansowane materiały - materiały fotoniczne
Podstawy teorii spinu ½
Superpozycja natężeń pól grawitacyjnych
Zapis prezentacji:

1. 2xJJ = SQUID 2. JJ = qubit (Wykład 3) Czy obiekty makroskopowe zachowują się kwantowo?

SQUID Superconducting Quantum Interference Device

V Rb=200W Bias resistor Wiring a SQUID… 3

SQUID - Electrical circuit Ip = persistent current = nadprzewodzący prąd wirowy – strumień magnetyczny przez pętle SQUIDa, j - faza „magnetyczna”

Critical current of the SQUID Dla F = F0/2 => g1 = 0, g2 = p => Ij1 = 0, Ij2 = 0 => dowolnie mały prąd zasilający Ib spowoduje włączenie się SQUIDu SQUID = JJ z regulowanym polem magnetycznym prądem krytycznym

Fraunhofer pattern for SQUID F/F0 Symmetric Squid is superconducting analog of 2 slits optical interferometer: applied flux - F  d*sinq - path difference Flux quantum – F0  l – wavelength For symmetric SQUID (2 x JJ):

SQUID Świat Nauki, X 1994, John Clarke

SQUID – różne konfiguracje

Moje obecne projekty… Signal SQUID Reference SQUID magnetic film 50 W coaxial lines for SQUID read-out

Pomiar magnetyzacji klastrów Magnetization coupled to SQUID F = F0 + DF(M) a. DP(IB0) IB0 b. Fig.8. Principle of measuring the cluster magnetization with SQUID. Simplified circuit (a). Two S-curves for opposite magnetization orientation (b).

SQUID – on chip design warstwa magnetyczna Złącza Josephsona

Voltage vs. phase Normal metal Superconductor Voltage drop forces current Superconductor Phase drop imposes current R r<<R The biggest phase drop in the loop on the weakest weak link All voltage drops on R

Atomic Squid…-mój poprzedni projekt 13/19 or V IAC

few channels, {ti} tunable Atomic contact 14/19 S Al film Δx pushing rod counter-support Elastic substrate Δz few channels, {ti} tunable {ti} measurable

Fraunhofer pattern for ATOMIC SQUID I0-switching current of junction alone When SQUID switches, phase across JJ is the same independently of applied magnetic flux => interference pattern is current-phase relation of atomic contact

JJ - sztuczny atom d Dyskretne poziomy energetyczne U(d) Y0(d) Dyskretne poziomy energetyczne Superpozycja stanów, qubit Oscylacje Rabiego = deterministyczna ewolucja wektora stanu Sfera Blocha

JJ = nieliniowa indukcyjność Kwantowy oscylator nieharmoniczny, Odległość między poziomami energetycznymi NIE jest ta sama = L nonlinear = Co oznacza nieliniowość indukcyjności?

Skwantowane energie w tilted washboard potential PRL, John M.Martinis et. al, Energy-Level Quantization in the Zero-Voltage State of a Current-Biased Josephson Junction

Experimental evidence(1)

Experimental evidence(2)

Limit klasyczny

Jak odróżnić stan wzbudzony od podstawowego? John M. Martinis, Superconducting phase qubits

Prototyp qubitu – spin w polu magnetycznym Geometryczna reprezentacja 2-level system – Bloch sphere Wektory bazowe: -spin równoległy do osi oz |0>; -spin antyrównoległy do osi oz |1>

B=Bz Stany |0> i |1> są stanami własnymi dla B =Bz Stan startowy: Stan końcowy: Precesja spinu wokół osi OZ || B z prędkością kątową:

B= (Bxcos(wt), 0, Bz) Rabi oscillations W rezonansie spin rotujący wokół Bz widzi stałe pole magnetyczne w kierunku osi Y’ => zaczyna względem niego obracać się* X’Y’ obraca się z wp względem osi OZ => rotating frame approximation *Można pokazać, że sinusoidalne pole w kierunku osi OX składa się z dwóch pól wirujących w przeciwnych kierunkach z prędkością w i amplitudą równą połowie amplitudy pola sinusoidalnego