Prezentację wykonała: Anna Jasik Instytut Fizyki Zachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny Badanie właściwości nieliniowych światłowodów i innych tlenkowych.

Slides:



Advertisements
Podobne prezentacje
T47 Podstawowe człony dynamiczne i statyczne
Advertisements

Przez stulecia fotony były najważniejszym narzędziem poznawania materii począwszy od światła słonecznego do lasera. Claudio Pellegrini i Joachim Stoehr.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 12 1/17 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska soczewka dokonuje 2-wym. trafo Fouriera przykład.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 12 1/12 Podsumowanie W11 Optyka fourierowska Optyka fourierowska 1. przez odbicie 1. Polaryzacja przez odbicie.
prawa odbicia i załamania
Podsumowanie W2 Widmo fal elektromagnetycznych
Wojciech Gawlik - Optyka, 2007/08. wykład 13 1/23 D. naturalna Podsumowanie W12 Dwójłomność Dwójłomność x y z nxnx nyny nznz - propagacja w ośrodku dwójłomnym.
Wojciech Gawlik - Optyka, 2006/07. wykład 14 1/22 Podsumowanie W13 Źródła światła Promieniowanie przyspieszanych ładunków Promieniowanie synchrotronowe.
Wstęp do optyki współczesnej
FALE Równanie falowe w jednym wymiarze Fale harmoniczne proste
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Wykład 6
Rozpraszanie światła.
Optyka nieliniowa Daniel T. Gryko
Obrazy otrzymywane za pomocą zwierciadła wklęsłego
Lasery półprzewodnikowe kontra lasery argonowe.
Fale t t + Dt.
OPTOELEKTRONIKA Temat:
Lasery przemysłowe Laser Nd:YAG – budowa i zastosowanie
Optoelektronika i fizyka materiałowa 1 Zakład Optoelektroniki IF PS dr hab. inż. Prof. PS - Sławomir M. Kaczmarek dr hab. inż. Prof. PS - Sławomir M. Kaczmarek.
DIELEKTRYKI TADEUSZ HILCZER
Radosław Strzałka Materiały i przyrządy półprzewodnikowe
WYKŁAD 10 ATOMY JAKO ŹRÓDŁA ŚWIATŁA
Interferencja polaryzacja polaryzator analizator
Właściwości optyczne kryształów
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Kwantowa natura promieniowania
FIZYKA dla studentów POLIGRAFII Fale elektromagnetyczne
, Prawo Gaussa …i magnetycznego dla pola elektrycznego…
Optoelectronics Podstawy fotoniki wykład 3 EM opis zjawisk świetlnych.
WARUNKI BRZEGOWE. FALE NA GRANICY OŚRODKÓW
Photonic Crystal Fiber
Lasery VCSEL i ich odmiany długofalowe
Elektryczność i Magnetyzm
Ultrakrótkie spojrzenie na przetwarzanie częstości światła
Interferencja fal elektromagnetycznych
Metody modulacji światła
1 WYKŁAD WŁASNOŚCI PRZEJŚĆ WYMUSZONYCH 1.Prawdopodobieństwo przejść wymuszonych jest różne od zera tylko dla zewnętrznego pola o częstości rezonansowej,
Zjawisko EPR Struktura i własności kryształu LGT Widma EPR Wnioski
Wykład z cyklu: Nagrody Nobla z Fizyki:
Fale oraz ich polaryzacja
WYKŁAD 6 Techniki specjalne w spektroskopii Ramana (SRS, SERS, rozpraszanie hiperramanowskie, CARS) Prof. Dr Halina Abramczyk Technical University of.
mgr Aldona Kwaśniewska
Politechnika Rzeszowska
Generacja krótkich impulsów, i metoda autokorelacyjna pomiaru czasu trwania impulsów femtosekundowych.
Treści multimedialne - kodowanie, przetwarzanie, prezentacja Odtwarzanie treści multimedialnych Andrzej Majkowski informatyka +
Symetria kryształów Elementy symetrii kryształów – prawidłowe powtarzanie się w przestrzeni jednakowych pod względem geometrycznym i fizycznym części kryształów:
Optyczne metody badań materiałów
Światłowody.
WYKŁAD 9 ODBICIE I ZAŁAMANIE ŚWIATŁA NA GRANICY DWÓCH OŚRODKÓW
Lasery ceramiczne.
WYKŁAD 8 FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W OŚRODKU JEDNORODNYM I ANIZOTROPOWYM
WYKŁAD 12 INTERFERENCJA FRAUNHOFERA
LABORATORIUM SPEKTROSKOPII RAMANA I PODCZERWIENI
EMISJA POWIERZCHNIOWA CZY KRAWĘDZIOWA ?
Prezentacja przygotowana przez Elżbietę Gęsikowską
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Anteny i Propagacja Fal Radiowych
Fala płaska: polaryzacja, moc, energia.
Dynamika bryły sztywnej
Promieniowanie rentgenowskie
3. Materiały do manipulacji wiązkami świetlnymi
Prowadzący: Krzysztof Kucab
Podstawowe prawa optyki
Podsumowanie W1 własności fal EM – polaryzacja – superpozycja liniowych, kołowych oddz. atomu z polem EM (klasyczny model Lorentza): E x  P =Nd 0 - 
Optyczne metody badań materiałów
Optyczne metody badań materiałów
Materiały magnetooptyczne
Optyczne metody badań materiałów – w.2
Nieliniowość trzeciego rzędu
OPTYKA FALOWA.
Optyczne metody badań materiałów
Zapis prezentacji:

Prezentację wykonała: Anna Jasik Instytut Fizyki Zachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny Badanie właściwości nieliniowych światłowodów i innych tlenkowych materiałów nieliniowych

Optyczne zjawiska nieliniowe Nieliniowość II rzędu (m.in.): o Generacja drugiej harmonicznej, o Mieszanie trzech fal, o Zjawisko elekrtoopytczne, Nieliniowość III rzędu (m.in.): o Wymuszone rozproszenie Ramana, o Wymuszone rozproszenie Brilliouina, o Mieszanie czterech fal, o Samomodulacja fali,

Nieliniowość II rzędu: Generacja drugiej harmonicznej Dla małych natężeń światła polaryzacja zależy liniowo od natężenia pola elektrycznego E: gdzie nosi nazwę podatności elektrycznej. Gdy natężenie pola elektrycznego E wzrasta, polaryzacja ośrodka przestaje zależeć liniowo od E. Ponieważ podatność elektryczna nie jest w ogólności wielkością skalarną lecz tensorem:

Właściwości kryształu, które powinny być brane pod uwagę w procesie generacji SHG: 1.Własności nieliniowe materiału 2.Własności dyspersyjne n( 3.Prędkość grupowa (group delay) 4.Próg uszkodzenia kryształu (demage treshold) Schemat układu do pomiaru SHG

, Laser tytanowo- szafirowy Ośrodkiem czynnym lasera tytanowo-szafirowego (Ti: Al 2 O 3 ) jest kryształ szafiru Al 2 O 3 domieszkowany TiO 3. Zakres strojenia [nm] dla harmonicznej podstawowej nm dla drugiej harmonicznej nm dla trzeciej harmonicznej nm dla czwartej harmonicznej nm czas trwania impulsu: od kilku ps do 10 fs, w specjalnych wypadkach nawet 5 fs, (generacja tak krótkich impulsów światła jest możliwa dzięki zjawisku pasywnej synchronizacji modów) częstotliwoścć powtarzania impulsu : 70 – 90 MHz, Średnia moc wyjściowa: 0.5 – 1.5 W,

Schemat lasera femtosekundowego ze wzmacniaczem S. Backus, J. Peatross, C.P. Huang, M.M. Murnane, H.C. Kapteyn, Opt. Lett. 19, 2000 (1995). Typowy schemat femtosekundowego lasera Ti:S.

Laser pompowany jest innym laserem o długości fali 514 – 532nm, Laser tytanowo- szafirowy

Praktyczne aspekty generacji drugiej harmonicznej W układach mających makroskopowy środek inwersji nie można generować drugiej harmonicznej. Zależność polaryzacji P od natężenia pola elektrycznego E w układach bez makroskopowego środka inwersji Generacja drugiej harmonicznej ogranicza się więc do: a) kryształów pewnych klas (które nie mają środka inwersji), b) powierzchni, Ważnym warunkiem jest dopasowanie fazowe, gdyż dla, natężenie drugiej harmonicznej I(2) osiąga maksimum.

Dopasowanie fazowe – jest możliwe w kryształach dwójłomnych, które mają dwa współczynniki załamania: n o – współczynnik załamania promienia zwyczajnego n e – współczynnik załamania promienia nadzwyczajnego n e (2 n( 1 ) W warunkach dopasowania fazowego łatwo osiągnąć 20% sprawność konwersji (przy jednokrotnym przejściu przez kryształ). Można te kryształ umieścić we wnęce rezonatora dla zwiększenia natężenia fali harmonicznej jak i wydajności procesu. Praktyczne aspekty generacji drugiej harmonicznej

Kryształ LiNbO 3. W krysztale tym realizuje się niezwykle efektywnie dopasowanie fazowe pod kątem 90, czyli kulista powierzchnia współczynników załamania składowej zwyczajnej podstawowej promienia zwyczajnego nie przecina elipsoidalnej powierzchni składowej nadzwyczajnej drugiej harmonicznej promienia nadzwyczajnego, lecz jest do niej styczna. Kąt dopasowania fazowego dla kryształu LiNbO3 wynosi 90 dopiero wtedy, gdy temperatura kryształu zostanie podwyższona do około 160C. Dopasowanie fazowe pod kątem 90. Przy generowaniu drugiej harmonicznej za pomocą impulsów femtosekundowych ważne są nie tylko własności nieliniowe kryształów (2), ale również ich własności dyspersyjne. Kryształ LiNbO 3 – I typ (DFG)

Rys. Współczynniki załamania promienia zwyczajnego i nadzwyczajnego dla kryształu LBO Rys. Zależność natężenia drugiej harmonicznej od kąta obrotu kryształu względem osi optycznej dla LBO Kryształ LBO

Dla kryształu LBO: λ = 1.064μm, n o (λ/2) = 1.614, n e (λ/2) = 1.556, n o (λ) = 1.598, = 32.75º II – typu: gdy mieszające się fale 1 i 2 mają polaryzacje ortogonalne, kryształy KTP, Praktyczne aspekty generacji drugiej harmonicznej Progi uszkodzenia kryształu LBO: Długość fali[nm] Współczynnik uszkodzenia kryształu (damage treshold) Powierzchniowy [GW/cm 2 ] 8,41,90,83 Objętościowy [GW/cm 2 ] 40

Schemat układu do pomiaru nieliniowości III rzędu DFWM – mieszanie czterech fal

Samoogniskowanie i deogniskowanie światła gdy n 2 >0, ośrodek nieliniowy działa jak soczewka skupiająca, gdy n 2 <0, ośrodek nieliniowy działa jak soczewka rozpraszająca,

Literatura: 1.Takatomo Sasaki, Yusuke Mori*, Masashi Yoshimura, Yoke Khin Yap, Tomosumi Kamimura, Recent development of nonlinear optical borate crystals: key materials for generation of visible and UV light, Materials Science and Engineering, 30 (2000) 1±54 2.H. Kimura, K. Ishioka, Estimation of SHG properties on polycrystalline Ba(B 1-x M x )2O4 (M: Al. or Ga), Journal Of Materials Science Letters 16 (1997) 1375– Halina Abramczyk, Wstęp do spektroskopii Laserowej, PWN, J. Petykiewicz, Wybrane zagadnienia optyki nieliniowej, Wyd. PW, Warszawa Jian Lin a,*, Wenhai Huang a, Zhengrong Sun b, Chandra S. Ray c, Delbert E. Day; Structure and non-linear optical performance of TeO2–Nb2O5–ZnO glasses; Journal of Non- Crystalline Solids 336 (2004) 189–194 6.P. F. Moulton; Spectroscopic and laser characteristics of Ti:A120 3