Pobierz prezentację
Pobieranie prezentacji. Proszę czekać
OpublikowałMiłosz Kozak Został zmieniony 9 lat temu
1
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 101 Streszczenie W9: przybliżenie dipolowe stany niestacjonarne – niestacjonarne superpozycje stanów elektronowych promieniują polaryzacja składowych zeemanowskich = wynik szczególnej ewolucji stanów niestacjonarnych w polu B reguły wyboru – konsekwencja zasad zachowania (pędu, krętu, rzutu krętu)
2
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 102 Polaryzacja światła w ef. Zeemana w stanie stacjonarnym D = 0, ale pod wpływem fali EM niestacjonarna superpozycja: (0)=cos U 100 + sin U 21m (t) =cos U 100 + sin e -i( +m )t U 21m D (t)= (t)|D| (t) m = +1 D x +1 = – d cos ( + ) t D y +1 = – d sin ( + ) t D z +1 = 0 2p 1s (normalny ef. Zeemana, S=0) B || 0z m = –1 D x –1 = + d cos ( – ) t D y –1 = – d sin ( – ) t D z –1 = 0 m = 0 D x 0 = D y 0 = 0 D z 0 = d 2 cos t – rotacja wektora D +1 (t) w płaszcz. x-y wokół 0z z częstością + z B – rotacja wektora D –1 (t) w płaszcz. x-y wokół 0z z częstością – z B – oscylacja wektora D 0 (t) wzdłuż 0z z częstością z B
3
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 103 0 – 0 0 + Obserwacja oscylujący dipol fale EM o częst. 0, 0 i polaryzacji wynikającej z polaryzacji dipola i z poprzeczności fal : m= 1, m=0, m= 1 m= +1 m= –1 || tylko liniowa polaryz. , – – + + tylko kołowa polaryz. +, – obserwacja || B: z B obserwacja B: z B 0 – 0 0 + B=0 Ba 138, Ba 137, Ba 136 Przykład – ef. Zeemana linii 553,5 nm Ba ( 1 S 0 - 1 P 1 )
4
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 104 Absorpcja i emisja światła przejścia wymuszone przez zewn. pole EM, rach. zaburzeń zal. od czasu: H=H 0 +W(t) W(t)= – D E sin t = W sin t @ t=0, | (0) = | i | (t) = c n (t)| n fifi t, P i-f =P( ) ma max. 0, Gdy fi, A + 1/ << A – 1 fifi fi > 0 Gdy – fi, A + 1 >> A – 1/ ifif fi < 0 A + A – emisja (wymuszona) absorpcja Em. spont. – QED
5
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 105 rezonans optyczny * inne stany mniej ważne (przybliżenie dwupoziomowe, rezonansowe) Gdy 0 (stacjon. zaburz.), |A + | | A – | - mieszanie stanów przez stałe pole zagadnienie szerokości linii widmowych Gdy pole niemononchromatyczne – trzeba wycałkować P( ) po rozkładzie 0 prawdopod. przejścia na jednostkę czasu - współczynniki Einsteina Gdy poziomy nietrwałe – trzeba uśrednić po czasie uwzględniając fenomenologiczny opis emisji spont.: związek z relacją nieokreśloności: 4 /t linie widmowe to lorentzowskie krzywe rezonansowe o skończonej szerokości 0 0.5 1 fi 2/ fi P i-f t1t1 (|W| 2 /4 ħ 2 ) t 2 4/ t4/ t t2>t2>
6
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 106 Metody doświadczalne fizyki atomowej Gaz, ew. ukierunkowane wiązki at/mol. (w fazie ciekłej/stałej – silne oddz. międzycząstkowe zmieniają strukturę poziomów i własności) Elementarne warunki prowadzenia doświadczeń: dostępność swobodnych atomów/molekuł możliwość ich obserwacji a)bezpośr. – wizualizacja b)obserwacja emisji św. c)obserwacja absorpcji św. - bezpośr. ubytek fotonów - pośrednio wzbudzenie określ. stanu at. wtórny proces (emisja fotonu, ładunku – jonizacja, reakcja chemiczna) kontrola stanu atomów za pomocą zewn. czynników a)modyfik. struktury (ef. Zeemana/Starka, opt. nieliniowa, „atom ubrany”) b)manipulacja ruchem atomów w fazie gazowej c)obserwacja emisji św. tylko wizualizacja tylko natężenie analiza spektralna Obiekt badań - atomy/cząsteczki
7
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 107 Cele: 1.struktura poziomów energetycznych (dla testów modeli teor., dla określenia własności materii, dla wzorców czasu i częstości (zegary atomowe) + metody analityczne 2.prawdopodobieństwa przejść (czasy życia) (dla określenia elem. macierzowych, dla badań linii widmowych, dla badań oddz. atomów z zewn. czynnikami,....) 3.oddz. atomów z zewn. czynnikami a) z polami (dokładniejsze pomiary ; mechanizm oddz.; badania i wytw. pól EM o nowych własnościach (optyka kwant.); teoria pomiarów; inform. kwant.) b) z innymi atomami (zderzenia) 4.„nowe atomy” (atomy ‘egzotyczne’, rzadkie lub nietrwałe izotopy, atomy w stanie degener. kwant.)
8
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 108 Ale! przejścia wew. 1-100 keV (prom. X) ultra-zimne atomy 10 -11 eV (100 nK) Metody: 1. Spektroskopia (UV-VIS-IR, rf), laserowa, jonizacyjna 2. Pomiary czasowych zmian emisji po imp. wzbudzeniu, szerokości linii 3-4. Metody niestandardowe: ultra-precyz. spektroskopia, chłodzenie i pułapkowanie, pomiary pojedynczych atomów. typowe energie 1-10 eV: IR-UV (VUV)
9
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 109 Problemy: a) techniczne: b) fizyczne: dostępność źródeł światła (odpow., natęż., selektywność – monochr.) możliwość „trzymania” atomów (pułapkowania) czuła detekcja, dokładne pomiary zdolność rozdzielcza.... - kwantowe superpozycje stanów atomowych/fotonowych (np. stany splątane) - przeskoki kwantowe - fotony w nowych środowiskach (fotonika, nanostruktury) oddz. promieniowania z materią Np. Balmer model Bohra, str. subt. spin, QED dośw. Lamba-Retherforda, t. słabych oddz. niezachowanie parzystości,.... weryfikacja teorii dośw. teoria -oddz. pojed. atomów z pojed. fotonami -‘nowe stany materii’ - degeneracja kwantowa (BEC, zimne fermiony) „dośw. mechanika kwant.”....
10
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 1010 1665 Isaac Newton (rozszczepienie światła na składowe) Wielkie eksperymenty 1814 Joseph von Fraunhoffer (linie absorpcyjne w widmie słonecznym) 1860 Robert Bunsen & Gustav Kirchhoff (spektroskop pryzmatyczny) 1885 Johan Jakob Balmer (widmo wodoru) 1889 Johannes R. Rydberg fizyki atomowej -prehistoria
11
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 1011 Rabi Nobel 1944 Stern Nobel 1943 Wielkie eksperymenty Raman Nobel 1930 Franck & Hertz Nobel 1925 Stark Nobel 1919 Barkla Nobel 1917 Wien Nobel 1911 Pauli Nobel 1945 - historia Planck Nobel 1918 Schrödinger & Dirac Nobel 1933 Heisenberg Nobel 1932 de Brogllie Nobel 1929 Bohr Nobel 1922 Einstein Nobel 1921 (związek z teorią) Lorentz & Zeeman Zeeman Nobel 1902 Roentgen Nobel 1901
12
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 1012 Wielkie eksperymenty - E. Cornell, W. Ketterle, C. Wieman Nobel 2001 S. Chu, C. Cohen-Tannoudji, W. Phillips Nobel 1997 N. Ramsey, H. Dehmelt & W. Paul Nobel 1989 N.Basow,A.Prochorow, Ch. Townes, Nobel 1964 Laser N. Bloembergen & A. Schawlow Nobel 1981 A. Kastler Nobel 1966 W.E. Lamb Nobel 1955 przesunięcie Lamba spektroskopia laserowa pompowanie optyczne chłodzenie laser. & pułapki atom. spektr. Ramsey’a & pułapki jonowe BEC III rok! era nowożytna
13
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 1013 Dośw. Francka-Hertza James Franck & Gustav Hertz – dośw. 1913, 1925 Gdy w bańce próżnia: -elektrony emitowane z K, przyspieszane przez V S -między S i A stały potencjał hamujący (ok. 0,5 V) -gdy V S , I A (wzrost en. kinet. elektronu) Gdy w bańce pary Hg: -przy określonym V S, spadek I A ( V S =4,9 V) -również przy 2V S, 3V S,... spadek I A Zderzenia el. z atomami: -sprężyste, gdy atom nie przejmuje energii elektronu -niesprężyste, gdy en. kin. el. en. wewnętrzna atomu (proces rezonansowy)
14
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 1014 Dośw. F-H c.d. ifif Interpretacja: Wnioski: dowód kwantyzacji energii w atomie („niespektroskopowy”), możliwość selektywnego wzbudzania określonych poz. atomowych (inne reguły wyboru niż dla wzbudzania przez absorpcję światła) niesprężyste zderzenia e-Hg wzbudz. atomu, strata en. elektronu, spadek I A (może być wielokrotny przekaz en. kinetycznej) po wzbudzeniu Hg reemisja fotonów (wzbudzone pary Hg świecą) 253,7 nm widmo lampy Hg widmo emisji z bańki
15
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 1015 Doświadczenie Sterna-Gerlacha skolimowana (szczeliny) wiązka at. Ag w próżni (st. podst.: 5s 2 S 1/2, l=0) obserwacja obrazu wiązki na okienku aparatury w niejednor. polu mgt. oddz. z dipolem mgt.: V= – B obserwowano:B=0 B0B0 Wnioski: kwantyzacja przestrzenna krętu, możliwy pomiar atom. mom. mgt. dowód spinu (l=0, a jednak 0) (dośw. 1920, Stern 1943) Met. S-G pozwala na przygotowanie czystego stanu kwantowego, jego selekcję i analizę oczekiwanie klas. (dla l 0 ) B0B0 B=0B=0 =l+s=l+s = – l
16
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 1016 Metodyka ħħ -ogranicz. zdoln. rozdz. (szer.instr.) -ogr. czułość (droga opt.) I0I0 T np. widmo Fraunhoffera klasyczna metodyka: spektroskop/ monochromator detektor próbka źródło – lampa spektr. Pomiar wymaga przezroczystego ośrodka ! pomiarów spektroskopowych
17
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 1017 aparaturowe ograniczenia zdolności rozdz. instr ogranicz. fizyczne kwestia szerokości linii widmowych Dokładność pomiarów spektroskopowych rozwój technik pomiarowych poprawa dokładności Balmer n (model Bohra) Zeeman, Lorentz Spin, str. subtelna interferometry str. nsbt. ponadto możliwe: – rozszerzenie zderzeniowe, – rozszerzenie przez skończony czas oddziaływania gaz – ef. Dopplera rozszerzenie dopplerowskie fundamentalne ograniczenie – rel. Heisenberga: naturalna szerokość linii spektralnych
18
Wojciech Gawlik - Struktury Atomowe i Molekularne, 2004/05. wykład 1018 Zmniejszenie rozszerz. dopplerowskiego na ogół D 100 nat ale D gdy: T 0 gaz skolimowana wiązka atom./molek. + prostopadłe wzbudzanie i obserwacja metody radiospektroskopii, spektroskopii laserowej, chłodzenie i pułapkowanie atomów i jonów k
Podobne prezentacje
© 2024 SlidePlayer.pl Inc.
All rights reserved.