PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW

Name: PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW
Uploaded: 2018-01-12T08:11:51+00:00
Duration: PTM8S58
Channel: Gustaw Laskowski
Description: PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW

PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW
WYKŁAD 15 PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW

Rura wyładowcza; odkrycie nowego nieznanego promieniowania X, Roentgen, 1895 r.
Szczegóły eksperymentu: rura umieszczona w czarnym kartonie, na zewnątrz ekran pokryty platynocyjankiem baru, wyładowanie w rurze wywołuje świecenie ekranu; pierwsze obrazy rtg duża przenikalność nowego promieniowania Promieniowanie rtg; promieniowanie elektromagnetyczne o energiach fotonu od 1 – 100 keV, długościach fali od 0.1 – 10 Å

próżnia, brak absorpcji i załamania
Przenikalność krótkofalowego promieniowania e-m, a klasyczny opis oddziaływania fali e-m z ośrodkami materialnymi: próżnia, brak absorpcji i załamania ośrodek materialny o współczynniku załamania n; absorpcja i załamanie

Zespolony współczynnik załamania ośrodka materialnego w pobliżu rezonansu, model Lorentza

Rzeczywisty współczynnik załamania typowego ośrodka materialnego, model Lorentza
Dla dużych częstości n → 1, elektrony „nie nadążają” za polem elektrycznym

Dlaczego w rzeczywistości jest inaczej?
Klasycznie promieniowanie X wydaje się zupełnie nieszkodliwe (brak oddziaływania) Dlaczego w rzeczywistości jest inaczej? Kwantowa natura fali elektromagnetycznej (efekt fotoelektryczny) dla krótszej długości fali wiązka promieniowania o tej samej mocy zawiera mniejszą liczbę fotonów o większej energii; dla bardzo krótkiej długości fali obserwujemy absorpcję dużej energii (foton X) w małej objętości ośrodka Dla fal optycznych energia zaabsorbowana lokalnie jest znacznie mniejsza

Kwanty promieniowania e–m o tak dużej energii w atomach?
Owszem, ale przejścia z udziałem wewnętrznych (nie zewnętrznych) elektronów w cięższych atomach Np. atomy wodoropodobne o dużym Z Dla Z = 30 energie przejść emisyjnych są ≤ 12.2 keV seria K n = 1 seria L n = 2 seria M n = 3 seria N n = 4

Powstawanie serii K, L i M w widmie rentgenowskiego promieniowania charakterystycznego
Copyright © Springer-Verlag, The Physics of Atoms and Quanta by Hermann Haken and Hans Christoph Wolf Copyright © for the Polish edition by Wydawnictwo Naukowe PWN SA, Warszawa 2002

Jonizacja (strzałka do góry)
Powstawanie serii K, L i M w widmie rentgenowskiego promieniowania charakterystycznego Jonizacja (strzałka do góry) Przejścia z wyższych zapełnionych poziomów na opróżniony poziom (strzałki w dół) z emisją promieniowania Copyright © Springer-Verlag, The Physics of Atoms and Quanta by Hermann Haken and Hans Christoph Wolf Copyright © for the Polish edition by Wydawnictwo Naukowe PWN SA, Warszawa 2002

Struktura subtelna w widmie promieniowania rtg
zniesienie degeneracji orbitalnej (różne ekranowanie) i oddziaływanie spin – orbita Copyright © Springer-Verlag, The Physics of Atoms and Quanta by Hermann Haken and Hans Christoph Wolf Copyright © for the Polish edition by Wydawnictwo Naukowe PWN SA, Warszawa 2002

Położenia linii emisyjnych i krawędzi absorpcji dla różnych pierwiastków

Energie przejść: Ekranowanie tylko przez elektrony na niższych powłokach; 1 dla K i prawie 8 dla L Prawo Moseleya:

Wykres Moseleya dla krawędzi absorpcji różnych pierwiastków
Rozbieżność dla większych Z – wskutek sprzężenia spin – orbita Copyright © Springer-Verlag, The Physics of Atoms and Quanta by Hermann Haken and Hans Christoph Wolf Copyright © for the Polish edition by Wydawnictwo Naukowe PWN SA, Warszawa 2002

Wytwarzanie promieni rtg, lampa rtg

Promieniowanie z lampy rtg; widmo ciągłe

Widmo ciągłe; promieniowanie hamowania
Copyright © Springer-Verlag, The Physics of Atoms and Quanta by Hermann Haken and Hans Christoph Wolf Copyright © for the Polish edition by Wydawnictwo Naukowe PWN SA, Warszawa 2002 jądro + szybki elektron → jądro + wolny elektron + hν

Widmo ciągłe; promieniowanie hamowania, rozkład przestrzenny

Widmo ciągłe i liniowe, zależność od napięcia

Przykład: antykatoda z Rh
Widmo ciągłe i liniowe, zależność od napięcia i od materiału antykatody Przykład: antykatoda z Rh Dla V0 > 0.5 kV linie serii M Dla V0 > 3 kV linie serii M i L Dla V0 > 23 kV linie serii M, L i K Widmo liniowe obserwujemy, gdy energia elektronów qeV0 (zatem także maksymalna energia kwantu X) przekracza krawędź absorpcji dla danej serii

Rentgenowskie widma absorpcyjne i emisyjne
platyna Copyright © Springer-Verlag, The Physics of Atoms and Quanta by Hermann Haken and Hans Christoph Wolf Copyright © for the Polish edition by Wydawnictwo Naukowe PWN SA, Warszawa 2002

Efekt konkurencyjny do emisji promieniowania rtg
Efekt Augera Efekt konkurencyjny do emisji promieniowania rtg NX liczba fotonów X Copyright © Springer-Verlag, The Physics of Atoms and Quanta by Hermann Haken and Hans Christoph Wolf Copyright © for the Polish edition by Wydawnictwo Naukowe PWN SA, Warszawa 2002

Zależność współczynnika Augera od liczby Z

Spektroskopia fotoelektronowa (XPS – X-ray Photoelectron Spectroscopy)

PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW

Podobne prezentacje

Prezentacja na temat: "PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW"— Zapis prezentacji:

Podobne prezentacje

О projekcie

Zwrotny adres

Wejść

Zaloguj się poprzez sieć społeczną:

PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW

Podobne prezentacje

Prezentacja na temat: "PROMIENIOWANIE X, A ENERGETYCZNA STRUKTURA ATOMÓW"— Zapis prezentacji:

Podobne prezentacje

О projekcie

Zwrotny adres