Elektryczność i Magnetyzm

Prezentacja na temat: "Elektryczność i Magnetyzm"— Zapis prezentacji:

1 Elektryczność i Magnetyzm
Wykład: Jan Gaj Pokazy: Tomasz Kazimierczuk/Karol Nogajewski, Tomasz Jakubczyk Wykład dwudziesty pierwszy 29 kwietnia 2010

2 Z poprzedniego wykładu
Pomiar podatności ferromagnetyka – znaczenie geometrii Temperatura Curie Domeny: obserwacja (efekt Faradaya, MFM), powstawanie, ścianki, efekt Barkhausena Histereza: parametry, praca, klasyfikacja magnetyków, rola anizotropii, etapy magnesowania

3 Faza napięcia w zwojnicy
U -I Po wprowadzeniu ferromagnetyka zwiększa się składowa napięcia zgodna w fazie z natężeniem Wniosek: rdzeń jest źródłem strat energii Mechanizmy strat: prądy wirowe, histereza

4 Pomiar przenikalności magnetycznej
Zwojnica toroidalna z rdzeniem magnetycznym (liniowym) – model wyidealizowany X Y U ~

5 Rdzeń zamknięty: gdzie są zwoje?
Przenikalność rdzeni ferromagnetycznych jest rzędu setek, tysięcy, i więcej Przybliżenie: cały strumień w rdzeniu S L1 L2 l Prawo Ampère’a Porównajmy: indukcyjność zwojnicy bez rdzenia zależy od jej długości

6 Rdzeń ze szczeliną Zwojnica toroidalna z rdzeniem magnetycznym (liniowym) – model wyidealizowany X Y U ~

7 Rdzeń zamknięty: szczelina
Prawo Ampère’a Jedno B z warunku ciągłości L1 L2 L bardzo maleje ze względu na czynnik  Ze zmiany L można obliczyć 

8 Nasycenie rdzenia prądem zmiennym
H B Natężenie prądu (i pola H) Czas Krzywa namagnesowania B(H) Strumień pola B Napięcie indukcji

9 Mikroskopowy moment magnetyczny
Model: elektron krążący po orbicie kołowej o promieniu R Moment pędu Natężenie prądu Moment magnetyczny Namagnesowanie

10 Diamagnetyzm: indukcja w mikroskali
Strumień magnetyczny przez orbitę elektronu (jeśli jest prostopadła do pola) Pole elektryczne indukcji Moment siły Zmiana momentu magnetycznego daje

11 Diamagnetyzm idealny w nadprzewodniku
Duży rozmiar Równania Londonów (1935) Heinz i Fritz Londonowie (1953) Z prawa indukcji Faradaya Elektrony w polu elektrycznym Jeśli stała całkowania = 0 Z prawa Ampère’a: Rząd wielkości  w metalu: dziesiątki nanometrów

12 Równania Londonów Zakładają stałą całkowania równą zeru, dzięki temu opisują efekt Meissnera. Stosują się tylko do nadprzewodników I rodzaju Głębokość wnikania pola określa warstwę, w której płyną prądy wirowe ekranujące wnętrze nadprzewodnika

13 Jak wylosować przypadkowo kierunek?
Losowanie kąta ? z Mała powierzchnia – będzie gęściej  y  x

14 Całkowanie po kącie bryłowym
  x y z Pole paska Rozwiązanie: trzeba losować cos 

15 Paramagnetyzm: odpowiednik polaryzacji orientacyjnej
Przybliżenie klasyczne: wszelkie ustawienia momentu magnetycznego możliwe Energia momentu magnetycznego w polu Gęstość prawdopodobieństwa ustawienia momentu magnetycznego

16 Przypadek skrajnie kwantowy – spin 1/2
Tylko dwie wartości pmz = pm gdzie