Wykład IV 1. Zasada zachowania pędu 2. Zderzenia 3

Prezentacja na temat: "Wykład IV 1. Zasada zachowania pędu 2. Zderzenia 3"— Zapis prezentacji:

1 Wykład IV 1. Zasada zachowania pędu 2. Zderzenia 3
Wykład IV 1.Zasada zachowania pędu 2. Zderzenia 3. Moment siły i moment pędu. 4.Układ punktów materialnych. 5.Środek masy. 6. Dynamika bryły sztywnej 7. Twierdzenie Steinera 7. Zasada zachowania momentu pędu

2 III zasada dynamiki Newtona

3 III zasada dynamiki Newtona

4 Zasada zachowania pędu
Jeśli układ cząstek jest izolowany, to całkowity pęd układu nie zmienia się bo

5 Zasada zachowania pędu
Z III zasady dynamiki Newtona: F12 F21 1 2

6 Popęd Jeśli ciało oddziałuje z cząstką w pewnym przedziale czasowym (t1, t2), to całka Jest zwana popędem. Średnia siła w tym przedziale czasowym jest równa popędowi dzielonemu przez ten przedział czasowy:

7 Zależność między pędem a popędem
W inercjalnym układzie odniesienia

8 Przykład Zmiana pędu: -wektorowo: -skalarnie: Piłeczka jest:
-twarda ( np. golfowa),czas zderzenia Dt1 -miękka (tenisowa), czas zderzenia Dt2 FŚR jest ta sama, popęd taki sam ale Fmax jest większa dla twardej piłki, bo czas zderzenia jest krótszy. Pole pod wykresem tj. popęd

9 Zderzenia nieelastyczne elastyczne
(maksimum strat energii kinetycznej) (nie ma strat energii kinetycznej) Zderzenia nie zmieniają całkowitego pędu układu cząstek.

10 Jeśli cząstki przed lub po zderzeniu mają te same prędkości to zderzenie jest nieelastyczne.
Jeśli całkowita energia nie zmienia się to zderzenie jest elastyczne.

11 Zagadka. Jaki jest kąt miedzy kierunkami ruchu kul bilardowych pozderzeniu?
Zasada zachow. pędu (1) 90° (2) j2 j1 v2f podstawiając v1f Zasada zachow. energii stąd v1i

12 Ruch ciał o zmiennej masie - rakieta
mdv = -dmvex (1) Dzieląc (1) przez dt: F = mdv/dt = -vexdm/dt F nazywa się siłą ciągu. Jeśli dodatkowo działa jakaś siła zewnętrzna Przyśpieszenie rakiety: a = dv/dt = -(vex /m)dm/dt >0 Masa rakiety maleje w sposób ciągły w miarę zużywania się paliwa. Jeśli vex i dm/dt są stałe to przyśpieszenie rośnie aż do wyczerpania zapasu paliwa.

13 Ruch ciał o zmiennej masie - rakieta
Niech vex = const, i dla t = 0 m = m0 oraz v = v0. Z (1): dv = -vex dm/m Po scałkowaniu: Równanie Ciołkowskiego

14 Prędkość kątowa Przyśpieszenie kątowe

15 Moment siły

16 Moment siły t= r F sin  = r sin  F  = rpF Z definicji momentu siły:
Ft Fr

17 Ruch obrotowy Ft = m at = m  r
Załóżmy, że cząstka porusza się po okręgu. Niech na cząstkę działa siła F. Siła ta powoduje przyspieszenie styczne: at = r Z II zasady Newtona w kierunku stycznym: Ft = m at = m  r r Ft = m r 2  r ^  ^ F Ft at m r 

18 Ruch obrotowy rFt = mr2 ; niech Moment siły:  = rFt.
Moment siły ma kierunek: + z jeśli powoduje ruch w kierunku przeciwnym do ruchu wskazówek zegara - z w przeciwnym przypadku. r ^  ^ F Ft at m r 

19 Moment pędu (cząstki) O

20 L =Iw

21 II zasada dynamiki Newtona ; Zasada zachowania momentu pędu
(W inercjalnym układzie odniesienia) moment siły wypadkowej działającej na cząstkę jest równy szybkości zmian momentu pędu.

22 Układ wielu punktów materialnych
BRYŁA SZTYWNA

23 Układ punktów materialnych
Jeśli zdefiniujemy pewną wielkość fizyczną dla punktu materialnego, to wielkość całkowita odpowiadająca układowi punktów materialnych jest sumą tych wielkości dla wszystkich punktów wchodzących w skład układu. m1 m3 m2 p3 p2 p1 (całkowita) masa układu (całkowity) pęd układu (całkowita) energia kinetyczna układu

24 Środek masy Dla układu dyskretnego jest to punkt dla którego wektor położenia jest zdefiniowany następująco: z mi y r x gdzie M jest całkowitą masą. Dla bryły: Dla bryły symetrycznej środek masy=środkowi symetrii

25 II zasada dynamiki Newtona (dla układu cząstek)
W inercjalnym układzie odniesienia całkowita zmiana pędu układu cząstek jest proporcjonalna do wypadkowej sił zewnętrznych działających na ten układ dP dt Fzewn P

26 II zasada dynamiki Newtona (dla układu cząstek)
Fzewn W inercjalnym układzie odniesienia przyspieszenie środka masy układu cząstek jest proporcjonalne do wypadkowej sił zewnętrznych. acm

27 Całkowity pęd i środek masy
Całkowity pęd układu cząstek jest związany z prędkością środka masy tego układu

28 Układ punktów materialnych zastępujemy punktem o masie równej masie całego układu, położonym w punkcie, w którym znajduje się środek masy. Jeśli

29 Ruch środka masy – przykład
Układ izolowany: położenie środka masy nie zmienia się! Eksplodująca petarda.

30 Bryła sztywna Układ cząstek w którym odległości między cząstkami nie zmieniają się w czasie nazywa się bryłą sztywną. Dowolny ruch bryły sztywnej można traktować jako superpozycję ruchu translacyjnego (postępowego) i obrotowego. A

31 Ruch bryły sztywnej 1. Ruch postępowy środka masy
2. Obrót wokół środka masy Centre of mass End of hammer

32 przykład

33 II zasada dynamiki Newtona (VI) (moment pędu układu cząstek)
r r r zewn M r å M + å M = å M = wewn , i zewn , i zewn , i i i i (W inercjalnym układzie odniesienia) moment siły wypadkowej działającej na układ cząstek jest równy szybkości zmian momentu pędu:

34 Moment pędu układu punktów sztywno zamocowanych wokół osi:
Rozważmy układ punktów sztywno zamocowanych w płaszczyźnie x-y , obracający się wokół osi z. Całkowity moment pędu jest sumą momentów pędu każdej cząstki: (ri prostop. do vi ) v1 L jest w kierunku z. m2 j vi =  ri r2 r1 m1 i v2  r3 m3 v3 L =Iw Analog p = mv!!

35 Ustalona lub chwilowa oś obrotu (II ZDNewtona )
Przyspieszenie kątowe ciała obracającego się wokół ustalonej lub chwilowej osi obrotu jest proporcjonalne do składowej momentu sił zewnętrznych równoległej do osi obrotu.

36 II zasada dynamiki Newtona (dla ruchu obrotowego bryły sztywnej)
Dla symetrycznych brył sztywnych przyspieszenie kątowe jest proporcjonalne do momentu wypadkowej sił zewnętrznych.

37 Moment bezwładności A Układ cząstek : r’ dm ri’ mi Ciało stałe

38 Twierdzenie Steinera I = Icm + MD2 D=L/2 M cm x L I Ism

39 Momenty bezwładności R R R

40 Moment bezwładności L L

41 Moment pędu i prędkość kątowa
W ogólności, każda składowa całkowitego momentu pędu zależy od wszystkich składowych prędkości kątowej. r’

42 Moment pędu i prędkość kątowa
lub inaczej: Składowe diagonalne – momenty bezwładności względem odpowiednich osi układu współrzędnych; Składowe nie diagonalne – dewiacyjne momenty bezwładności:

43 Osie główne Dla bryły sztywnej zawsze można znaleźć 3 wzajemnie prostopadłe osie obrotu dla których jest zawsze równoległe do Są to tzw. osie główne, zaś momenty bezwładności wokół tych osi nazywają się głównymi momentami bezwładności. Jeśli bryła sztywna jest symetryczna, to osie główne są jednocześnie osiami symetrii. np. sześcian, kula.

44 Twierdzenie o równow. pracy i energii kinet. (całkowita energia kinet
Całkowita praca wykonana przez wszystkie siły (zewn. i wewn.) nad układem cząstek jest równa zmianie całkowitej energii kinet. układu T W lub

45 Całkowita energia kinetyczna bryły sztywnej
Jeśli środek masy jest w punkcie A:

46 Praca i energia Dwa sznury są nawinięte wokół dwóch dysków o różnych promieniach ale o tym samym momencie bezwładności I. Do ich końców przyłożono taką samą siłę F która spowodowała ich odwiniecie o tę samą długość. Początkowo dyski są nieruchome ; założyć, że sznury nie ślizgają się po dyskach. Który dysk ma większą prędkość kątową po pociągnięciu sznura? w2 w1 (a) 1 (b) 2 (c) 1=2 F F

47 Praca i energia Praca jest ta sama! W = Fd
Więc zmiana energii kinet. będzie też taka sama W = DK. w2 w1 Ponieważ I1 = I2 w1 = w2 F F d