Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie.

Prezentacja na temat: "Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie."— Zapis prezentacji:

1 Podsumowanie W11 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest możliwa tylko, gdy istnieje różnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są prawie jednakowo obsadzone. Wygodną metodą wytwarzania nierównowagowych rozkładów populacji jest pompowanie optyczne (zasada zachowania krętu w oddz. atom-pole). Pompowanie optyczne umożliwia wytwarzanie makroskopowej magnetyzacji gazów atomowych (cząsteczkowych) oraz czułą detekcję przejść rezonansowych (podwójny rezonans). Interferencja kwantowa stanów atomowych -) umożliwia pomiar struktur poz. energetycznych (dudnienia kwantowe, spektroskopia przecinania poziomów) oraz czasów życia stanów atomowych (skrzyżownie poziomów w zerowym polu – ef. Hanlego) -) jest podstawą metody Ramseya dla pomiarów spektroskopowych bez poszerzenia przez czas przelotu -) analogia do interferencji w klasycznej optyce falowej (dośw Younga, interferometr Macha-Zehndera) Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

2 Spektroskopia laserowa
Lasery – : Basow, Prochorow, Townes za co kochamy lasery? monochromatyczność kolimacja spójność intensywność (spektralna i przestrzenna gęstość energii) Ch.H N.G A.M. Townes, Basow, Prochorow Zastosowania w klasycznej spektroskopii np. absorpcyjnej: detektor próbka źródło – lampa spektr. ogranicz. zdoln. rozdz. (szer.instr.) ogr. czułość (droga opt.) spektroskop/ monochromator np. widmo Fraunhoffera  I0   T  ħ Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

3 Lasery w spektroskopii klasycznej
detektor próbka lampa spektr. spektroskop/ monochromator detektor próbka laser przestraj. monochromatyczność  zwiększenie zdolności rozdziel (instr  doppler)  T   T  kolimacja  zwiększ. czułości (drogi opt.) Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

4 Laserowa spektroskopia bezdopplerowska
1981, N. Bloembergen, A. Schawlow Spektroskopia nasyceniowa Spektroskopia dwufotonowa Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

5 Nasycenie:   słabe pole EM (mało fotonów/sek)  1/I
 śr. populacje ubytek fotonów  spektro.abs. rozproszenie fot.  fluorescencja  spektro. emisyjna silne pole EM (dużo fotonów/sek)  1/I   śr. populacje 0 I oscylacje Rabiego Nasycenie absorpcji (przejścia) przez silne pole  próbka prawie przezroczysta = Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

6 Selekcja prędkości prawdopodobieństwo absorpcji fotonu ef. Dopplera: 
 Lab    Lab  Lab rozszerzenie dopplerowskie Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

7 Selekcja prędkości – c.d.
słabe pole silne pole kz N2(z) N1(z) kz N2(z) kz N1(z) nasycenie wybranej grupy atomów wybranej (selekcja prędkości) dla wiązki o częstości L w rezonansie są atomy o prędkości Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

8 w. próbkująca (–k) w. nasycająca (+k)
gdy 1 wiązka laserowa przestrajana wokół 0 1 wiązka   T kz  nasycane różne klasy prędkości  zmniejszenie kontrastu widma abs. i poszerzenie linii bo gdy 2 wiązki (słaba + silna) Wzmac. fazoczuły laser przestrajalny w. próbkująca (–k) w. nasycająca (+k) próbka detektor Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

9 1. Spektroskopia saturacyjna
Eliminacja poszerzenia dopplerowskiego: 1. Spektroskopia saturacyjna +k –k kz = 0 =     L  kalibracja skali !!! 0 Laser T 1/ D Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

10 2. Spektroskopia dwufotonowa
Reguły wyboru dla jednofotonowych przejść E1 (El-dipol.)  zmiana parzystości między stanami o tym samym l potrzeba 2n fotonów  małe prawdopodobieństwo – możliwe tylko dla silnych pól EM Parity (+) 1 (+) ħ2 ħ1 E2 – E1= ħ(1+ 2) Ef. Dopplera + Założenie 1= 2=    N2() = ħ(2 – 2k•)   = ħ(2 + 2k•)   N2() = ħ(2 + k• – k•) = 2 ħ   kompensacja ef. D. niezależnie od  !   N2() wszystkie atomy dają wkład  nadrabiane małe prawdopodobieństwo Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

11 Wielkie eksperymenty, c.d. – pomiar przes. Lamba 1S
Ly H H w dośw. L.-R. pomiar względny: przesunięcie 2S wzgl. 2P w stanie 1S przesunięcie 8x większe! ale brak poziomu „referencyjnego” Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

12  „autokalibracja” widm:
 wzór Balmera – duże regularności widm:  „autokalibracja” widm: Ly= 4H (Ly) = 121,5 nm (H) = 486 nm 4 (Ly) = (H) Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12

13 widma H i Ly (przes. L. 1S)
Równoczesny pomiar widma H i Ly (przes. L. 1S) 1 2 3 4 5  2S 2P 486 243 121.5 laser N2 laser barwnikowy 2 x  H 243 nm ampl. 486 nm skala częst. H Ly H Ly S=816129 MHz Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12