Pobierz prezentację
Pobieranie prezentacji. Proszę czekać
OpublikowałKinga Agata Chmielewska Został zmieniony 5 lat temu
1
Podsumowanie W12 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej
a) spektroskopia klasyczna b) spektroskopia bezdopplerowska nasycenie selekcja prędkości 1. Spektroskopia nasyceniowa - wiązki pompująca & próbkująca – oddziaływanie selektywne prędkościowo widma bezdopplerowskie Laser T D kz 2. Spektroskopia dwufotonowa - kompensacja przesunięć dopplerowskich związanych z wiązkami przeciwbieżnymi N2() ħ(2 + k• – k•) = 2ħ Wielkie eksperymenty fizyki atomowej pomiar przesunięcia Lamba podstawowego stanu wodoru (równoczesny pomiar widm linii Ly i H – „autokalibracja” energii przejść) Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
2
widma H i Ly (przes. L. 1S)
Równoczesny pomiar widma H i Ly (przes. L. 1S) 1 2 3 4 5 2S 2P 486 243 121.5 2 x H 243 nm ampl. 486 nm laser N2 laser barwnikowy Det. F-P skala częst. H Ly H Ly S=816129 MHz Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
3
poprawka błędu z W10 – Dokładność pomiarów spektroskopowych
rozwój technik pomiarowych poprawa dokładności Balmer n (model Bohra) Zeeman, Lorentz Spin, struktura subtelna interferometry struktura nsbt. aparaturowe ograniczenia zdolności rozdz. instr ogranicz. fizyczne kwestia szerokości linii widmowych gaz – efekt Dopplera rozszerzenie dopplerowskie fundamentalne ograniczenie – relacja Heisenberga: naturalna szerokość linii spektralnych ponadto możliwe: – rozszerzenie zderzeniowe, – rozszerzenie przez skończony czas oddziaływania Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
4
poprawka błędu z W10 – Zmniejszenie rozszerz. dopplerowskiego
na ogół D 100 nat ale D gdy: T 0 gaz skolimowana wiązka atom./molek. + prostopadłe wzbudzanie i obserwacja k metody radiospektroskopii, spektroskopii laserowej, chłodzenie i pułapkowanie atomów i jonów Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
5
Pułapki jonowe i atomowe
po co? Spowolnienie - eliminacja rozszerzeń: Dopplerowskiego, zderzeniowego i przez skończony czas oddział. Lokalizacja w określonym miejscu i warunkach – możliwość bezpośr. adresowania i badania nawet pojedynczych atomów Pojedyncze/liczne atomy w jamie potencjału kwantyzacja ruchu, stan podstawowy, degeneracja kwantowa Pułapkowanie jonów: Pułapka Penninga (1936) - siły kulombowskie B (1T) linie ekwipotencjalne + _ 1-100 V Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
6
cyklotronowa c=eB/mc magnetronowa m=cEr/Br
ruch jonów/elektronów w pułapce Penninga: z orbita cyklotronowa c=eB/mc B e, m r drgania osiowe orbita magnetronowa m=cEr/Br z<<m<<c Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
7
(wspólnie z H. Dehmeltem
Pułapka Paula 1989 W. Paul (wspólnie z H. Dehmeltem i N. Ramseyem) obserwacja jonów: pojedyncze jony – odparowanie (71 szt): Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
8
Eksperymenty z pojedynczymi jonami
obraz jonu jon Liniowa pułapka jonowa q. computing ? Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
9
pojedynczy elektron w pułapce
Przeskoki kwantowe 1989 H. Dehmelt Mech. Kwant. przewiduje eksponencjalną lub periodyczną zależność Pif(t), ale to dotyczy prawdopodobieństw. W konkretnej realizacji nieciągłe przeskoki kwantowe pojedynczy elektron w pułapce – atom geonium Pomiar g-2 (QED) Obserwacja – 1 atom (jon) z przejściem dozwolonym i wzbronionym ze stanu podst., wzbudzanymi jednocześnie dwiema wiązkami świetlnymi: 1 kwant niebieski steruje strumieniem fotonów fioletowych: Idet czas Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
10
w National Phys. Lab. Teddington (U. K
w National Phys. Lab. Teddington (U.K.) „global atomic clock” (Dehmelt) przy pomocy elektrycznego oktupolowego promieniowania (E3) Zderzenia pojedynczy jon Yb+ w pułapce Paula Eksperyment 467 nm 369 nm 2S1/2 2P1/2 2D5/2 2F7/2 Yb+ -1 s 5 15 10 L # skoków MHz 1 2 3 MHz 172 Yb+ 171 Yb+ Linie widmowe E3: Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
11
Spowalnianie i pułapkowanie atomów
światłem siły optyczne: siła spontaniczna (siła ciśnienia światła) Frp przekaz pędu (ciśnienie światła) siła dipolowa (reaktywna) – klasyczne wciąganie dielektryka (>0, n>1) do pola el. (niejednorodnego) atom może mieć n 1 < > siła Fd 0 (wciąga lub wypycha) wartość siły rezonansowo zależy od (Fd nierezonansowo) < 0 vz Frp Fd -||/k k Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
12
po zabsorbowaniu 1 fotonu:
Jak chłodzić atomy? Podstawy chłodzenia i pułapkowania atomów światłem laserowym – S.Chu,C.Cohen-Tannoudji,W.Phillips CHŁODZENIE ATOMÓW FOTONAMI (siły spontaniczne): atomy sodu: M=23, = 590 nm v = 600 m/s 400 K) wiązka lasera wiązka atomów po zabsorbowaniu 1 fotonu: vR = ħk/M = 3 cm/s fotonów do zatrzymania @ I = 6 mW/cm2 czas zatrzymania: 1 ms droga hamowania: 0,5 m przyspieszenie: 106 m/s2 p = ħ kabs - ħ kem = N ħ kL – 0 Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
13
GAZ ATOMOWY ? dwie przeciwbieżne wiązki laserowe (ta sama częstość; L < 0) 0 L L Dla L< 0, efekt Dopplera dostraja atomy do rezonansu z przeciwbieżnymi wiązkami L siła Fotony pochłonięte mają energię mniejszą niż reemitowane opóźniająca siła (chłodzenie) Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
14
Wypadkowa siła: F -v siła chłodzenie Dla małych prędkości:
vz siła Dla małych prędkości: F -v chłodzenie „lepkość” OPTYCZNA MELASA zerowa siła dla v=0 Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
15
B(x) zimne atomy? Jak pułapkować + - siła zależna od położenia:
pułapka atomowa F(x) -x siła zależna od położenia: Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
16
? 1-D 3-D I Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
17
Pomiar temperatury: czas przelotu N 106 at. Rb85, T 100 K
@ T 0,0001 K atom 30 cm/sek Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2008/09. wykład 13
Podobne prezentacje
© 2024 SlidePlayer.pl Inc.
All rights reserved.