B. Czerny Centrum Astronomiczne im. Mikołaja Kopernika w Warszawie

Prezentacja na temat: "B. Czerny Centrum Astronomiczne im. Mikołaja Kopernika w Warszawie"— Zapis prezentacji:

1 B. Czerny Centrum Astronomiczne im. Mikołaja Kopernika w Warszawie
Co to są czarne dziury? B. Czerny Centrum Astronomiczne im. Mikołaja Kopernika w Warszawie

2 Ojcowie idei czarnych dziur
John Michell ( ) Roy Kerr (1934-) Albert Einstein ( ) Karl Schwarzschild ( )

3 Podstawy pomysłu, wg Mitchella
Michell (1784): Prędkość ucieczki z gwiazdy o masie M i promieniu R E = 0 = ½ v2 – GM/R v2 = 2GM/R Teraz rozważamy foton, czyli ‘cząstkę światła’. Prędkość światła jest ograniczona i równa c = km/s. Jeżeli v=c to R=2GM/c2 Czyli jeżeli gwiazda o masie M ma promień mniejszy niż R to światło nie może uciec z takiej gwiazdy. Gwiazda będzie czarna! Dla obiektu o masie Słońca (2 × 1030 kg): R = 3 km

4 Podobieństwa i różnice między prostą koncepcją Mitchella i OTW
Nierotująca czarna dziura (rozwiązanie Schwarzchilda) R=2GM/c2 Dokładnie taki sam wynik otrzymał Mitchell! Jednak są też istotne różnice między tymi dwoma obrazami: .

5 Co dokładniej proponuje OTW?
Rozważamy punktową masę – źródło pola grawitacyjnego. Masa zakrzywia przestrzeń i modyfikuje upływ czasu. Jesteśmy w zakrzywionej czasoprzestrzeni. ds2 = (1 – r/RSchw)c2dt2 - 1/(1 – r/RSchw)dr2 – r2(dθ2 +sin2θ dφ2) To jest własnie słynna metryka Schwarzschilda.

6 Radialny ruch fotonu w metryce Schwarzschilda
ds = 0 zawsze dla fotonu 0 = (1 – r/RSchw)c2dt2 - 1/(1 – r/RSchw)dr2 Daleko: cdt = dr czyli dr/dt = c prędkość światła Bliżej czas płynie wolniej a przestrzeń się wyciąga. Tak to wygląda, gdy odnosimy nasz pomiar do spoczywającego obserwatora.

7 Radialny ruch fotonu w metryce Schwarzschilda
Odkształcenie przestrzeni;

8 Stożek świetlny w SzTW

9 Radialny ruch fotonu w metryce Schwarzschilda
Im blizej horyzontu, tym bardziej pochylony stozek świetlny.

10 Radialny ruch fotonu w metryce Schwarzschilda
Pod horyzontem następuje zamiana ról czasu i przestrzeni

11 Czym jest horyzont zdarzeń?
Powierzchnią ograniczającą obszar, skąd zewnętrzny obserwator nie otrzymuje informacji Nie ma tam nieskończonych przyspieszeń itp., horyzont nie jest dramatycznie odczuwalny dla cząstki przekraczającej Właściwie nie jest łatwy do określenia w bardziej skomplikowanych warunkach, bo trzeba liczyć tor fotonu nieskończenie długo…

12 Wewnętrzna osobliwość
Klasyczna OTW nie opisuje poprawnie samego centrum r = 0 ponieważ tam panuje nieskończenie silne pole grawitacyjne.

13 Rotujące czarne dziury
Gdy centralna masa punktowa ma moment pędu, to pojawia się dodatkowo efekt wleczenia przestrzeni w kieunku rotacji. Taka czarna dziura ma: - horyzont zdarzeń - ergosferę

14 Rotujące czarne dziury
Z ergosfery można uciec na zewnątrz, ale trzeba się kręcić w kierunku obrotu czarnej dziury

15 Parametry czarnych dziur
Masa M (dowolna, większa od masy Plancka) Moment pędu w jednostkach bezwymiarowych a (od 0 do 1) Ładunek elektryczny Rozwiązania z a > 1 formalnie istnieją (nagie osobliwości), ale chyba nie występuja w przyrodzie (cenzura kosmiczna). Rozwiązania z ładunkiem też nie są spodziewane.

16 Efekty kwantowe Ważne kroki:
Beckenstein – termodynamika czarnych dziur Hawking – czarne dziury promieniują i parują! Zatem czarna dziura po pewnym czasie znika.

17 Efekty kwantowe Mechanizm parowania:
Następuje rozdzielenie wirtualnej pary cząstek; jedna z nich staje się rzeczywistą na koszt energii/masy czarnej dziury

18 Efekty kwantowe Opis ilościowy: czarna dziura świeci jako ciało czarne o masie Istnienie wyższych wymiarów modyfikuje te przewidywania. Testy w LHC? Ale temperatura czarnej dziury o masie Słońca zawsze będzie bardzo mała, a efekt parowania nieistotny.

19 Czy czarne dziury istnieją?
Odpowiedź astronoma: oczywiście, że tak! Odpowiedź fizyka teoretyka: nie wiadomo, bo nie widzimy samego horyzontu jako takiego, a horyzont na dodatek nie jest dobrze określony ze względu na parowanie!

20 Gdzie i jak szukać czarnych dziur ?
Tam, gdzie nic nie widać – poprzez soczewkowanie grawitacyjne. Tam, gdzie jasno! Ogromna część obserwowanych źródeł rentgenowskich i gamma zawiera czarne dziury! Swiecą w tym wypadku oczywiście nie czarne dziury, a otaczajaca je materia!

21 Obiekty astronomiczne zawierające czarne dziury
1. Pierwotne czarne dziury Istnienie pierwotnych czarnych dziur to interesujący koncept, ale nie potwierdzony obserwacyjnie. Takie czarne dziury mogły tworzyć się na wczesnym etapie Wielkiego Wybuchu. Mogłyby świecić w zakresie promieniowania gamma, ale na razie niczego takiego nie zaobserwowano.

22 Obiekty astronomiczne zawierające czarne dziury
1. Pierwotne czarne dziury – jeszcze nie znalezione Znaczna część rentgenowskich układów podwójnych, błyski gamma: M ~10 Ms

23 Rodzaje obiektów zawierających czarne dziury
NGC 1068 1. Pierwotne czarne dziury – nie znalezione 2. Znaczna część układów rentgenowskich, błyski gamma: M ~10 Ms M ~ 1000 Ms ? Być może niektóre źródła ULX, być może centra gromad kulistych – przedmiot sporny Wszystkie nieaktywne i aktywne galaktyki, w tym nasza Mleczna Droga: M ~ Ms

24 Sgr A* - centrum naszej Galaktyki
Gwiazdy poruszające się wokół Sgr A* - czarnej dziury tkwiącej w centrum dynamicznym Galaktyki

25 Sgr A* - centrum naszej Galaktyki

26 Badania procesów w bezpośrednim otoczeniu czarnej dziury
Najnowsze techniki (VLBI) pozwalają naz zdolność rozdzielczą w najlepszym wypadku rzędu kilkudziesięciu promieni Szwarzschilda, ale to wciąż za mało, aby obrazować tę okolicę. W badaniach musimy nadal opierać się o analizę widma promieniowania, w szczególności badanie zmienności.

27 Przykład: obserwacja radiowa Sgr A
Przykład: obserwacja radiowa Sgr A* - obraz o rekordowej zdolności rozdzielczej Zaleta obserwacji radiowych: doskonała zdolność rozdzielcza, naziemne Wada: emisja typu continuum, trudność pomiaru prędkości VLBI, 3.5 mm, Shen et al rozmiar obrazu 1 AU odpowiada 12.5 RSchw!

28 Obserwacje astronomiczne

29 Obserwacje astronomiczne
Radioteleskop/Toruń ISO SALT/RPA Rossi-XTE Suzaku Chandra XMM-Newton

30 W dodatku nie da się… Zrozumieć tych obserwacji bez jednoczesnego rozwoju teorii Jak może wyglądać akrecja na czarną dziurę ?

31 Proste pomysły czerpiemy z ruchu pojedynczych cząstek …
AKRECJA SFERYCZNA AKRECJA DYSKOWA η ≈ 0 η ≈ – 0.42

32 · Akrecja dyskowa 3GMM F(r) = (1-z(r)) r3 F(r) =σTeff4
Promieniowanie optycznie grubego stacjonarnego dysku keplerowskiego wynika z prostych zasad zachowania energii i momentu pędu: 3GMM F(r) = (1-z(r)) r3 Temperatura efektywna jest dana przez: F(r) =σTeff4

33 Zastosowanie modelu do bardzo jasnych kwazarów
- Dobra zgodność z danymi dla λ >1000 A nano-kryształy odpowiedzialne za λ < 1000 A ? Widmo kompozytu Francis et al. (1991) wymodelowane przez Koratkar & Blaes (1999)

34 Mniej jasne kwazary– przykład obiektu PG1211+143
Szerokopasmowe widmo promieniowania wymagało dodania dodatkowych elementów: dysk standardowy + termiczna korona + emisja nietermiczna (Czerny & Elvis 1987) Sprawy się komplikują … IR opt UV X-ray

35 Prawdopodobna geometria akrecji na czarną dziurę w przypadku umiarkowanej jasności
Duże L/LEdd – chłodny dysk akrecyjny Małe L/LEdd – disk odsuwa się (odparowuje), rośnie rola emisji gorącej plazmy Dokładne umiejscowienie gorącej plazmy jest przedmiotem dyskusji

36 Jak blisko horyzontu czarnej dziury podchodzimy w obserwacjach?
Kluczowe zagadnienie: Sygnatury procesów atomowych w chłodnym dysku akrecyjnym

37 Formowanie się fluorescencyjnej lini żelaza Kα
Linia żelaza tworzy się w wyniku oświatlania chłodniejszego dysku przez promieniowanie rentgenowskie gorącej plazmy; efekt Dopplera

38 Przykład profilu linii K w danych rentgenowskich
MCG (XMM, Fabian i in. 2002)

39 Ale emisja rentgenowska jest silnie zmienna
Rentgenowska krzywa blasku MCG (Ponti i in. 2004)

40 Modelujemy to jako rozbłyski…
Słońce w promieniach X, satelita SOHO

41 i nasz model odtwarza średnie widmo…
B. Czerny, R. Goosman, M. Mouchet, A.-M. Dumont, M. Dovciak, V. Karas, A. Rozanska, G. Ponti (2005) Średnie widmo MCG w naszym modelu

42 oraz zmienność procentową w funkcji energii …
Model jest zgodny z przyjętym punktem widzenia, że chłodny dysk w tym obiekcie dochodzi do orbity marginalnie stabilnej . MCG jest obiektem o wartości L/LEdd > 0.1.

43 Błyski gamma Błyski długie T90 > 2 s to efekt wybuchu hypernowej – koniec życia masywnej gwiazdy, formowanie się czarnej dziury o masie M ~ 10 Ms. Emisja, którą widzimy (nawet w zakresie gamma) pochodzi z obszarów bardzo odległych od horyzontu czarnej dziury; Remiss ~ 1014 cm, i.e. 107 RSchw! Zagadka: efekt ekstremalnej prędkości i kolimacji …

44 Podsumowanie Czarne dziury to ważny element astronomii
Dokładniejsze badanie wymaga przyszłych instrumentów o jeszcze większej zdolności rozdzielczej Na razie opis OTW wystarcza, ale w przyszłości można będzie testować alternatywne (ogólniejsze) rozwiązania